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引 力 作 用 习题解. 6-1 , 6-2 , 6-3 , 6-4 。. 6 -1 大约 200 年前,法国数学家兼天文学家拉普拉斯于 1796 年曾预言:“一个密度如地球而直径为太阳 250 倍的发光恒星,由于其引力作用,将不容许任何光线离开它,试证明之。 已知:太阳的半径是地球的 109 倍 地球的逃逸速度 v 逃 =11.2 10 3 m / s 解:设光子能量为 E ,相应质量为 m =E/c 2 。 光线不能离开恒星的条件为: GmM S / R S = E.
E N D
引 力 作 用 习题解 6-1,6-2,6-3,6-4。
6 -1 大约 200 年前,法国数学家兼天文学家拉普拉斯于 1796 年曾预言:“一个密度如地球而直径为太阳 250 倍的发光恒星,由于其引力作用,将不容许任何光线离开它,试证明之。 已知:太阳的半径是地球的 109 倍 地球的逃逸速度 v逃=11.2 103 m / s 解:设光子能量为 E,相应质量为 m =E/c2。 光线不能离开恒星的条件为: GmMS / RS = E
M太 = 109M地 , v逃=11.2×103 m / s , m =E /c2. GmMS / RS = E (1) MS = 4RS3 / 3, M地 = 4R地3 / 3 MS = M地 RS3 /R地3 代入(1)式得: G (E /c2 )( M地 RS3 /R地3 )/ RS = E (RS/R地)2= c2 /(GM地 /R地) = c2/v逃2 RS/R地 =c/ v逃 RS =( c/ v逃 )R地= ( c/ v逃 ) R太/ 109 RS =( 3 108 11.2 103 109 )R太 RS 250 R太
6 -2 利用高斯定理求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强发布 (设圆柱体密度为ρ,半 径为 R )。
6 -2 利用高斯定理求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强发布 (设圆柱体密度为ρ,半 径为 R )。
6 -2 利用高斯定理求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强发布 (设圆柱体密度为ρ,半 径为 R )。 解:当 r > R,圆柱体外, 如图作高斯面: g高 = g侧+ g两底 = g侧 ∮Eg•dS = 侧Eg•dS = - 2r l Eg Σ(S内) mi = R2l - 2r l Eg = - 4 G R2l Eg = 2R2G /r
6 -2 利用高斯定理求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强发布 (设圆柱体密度为ρ,半 径为 R )。
6 -2 利用高斯定理求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强发布 (设圆柱体密度为ρ,半 径为 R )。
6 -2 利用高斯定理求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强发布 (设圆柱体密度为ρ,半 径为 R )。 解:当 r < R,圆柱体内, 如图作高斯面: g高 = g侧+ g两底 = g侧 ∮Eg•dS = 侧Eg•dS = - 2r l Eg Σ(S内) mi = r2l - 2r l Eg = - 4 G r2l Eg = 2r G
R m F o r 6 -3 假定沿地球某一直 径打通一个隧道, (a) 证明在距地心 r 处 质量 m 上的受力为: F = - 4 G m r / 3 证:Eg = - GMr / R3 ,M = 4 R3 / 3 Eg = - G ( 4 R3 / 3 ) r / R3 =- 4 G r / 3 F = m Eg = - 4 G m r / 3
R m F o r (b)证明 m 的运动是简诣振动,周期约 84分钟,忽略物体的摩擦力。 已知:地球的平均密度ρ= 5.5 103 kg / m3 G = 6.67 10 -11 N m2 / kg2 证:F = - 4Gmr/3 牛顿第二定律: F = m d2r/dt2 m d2r/dt2 = - 4Gmr/3 d2r/dt2 +(4G/3) r = 0 = (4 G / 3) 1/2 周期 T = 2 / = 2 /( 4 G / 3 ) 1/2 = 5067 秒钟 84 分钟
Fx x o m x r F R (c)若隧道不沿地球直径,而是地面上任意两点的直线开挖,证明 m 的运动也是简诣振动,而且振荡周期完全相同。 证: F = - 4Gmr/3 Fx = - 4Gmrsin/3 = - 4Gmx /3 Fx = m d2x /dt2 m d2x /dt2 = - 4Gmx /3 d2x /dt2 +(4G/3) x = 0 ’ = (4 G / 3) 1/2 = 周期 T’ = T
r 6 -4 证明将物体象洋葱似地一层层加上去形成一个半径为 R 的球体 ( 球的密度保持一定 )时所需要的能量为 E = - 3 GM2 / 5R,其中 M 是球体的总质量。 dr 证:设球体半径为 r 时, 质量为 m = 4r3/3 。 引力势分布为: Vg = - Gm /r’ ( r’ > r ) 当半径为 r,厚度为 dr 的球壳 ( 其质量为 dm = 4r2dr ) 从无穷远加到半径为 r 的球体上时,外力作微功为: dA外 = dm [ Vg (r) - Vg () ]
m = 4r3/3 ,dm = 4r2dr Vg = - Gm /r’ ( r’ > r ) dA外 = dm [ Vg (r) - Vg () ] = 4r2dr ( - Gm /r - 0 )= - G m 4rdr = -(4r3/3)4rdr = - 3G(4 /3)2r4dr A外 = -oR3 G ( 4 /3)2r4dr = -3 G ( 4 /3)2R5/ 5 = - 3 G ( 4R3/3)2/ 5R = - 3 G M2/ 5R 即所需能量为:E = - 3 G M2/ 5R