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早期量子论. 第一节 热辐射 普朗克量子假设. 一 黑体、黑体辐射. 热辐射. 物体在任何温度下都向外辐射电磁波. 平衡热辐射. 物体具有稳定温度. 相等. 发射电磁辐射能量. 吸收电磁辐射能量. 如果一个物体能全部吸收投射在它 上面的辐射而无反射,这种物体称 为绝对黑体, 简称黑体 。. 绝对黑体. 绝对黑体模型. ?. 实例. 二 绝对黑体的辐射定律. 绝对黑体单色辐出度按波长分布实验. 实验装置. T. 绝对黑体. 二 绝对黑体的辐射定律. 绝对黑体单色辐出度按波长分布实验. 实验装置. T. 绝对黑体.
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第一节 热辐射 普朗克量子假设 一 黑体、黑体辐射 热辐射 物体在任何温度下都向外辐射电磁波 平衡热辐射 物体具有稳定温度 相等 发射电磁辐射能量 吸收电磁辐射能量
如果一个物体能全部吸收投射在它 上面的辐射而无反射,这种物体称 为绝对黑体,简称黑体。 绝对黑体 绝对黑体模型 ? 实例
二 绝对黑体的辐射定律 绝对黑体单色辐出度按波长分布实验 实验装置 T 绝对黑体
二 绝对黑体的辐射定律 绝对黑体单色辐出度按波长分布实验 实验装置 T 绝对黑体 平行光管
二 绝对黑体的辐射定律 绝对黑体单色辐出度按波长分布实验 实验装置 T 绝对黑体 平行光管 三棱镜
二 绝对黑体的辐射定律 绝对黑体单色辐出度按波长分布实验 实验装置 热电偶 T 绝对黑体 平行光管 三棱镜
如果从物体表面单位面积上发出的,波长在 d λ λ λ + 的辐射功率为 ,称比值 为单色辐出度,即: 物体单位表面积发射的 辐射出射度 各种波长的 总辐射功率 和物体尤其是表面粗糙度有关 (1)辐射出射度
绝对黑体的单色辐出度按波长分布曲线 1100K λ 0 1 2 3 4 5 6 (μm)
绝对黑体的单色辐出度按波长分布曲线 1300K 1100K λ 0 1 2 3 4 5 6 (μm)
绝对黑体的单色辐出度按波长分布曲线 1500K 1300K 1100K λ 0 1 2 3 4 5 6 (μm)
绝对黑体的单色辐出度按波长分布曲线 1700K 1500K 1300K 1100K λ 0 1 2 3 4 5 6 (μm)
~ λ 曲线下的面积等于绝对黑体在一 即: 定温度下的辐射出射度 由实验及理论都可以得到 斯忒藩—玻尔兹曼定律 斯忒藩常数 (2) 斯忒藩(Stefan)——玻尔兹曼定律
最大值所对应的波长为 峰值波长 λ (3) 维恩(Wien)位移定律 维恩位移定律: 维恩位移定律指出:当绝对黑体的温度升高 时,单色辐出度最大值向短波方向移动。
1000 K 800 K 1200 K 1400 K 物体辐射总能量及能量按波长分布决定于温度 固体在温度升高时颜色的变化 例子:低温火炉辐射能集中在红光。 高温物体辐射能集中在蓝、绿色。 炉火纯青 应用:光测高温计,测量发电厂炉内温度。
例 假设太阳表面的特性和黑体等效,测得太阳 表面单色辐出度的最大值所对应的波长为465nm。 试估计太阳表面的温度和单位面积上的辐射功率 解:
问题:如何从理论上找到符合实验的函数式 ? 三 普朗克的量子假说 普郎克公式 瑞利(Rayleigh)--金斯(Jeans)经验公式 维恩(Wien)经验公式
实验值 o λ(μm) 7 1 2 3 5 6 8 9 4
实验值 维恩 o λ(μm) 7 1 2 3 5 6 8 9 4
实验值 紫 外 灾 难 瑞利--金斯 o λ(μm) 7 1 2 3 5 6 8 9 4
实验值 紫 外 灾 难 瑞利--金斯 维恩 o λ(μm) 7 1 2 3 5 6 8 9 4
问题:如何从理论上找到符合实验的函数式 ? 能量子假说:辐射物质中具有带电的线性谐振 子,它和周围电磁场交换能量。这些谐振子只能处 于某种特殊的状态,它的能量取值只能为某一最小 能量 (称为能量子)的整数倍,即: (n为正整数) 对于频率为 的谐振子最小能量为 h称为普朗克常数, 正整数 n 称为量子数。 普朗克量子假说
振子在辐射或吸收能量 时,从一个状态跃迁 到另一个状态。 在能量子假说基础上,普朗克得到了黑体辐射公式: c——光速 k ——玻尔兹曼恒量 e——自然对数的底 这一公式称为普朗克公式,它和实验符合得很好。
实验值 普朗克 o 7 1 2 3 5 6 8 9 4 λ(μm)
1918诺贝尔物理学奖 • M.V.普朗克 • 研究辐射的量子理论,发现基本量子,提出能量量子化的假设
例:弹簧振子 求:量子数n; 若n改变一个单位,系统能量改变的百分比 解:
例:弹簧振子 求:量子数n; 若n改变一个单位,系统能量改变的百分比 解: