1 / 19

Interferencja promieniowania

Interferencja promieniowania. Zastosowania. Możliwe wyjaśnienie:. generacji modów w laserze propagacji modów w światłowodach generacji femtosekundowych impulsów. Metrologia Nanotechnologie. Czujniki szczególnie światłowodowe Elementy fotoniczne. Interferencja promieniowania.

glenna
Download Presentation

Interferencja promieniowania

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. Interferencja promieniowania Zastosowania Możliwe wyjaśnienie: generacji modów w laserze propagacji modów w światłowodach generacji femtosekundowych impulsów Metrologia Nanotechnologie Czujniki szczególnie światłowodowe Elementy fotoniczne

  2. Interferencja promieniowania Dwa punktowe źródła A1 r1 Dwie fale z punktów An,n = 1, 2 P r2 A2 V0n– amplituda zespolonauwzględniająca początkową fazęn Pole w punkcieP po przejściu dróg rn Intensywność 

  3. I0njest intensywnością promieniowania w punkcie P pochodzącego od punktu Ann=1,2 więc gdzie gdyż Interferencja promieniowania cd

  4. A1 r1 P r2 A2 i ostatecznie wynik interferencji dla 2 punktowych źródeł  = 1 - 2różnica faz początkowych obydwu interferujących fal Interferencja promieniowania cd

  5. Przypadkowe i niezależne emisje fotonów dla obu źródeł Fazy początkowe1(t) i 2(t)są przypadkowymi i szybkozmiennymi funkcjami czasu t Różnica faz (t) jest taką samą funkcją, a więc Rejestrujemy średnią wartość w czasietznacznie dłuższym od okresu przypadkowych zmian gdzie gdyż uśrednienie cos daje wartość zerową Fale monochromatyczne emitowane przez 2 atomy W optycznym paśmie interferencji promieniowania z dwóch niezależnych źródeł nie można zarejestrować Fale są niekoherentne (niespójne)

  6. A1 A0 – źródło pierwotne zwierciadło A1 i A2– źródła wtórne A0 A2 P dzielnik Teraz różnica faz początkowych Dla różnych położeń punktów P stacjonarny rozkład intensywności Fala monochromatyczna emitowana przez punktowe źródło

  7. Długość faliw ośrodku o współczynniku załamanian v – prędkość faliT – okres Oznaczając przez0długość fali w próżni, wtedy oraz Równanie interferencyjne Oznaczenie rząd interferencji Fala monochromatyczna emitowana przez punktowe źródło cd Iloczynnrjest drogąoptyczną, a więcnr - różnicą dróg optycznych

  8. Prążek jasny gdy cos = 1  Prążek ciemny gdy cos = -1  Kontrast maksymalny C = 1 gdy i wtedy Fala monochromatyczna emitowana przez punktowe źródło cd

  9. x A1 r1 W płaszczyźniedla różnych długości fal , a więc i kołowej liczby falowejk , rozkład będzie różny, gdyż P 2 1 r1 = r2 r2 A2  2 > 1 IP x r = 0 Obraz dla 2 długości fal Interferencja fal emitowanych przez atom Atom nie promieniuje światłem monochromatycznym Tylko w punkciePdlar = 0mamy prążek jasny dla każdego interferencja.exe

  10. x 0 Interferencja w świetle białym

  11. Źródło promieniuje w przedziale  (1, 2)ik  (k1, k2) x A1 r1 P r1 = r2 r2 A2  Odbiornik rejestruje sumę intensywności dla każdegok W punkcier = 0 Interferencja fal emitowanych przez źródło punktowe Wraz ze wzrostem odległości od punktu, dla któregor1 = r2rośnieroscylują wartościcos(kr)między+1 a -1 różnie dla różnych k Kontrast prążków zmniejsza się Istnieje graniczna odległość xgpoza którą kontrast zaniknie

  12. Warunek wysokiego kontrastu C  0.9 promieniowanie quasikoherentne Interferencja fal emitowanych przez atom przykład Wraz ze wzrostem k maleje obszar prążków z wysokim kontrastem Aby uzyskać prążki przy dużej różnicy dróg trzeba stosować źródła quasimonochromatyczne Przełomowa rola laserów

  13. h Równanie ciemnego prążka dla małych kątów lub dużych promieni R R 2 h Prążki (Isaac’a) Newton’a (1642-1727) Obraz prążków Interferencja promieni odbitych od dwóch powierzchni

  14. powierzchnia sprawdzana sprawdzian Ob dzielnik laser kamera CCD Interferometry Program automatycznie wyznacza kształt powierzchni sprawdzanej z dokładnością rzędu /50 Interferometr (Hypolite’a) Fizeau (czytaj fizo) (1819-1896)

  15. Element badany kamera CCD Laser z układem optycznym Kanał odniesienia Interferometry Interferometr (L) Mach’a- (L) Zehnder’a

  16. Wpływ konwekcji powietrza Konwekcja powietrza w płomieniu świecy Struga powietrza Przykłady

  17. Prążki Newtona i płytka w świetle białym Płytka o zmiennej grubości

  18. Mucha na wodzie

  19. R.Jóźwicki: Optyka instrumentalna. WNT, Warszawa 1970, paragraf 3.2. Fragmenty książki, Fundacja Wspierania Rozwoju i Wdrażania Technik Optycznych J.Petykiewicz: Optyka falowa. PWN, Warszawa 1986, rozdział 3 Literatura uzupełniająca E.Hecht, A.Zajac: Optics. Addison-Wesley Publ. Co., Reading Mass. 1974, rozdział 9 R.Jóźwicki: Podstawy inżynierii fotonicznej. Ofic,Wyd. PW, Warszawa 2006 B.E.A.Saleh, M.C.Teich : Fundamentals of Photonics, John Wiley & Sons, New York 1991, paragraf 2.5 M.Born, E.Wolf: Principles of Optics. Pergamon Press, Oxford 1980, rozdział VII Literatura podstawowa poziom wyższy naukowa

More Related