Giansalvo EXIN Cirrincione

1. unité #3 Ondes électromagnétiques et relativité restreinte Giansalvo EXIN Cirrincione

2. courants stationnaires champs magnétiques perméabilité du vide (SI: 4·10-7 N A -2) Compléments de magnétostatique • E vecteur • B pseudovecteur Loi de Biot et Savart champ magnétique d’un courant stationnaire superposition

3. v* b* Compléments de magnétostatique champ magnétique produit par une charge ponctuelle en mouvement ( v << c ) changement de repère

4. B = rot A A: potentiel vecteur (vrai vecteur) Compléments de magnétostatique div B = 0

5. B = rot A A: potentiel vecteur (vrai vecteur) Compléments de magnétostatique div B = 0 transformation de jauge • Jauge de Coulomb • A(M) s’annule quand • M tend vers l ’infini • div A = 0

6. courants limités au domaine borné  régime stationnaire Compléments de magnétostatique • Jauge de Coulomb • A(M) s’annule quand • M tend vers l ’infini • div A = 0

7. Compléments de magnétostatique Divergence du champ central

8. Compléments de magnétostatique courants limités au domaine borné 

9. Compléments de magnétostatique Théorème d’Ampère (forme locale) Théorème d’Ampère Jauge de Coulomb

10. OK OK OK

11. M R a Spire circulaire z moment magnétique de la spire (pseudovecteur) y O x

12. Spire circulaire

13. champ électrique champ magnétique change avec le référentiel invariante Régimes variables E et B prennent des valeurs différentes dans des repères différentes référentiels galiléens changement de repère

14. Force de Lorentz Régimes variables

15. référentiel galiléen de l’observateur vitesse du porteur dans le référentiel du circuit flux coupé par le circuit dans dt, du fait de son déplacement magnétostatique (div B = 0) flux de B à travers  Régimes variables induction électromagnétique circuit mobile dans un champ magnétostatique

16. variable Régimes variables induction électromagnétique circuit mobile dans un champ magnétique variable • courants déplacés • courants non • stationnaires

17. Régimes variables induction électromagnétique Loi de Lenz L’induction agit toujours pour s’opposer à la cause qui l’engendre.

18. Régimes variables en un point fixe

19. Loi de Faraday (forme locale) Régimes variables B = rot A

20. Énergie potentielle magnétostatique d’un système de courants L’établissement de courants stationnaires dans un ensemble de conducteurs, à partir d’un état de repos des charges, nécessite un travail, qui est emmagasiné par le système sous forme d’une énergie potentielle magnétostatique. Soit une particule de charge q, vitesse v, partecipant au transport des courants:

21. Énergie potentielle magnétostatique d’un système de courants • régime permanent • phase d’établissement du régime permanent

22. elle croît de 0 à 1 entre t = 0 et t = T Énergie potentielle magnétostatique d’un système de courants • régime permanent • phase d’établissement du régime permanent

23. Énergie potentielle magnétostatique d’un système de courants • régime permanent • phase d’établissement du régime permanent

24. Énergie potentielle magnétostatique d’un système de courants Densité d’énergie magnétostatique Le domaine d’intégration peut être étendu à l’espace entier (disons à une sphère  de rayon R tendant vers l’infini et qui inglobe  ): il suffit de prolonger j par un champ de vecteurs partout nul hors de . Pour R grand, B varie en 1/R2et A en 1/R

25. Énergie potentielle magnétostatique d’un système de courants Densité d’énergie magnétostatique

26. dualité

27. FINE