1 / 57

FIZYKA i BIOFIZYKA

TERMODYNAMIKA. Dzial fizyki, ktry zajmuje sie wlasciwosciami cieplnymi ukladw makroskopowych, zaniedbujac w odrznieniu od fizyki statystycznej, mikroskopowa budowe cial tworzacych uklad. Zajmuje sie przemianami energetycznymi i warunkami rwnowagi w ukladach termodynamicznych.. Uklad termodyn

mareo
Download Presentation

FIZYKA i BIOFIZYKA

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


    1. FIZYKA i BIOFIZYKA Elementy termodynamiki bioenergetyka

    2. TERMODYNAMIKA Dzial fizyki, ktry zajmuje sie wlasciwosciami cieplnymi ukladw makroskopowych, zaniedbujac w odrznieniu od fizyki statystycznej, mikroskopowa budowe cial tworzacych uklad. Zajmuje sie przemianami energetycznymi i warunkami rwnowagi w ukladach termodynamicznych.

    3. Uklad termodynamiczny wyodrebnione z otoczenia cialo lub zespl cial makroskopowych. zamkniety- nie wymienia z otoczeniem ani materii ani energii, jest izolowany adiabatycznie (nie wymienia z otoczeniem ciepla) i mechanicznie (nie wymienia energii poprzez wykonanie pracy). otwarty- moze wymieniac energie i materie

    4. Stan ukladu okreslony jest wielkosciami fizycznymi nazywanymi parametrami stanu: objetosc V cisnienie p temperatura T parametry zwiazane sa rwnaniem stanu np. rwnaniem stanu gazu doskonalego:

    5. Temperatura Zwiazana jest z chaotycznym ruchem czasteczek danej substancji. Jest proporcjonalna do sredniej energii kinetycznej ruchu postepowego. Zgodnie z zasada ekwipatrycji energii, na kazdy stopien swobody czasteczki gazu doskonalego przypada energia:

    6. Funkcje stanu parametry wyznaczaja stan ukladu scharakteryzowany przez funkcje stanu. Przejscie ukladu do innego stanu- proces termodynamiczny- zwiazany jest ze zmiana parametrw i funkcji stanu. Funkcja stanu jest to wielkosc fizyczna, ktrej zmiana wartosci nie zalezy od rodzaju procesu w wyniku ktrego ta zmiana nastapila. Jedna z funkcji stanu jest energia wewnetrzna, kosztem ktrej uklad moze wykonac prace lub oddac cieplo. Cieplo i praca nie sa funkcjami stanuCieplo i praca nie sa funkcjami stanu

    7. Energia wewnetrzna Jest to suma wszystkich energii czasteczek danego ciala: energii kinetycznej chaotycznego ruchu postepowego, obrotowego, drgan wewnatrz czasteczki, energii potencjalnej zwiazanej z oddzialywaniem miedzy czasteczkami. Energia wewnetrzna moze byc przekazywana w procesie wykonywania pracy lub przekazywania ciepla.

    8. Cieplo Cieplem nazywamy ta czesc energii wewnetrznej, ktra moze byc przekazywana pod wplywem rznicy temperatur. Jest forma przekazu energii miedzy dwoma cialami. Nastepuje spontanicznie z ciala cieplejszego do chlodniejszego. Ustaje, gdy temperatury sie wyrwnaja. Cieplo nie jest funkcja stanu. Nie zawsze jest zwiazane ze zmiana predkosci kinetycznej czasteczek np. w procesie topnienia nastepuje tylko zmiana fazyNie zawsze jest zwiazane ze zmiana predkosci kinetycznej czasteczek np. w procesie topnienia nastepuje tylko zmiana fazy

    9. Rezultatem pobierania lub oddawania ciepla jest zmiana stanu ciala: albo dochodzi do przemian fazowych: DQ=mL, L-cieplo przemiany albo do zmiany temperatury: DQ=CDT pojemnosc cieplna C=mcw

    10. Cieplo wlasciwe Ilosc ciepla jaka trzeba dostarczyc do jednostki masy ciala, aby spowodowac przyrost temperatury o jedna jednostke (jeden stopien). Cieplo wlasciwe wody 4186 J?kg-1?K-1

    11. Przemiany fazowe

    12. Zerowa zasada termodynamiki Ciala majace jednakowa temperature znajduja sie w rwnowadze termodynamicznej. Warunkiem przeplywu ciepla jest rznica parametru, ktry nazywamy temperatura.

    13. Sposoby przenoszenia ciepla Przewodzenie Konwekcja Promieniowanie cieplne

    14. Przewodzenie ciepla Polega na stopniowym ogrzewaniu cial i przenoszeniu energii cieplnej skutkiem zderzen miedzy czasteczkami i elektronami cial. O zdolnosci do przewodzenia ciepla decyduja wiazania miedzyczasteczkowe. Ciala w ktrych elektrony zewnetrzne sa slabo zwiazane sa dobrymi przewodnikami ciepla (i elektrycznosci). Metale (srebro, miedz, glin, zelazo) sa dobrymi przewodnikami. Ciecze i gazy, drewno, welna, papier, sloma, snieg, sa zlymi przewodnikamiMetale (srebro, miedz, glin, zelazo) sa dobrymi przewodnikami. Ciecze i gazy, drewno, welna, papier, sloma, snieg, sa zlymi przewodnikami

    15. Transport ciepla Strumien ciepla DQ /Dt przechodzacy przez powierzchnie A proporcjonalny jest do rznicy temperatur DT w warstwie o grubosci Dx: l przewodnictwo cieplne wlasciwe w W/mK: srebro- 420, woda- 0.59, skra i miesnie- 0.33-1.5, powietrze- 0.023

    16. Konwekcja Zjawisko unoszenia ciepla za posrednictwem poruszajacej sie substancji. Przenoszenie ciepla w cieczach i gazach odbywa sie glwnie skutkiem ruchu plynu. np. cieplejsze powietrze ma mniejsza gestosc i skutkiem dzialania sily wyporu unoszone jest do gry. Czasteczki cieplejszego powietrza maja wieksza predkosc i silniejsza tendencje do wznoszenia sie ku grze. Prady konwekcyjne w atmosferze przyczyna zmian pogodowych.Czasteczki cieplejszego powietrza maja wieksza predkosc i silniejsza tendencje do wznoszenia sie ku grze. Prady konwekcyjne w atmosferze przyczyna zmian pogodowych.

    17. Konwekcja w kuchence

    18. Promieniowanie cieplne Kazde cialo ogrzane do temp. Tc nie wyzszej niz 500oC emituje najwiecej promieniowania podczerwonego. Strumien ciepla oddawanego do otoczenia wyraza sie prawem Stefana-Boltzmana: a- zdolnosc absorpcyjna powierzchni promieniujacej s=5,67x10-8 W/(m2K4) stala promieniowania ciala doskonale czarnego Dla skry w zakresie podczerwieni a jest praktycznie rwne 1Dla skry w zakresie podczerwieni a jest praktycznie rwne 1

    19. Prawo ostygania (ogrzewania) Strumien ciepla oddawany przez cialo o temp. Tc do powietrza o temp. Tp jest proporcjonalny do rznicy temperatur: Wsplczynnik ostygania a zalezy od ruchu powietrza, jego gestosci, wilgotnosci, lepkosci, ksztaltu stygnacej powierzchni

    20. Pierwsza zasada termodynamiki Kazdy proces musi przebiegac zgodnie z zasada zachowania energii, a wiec przyrost energii wewnetrznej ukladu DU moze sie odbyc kosztem dostarczonego do ukladu ciepla DQ i wykonanej nad ukladem pracy DW: DU=DQ+DW

    21. Praca Praca DW moze byc praca objetosciowa DWo, zwiazana ze zmiana objetosci ukladu oraz praca nieobjetosciowa DWno, (praca wszystkich innych rodzajw: elektryczna, osmotyczna, na pokonanie sil tarcia itp.) I zasade termodynamiki mozna zapisac: DU=DQ+ DWo + DWno

    22. Praca objetosciowa Zwiazana jest ze zmiana objetosci ukladu:

    23. DU=DQ+ DWo + DWno DU=DQ+ DWno pDV DU zmiana energii wewnetrznej ukladu DQ cieplo dostarczone do ukladu pDV praca objetosciowa wykonana nad ukladem DWno praca nieobjetosciowa wykona nad ukladem

    24. Druga zasada termodynamiki Wyznacza kierunek przebiegu procesw termodynamicznych. W ukladzie zamknietym (DQ=0) w zadnym procesie entropia nie moze malec, w procesach odwracalnych jest stala. DS = 0 Procesy zachodzace w przyrodzie sa nieodwracalne, a wiec zwiazane ze wzrostem entropii.

    25. Entropia Entropia S jest funkcja stanu, miara nieuporzadkowania ukladu, czyli ilosci mikrostanw realizujacych dany makrostan (W-pradopodobienstwo termodynamiczne). S=klnW Dla procesw przebiegajacych nieskonczenie powoli (quasi-statycznych) cieplo dostarczone do ukladu DQ= TDS

    26. Procesy odwracalne i nieodwracalne W procesach odwracalnych, w ktrych mozliwy jest powrt ukladu do stanu poczatkowego bez zmian w otoczeniu: W procesach nieodwracalnych

    27. Organizmy zywe sa ukladami otwartymi i zachodza w nich procesy nieodwracalne. Wzrost stopnia uporzadkowania i zycie w stanach stacjonarnych, bez wzrostu entropii oznaczajacego smierc, jest mozliwe dzieki oddawaniu wytworzonej entropii do otoczenia. Organizmy pobieraja ujemna entropie z otoczenia, zywia sie negentropia.

    28. Energia wewnetrzna W procesach izochorycznych V=const wiec DV=0 i praca wykonana nad ukladem DW=0. DQ=DU Przyrost energii wewnetrznej jest rwny cieplu dostarczonemu do ukladu.

    29. Entalpia W procesie izobarycznym, w ktrym uklad wykonuje jedynie prace objetosciowa: p=const, DWno=0 DQ=DU+pDV=D(U+pV)=DH Entalpia H=U+pV jest funkcja stanu. Przyrost entalpii jest rwny ilosci ciepla dostarczonego ukladowi w procesie izobarycznym. Gdy DH<0 proces jest egzotermiczny.

    30. Energia swobodna Dla procesw odwracalnych DQ= TDS : -DW=-DU+TDS W procesach izotermicznych T=const -DW=-D(U-TS)= -DF Energia swobodna F=U-TS jest funkcja stanu. Praca jaka uklad wykonuje w odwracalnej przemianie izotermicznej jest rwna ubytkowi energii swobodnej. W przemianach nieodwracalnych jest mniejsza. Zmiana energii swobodnej DF jest w samorzutnych procesach izotermicznych DF =0. Sa to przemiany egzoergiczne.

    31. Energia zwiazana Czesc energii wewnetrznej TS nie moze byc wykorzystana na zadna prace zewnetrzna i jest nazywana energia zwiazana. Entropia jest miara bezuzytecznej czesci energii wewnetrznej ukladu.

    32. Entalpia swobodna W procesach izotermiczno-izobarycznych uklad moze rwniez wykonac prace nieobjetosciowa: -DWno=-DW-pDV -DW=-D(U-TS) -DWno=- D(U-TS) -pDV= =- D(U +pDV -TS)= -DG Entalpia swobodna G=H-TS jest funkcja stanu. Ubytek entalpii swobodnej -DG jest maksymalna praca nieobjetosciowa jaka uklad moze wykonac. W samorzutnych procesach izotermiczno-izobarycznych DG =0 Entalpia swobodna, energia swobodna Gibbsa, potencjal termodynamicznyEntalpia swobodna, energia swobodna Gibbsa, potencjal termodynamiczny

    33. Reakcje endoergiczne Samorzutnie moga zachodzic tylko reakcje egzoergiczne: DF =0 i DG =0. Wykorzystanie entalpii swobodnej tych reakcji do np. skurczu miesni, transportu aktywnego, syntezy chemicznej, reakcji endoergicznych, nastepuje poprzez jej akumulacje w wiazaniach ATP. Synteza sacharozy z glukozy i fruktozy moze zachodzic w sprzezeniu z egzoergiczna reakcja fosforylacji glukozy z udzialem ATP: ATP+ glukoza+ fruktoza ? sacharoza +ADP + P*

    34. Potencjal termodynamiczny Jezeli w procesie uczestniczy wiecej niz jeden skladnik to mozemy okreslic entalpie swobodna G przypadajaca na jeden mol danego skladnika. Zmiana DG zwiazana ze zmiana liczby moli i-tego skladnika Dni, (jest rwna pracy DW) DG=miDni mi jest potencjalem termodynamicznym i-tego skladnika

    35. Rwnowaga osmotyczna Jezeli uklad przedzielony jest blona przepuszczalna jedynie dla rozpuszczalnika, to rozpuszczalnik bedzie przeplywac do obszaru gdzie potencjal chemiczny substancji rozpuszczonej jest wiekszy, do momentu gdy cisnienie hydrostatyczne po stronie substancji rozpuszczonej zrwnowazy cisnienie osmotyczne P po stronie czystego rozpuszczalnika.

    36. Prawo vant Hoffa Cisnienie osmotyczne dla roztworw idealnych (bardzo rozcienczonych) w przypadku nieelektrolitw: P= c R T c- stezenie molowe R- stala gazowa T- temperatura

    37. Deplazmoliza i plazmoliza Zjawisko osmozy odpowiedzialne jest za pecznienie komrek umieszczonych w wodzie i roztworach hipotonicznych, o mniejszym cisnieniu osmotycznym oraz obkurczanie komrek umieszczonych w roztworach hipertonicznych, o wiekszym cisnieniu osmotycznym. (dokladnie blony biologiczne nie sa plprzepuszczalne, sa selektywne)

    38. Rozszerzalnosc cieplna cial Ze wzrostem temperatury ciala zwiekszaja swoje rozmiary. W przypadku cial stalych obserwujemy zarwno zwiekszanie dlugosci, jak i objetosci. W cieczach i gazach wystepuje rozszerzalnosc objetosciowa. Wyjatek stanowi woda, ktra w pewnym zakresie temperatur (od 0oC do 4oC) zmniejsza swa objetosc przy ogrzewaniu.

    39. Rozszerzalnosc liniowa i objetosciowa Zmiana dlugosci Dl ciala jest proporcjonalna do zmiany temperatury Dt oraz do dlugosci poczatkowej l: Dl = l l Dt . Podobnie zmiana objetosci: DV = aVDt. l, a - wsplczynniki rozszerzalnosci liniowej i objetosciowej.

    40. Prawo Clapeyrona-Claussiusa Zaleznosc temperatury przemiany od cisnienia: Q=T (V Vo) Dp/DT Vo V- objetosci przed i po przemianie Dla cial, ktre topniejac zmniejszaja swoja objetosc temperatura topnienia obniza sie ze wzrostem cisnienia. regelacja lodu, jazda na lyzwach, klejenie sniegu

    41. WYZNACZANIE CIEPLA TOPNIENIA LODU. Wykorzystanie bilansu cieplnego do wyznaczania ciepla topnienia. W ukladzie tym, izolowanym adiabatycznie i mechanicznie stosujemy zgodna z I zasada termodynamiki, zasade bilansu cieplnego: Qodd = Qpobr

    42. Uklad oddzialujacych cial stanowia: 1. kalorymetr 2. woda 3. ld 4. woda powstala ze stopionego lodu

    43. Cieplo oddane 1. przez kalorymetr: Q1 = mk?cwlAl? (tp - tk) 2. przez wode nalana do kalorymetru na poczatku cwiczenia: Q2 = mw?cwl wody? (tp - tk)

    44. Cieplo pobrane 3. przez topniejacy ld Q3 = mL?L 4. przez wode, powstala z topniejacego lodu Q4 = mL?cwl wody (tk - t0) t0 = 0 oC

    45. Z bilansu cieplnego: Q1 + Q2 = Q3 + Q4 obliczamy cieplo topnienia lodu:

    46. WYZNACZANIE WYDATKU KRWI PRZEZ KONCZYNE METODA KALORYMETRYCZNA Wydatek krwi przez reke jest to objetosc krwi jaka przeplynela przez reke w ciagu 1 minuty V[m3/min]. Celem cwiczenia jest praktyczne wyznaczanie wydatku krwi przeplywajacej przez reke przy zastosowaniu bilansu cieplnego.

    47. uklad termicznie oddzialujacych cial 1-kalorymetr, 2-woda, 3-krew, 4-reka

    48. W ukladzie tym, izolowanym adiabatycznie i mechanicznie stosujemy zgodna z I zasada termodynamiki, zasade bilansu cieplnego: Qodd = Qpobr 1. cieplo oddane: Q3 = Vkr dkr ckr (37 0C - tsr ) - krew, 2. cieplo pobrane: Q4 = Vr dr cr( t30 - t10) - reka, Q2 = mw cwl (t30 - t10) - woda, Q1 = Pk (t30 - t10) - termos.

    49. Objetosc krwi jaka przeplynela przez reke w ciagu 20 minut: Wydatek krwi przez reke: Vo =Vkr/20min

    50. Termoregulacja Utrzymanie homeostazy, stalosci parametrw, wymaga termoregulacji sterujacej procesami wytwarzania i oddawania ciepla. Utrzymanie stalej temperatury ciala wymaga odprowadzenia wytworzonego ciepla. ok. 70% przez konwekcje i promieniowanie ok. 30% przez parowanie z pluc i powierzchni skry

    51. Uklad termoregulacji Podwzgrze na podstawie temperatury docierajacej krwi uruchamia procesy nie dopuszczajace do utraty ciepla (czesc tylna) lub wlacza mechanizmy oddawania jego nadmiaru (czesc przednia). Wspomagane przez mniej czule, ale szybciej reagujace dwa rodzaje receptorw obwodowych: reagujacych na wzrost i spadek temperatury.

    52. Podwzgrze Zadaniem podwzgrza jest utrzymanie temperatury wnetrza ciala na poziomie temperatury odniesienia, zmieniajacej sie w rytmie dobowym, w stanach chorobowych, pobudzenia emocjonalnego.

    54. Mechanizmy regulacji temperatury W srodowisku neutralnym utrzymanie stalosci temperatury odbywa sie bez udzialu termoregulacji. Przy odchyleniach od tego stanu wlaczaja sie: regulacja fizyczna - reakcje naczynioruchowe, wzmozone pocenie, regulacja chemiczna - pobudzenie metabolizmu, zwiekszenie napiecia miesniowego (drzenie), reakcje hormonalne,

    55. Granice tolerancji zmian temperatury wewnetrznej Odchylenia o 2oC sa tolerowane Hipertermia: wzrost do 41-42 oC wprowadza zaklcenia i wylaczenie termoregulacji. Wzmozenie procesw metabolicznych powoduje dodatnie sprzezenie zwrotne. Przy temperaturze 44-45oC nastepuje smierc. Hipotermia: obnizenie do 33oC powoduje zaklcenia, a do 30oC wylaczenie termoregulacji, przy 28oC pojawia sie zagrozenie zycia, ale pod kontrola mozna obnizyc do 28oC.

    56. Efekt cieplarniany Stala sloneczna a wyraza ilosc energii slonecznej docierajacej do Ziemi w jednostce czasu na jednostke powierzchni ustawionej prostopadle do kierunku promieniowania w grnej warstwie atmosfery a=1.4 kW/m2 Ziemia ta energie absorbuje, a nastepnie emituje w postaci promieniowania podczerwonego. CO2, para wodna i in., to promieniowanie pochlaniaja i emituja w kierunku Ziemi. Nadwyzka gazw cieplarnianych powoduje zatrzymywanie energii i ocieplenie Ziemi.

    57. Bilans energetyczny Ziemi

More Related