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MECÂNICA - DINÂMICA. Dinâmica do Movimento Plano de um Corpo Rígido: Força e Aceleração Cap. 17. Objetivos. Introduzir os métodos utilizados para calcular o momento de inércia de massa de um corpo Desenvolver as equações dinâmicas do movimento plano para um corpo rígido simétrico
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MECÂNICA - DINÂMICA Dinâmica do Movimento Plano de um Corpo Rígido: Força e Aceleração Cap. 17
Objetivos • Introduzir os métodos utilizados para calcular o momento de inércia de massa de um corpo • Desenvolver as equações dinâmicas do movimento plano para um corpo rígido simétrico • Discutir aplicações destas equações para corpos em movimento de translação, rotação em torno de um eixo fixo e movimento plano geral
17.1 Momento de Inércia Movimento de translação: F = m a Movimento de rotação: M = I a onde I é o momento de inércia. O momento de inércia é uma resistência do corpo à aceleração angular enquanto que a massa mede a resistência do corpo à aceleração
17.1 Momento de Inércia O momento de inércia é obtido pelo cálculo do segundo momento de massa em relação a um eixo: r é o braço de momento ou a distância perpendicular do eixo considerado até o elemento de massa dm.
17.1 Momento de Inércia Para um corpo de densidade variável r, dm = rdV e: E para r constante:
Exemplo 17.1 Determine o momento de inércia do cilindro mostrado em relação ao eixo z. Considere a densidade do material constante.
Exemplo 17.1 - Solução Usando o elemento de casca cilíndrica:
17.1 Momento de Inércia Teorema dos Eixos Paralelos onde: IG = momento de inércia em torno do eixo z’ passando pelo centro de massa G m = massa do corpo d = distância perpendicular entre os dois eixos
17.1 Momento de Inércia Raio de Giração Observe-se a semelhança com a equação do diferencial do momento de inércia:
17.1 Momento de Inércia Corpos compostos Usa-se o Teorema dos Eixos Paralelos Portanto para uma somatória de corpos:
Exemplo 17.3 Determine o momento de inércia da placa em relação ao eixo z perpendicular a placa passando pelo ponto O. A placa possui densidade constante de 8000 kg/m3 e espessura 10 mm.
Exemplo 17.3 - Solução A placa consiste de duas partes, um disco sólido e um furo: Portanto para uma somatória de corpos:
Exemplo 17.3 - Solução Disco:
Exemplo 17.3 - Solução Furo:
Exemplo 17.3 - Solução Placa:
Objetivos • Introduzir os métodos utilizados para calcular o momento de inércia de massa de um corpo • Desenvolver as equações dinâmicas do movimento plano para um corpo rígido simétrico • Discutir aplicações destas equações para corpos em movimento de translação, rotação em torno de um eixo fixo e movimento plano geral
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Nosso estudo será restrito para corpos rígidos que possuem simetria em relação a um plano de referência. Assim todas as forças (e momentos) atuantes no corpo poderão ser projetadas neste plano e o movimento a ser estudado será planar.
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Translação: Esta equação define que a soma de todas as forças atuantes no corpo é igual a massa do corpo vezes a aceleração do seu centro de massa G.
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação Planar do Movimento de Translação:
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação: Diagrama de corpo livre da partícula Diagrama cinético da partícula
16.3 Rotação em Torno de um Eixo Fixo Movimento do Ponto P Resumo:
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação: Desenvolvendo o produto vetorial, usando os componentes cartesianos do momento e aceleração:
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação Integrando sobre toda a massa do corpo:
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação: SMP representa somente momentos externos desde que os momentos internos se anulam.
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação: A primeira integral é a ordenada do centro de massavezes a massa
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação: • segunda integral é a coordenada do centro de massa vezes a massa
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação: A terceira integral é o momento de inércia de massa do corpo.
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação:
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação: Se o ponto P coincide com o centro de massa G: ou seja: a soma de todos os momentos externos atuantes no corpo, calculados em relação ao centro de massa G é igual ao produto da aceleração angular do corpo pelo momento de inércia em relação a um eixo que passa por G.
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotação escrita em função do momento de inércia em relação ao centro de massa G: Diagrama de corpo livre Diagrama cinético
17.2 Equações Dinâmicas do Movimento Plano Equação do Movimento de Rotaçãoescrita de uma forma geralemfunção do momentocinético:
Problema 17.A 2.00 1.00 0.25 0.30 1.20
Problema 17.A - Solução Diagrama de Corpo Livre a=4 m/s2 g=9.81 m/s2 2.00 1.00 0.25 BX 0.30 CG xCG 1.20 PC AX PE AY