Моделирование зависимости сечений фрагментации налетающих дейтронов

1. Моделирование зависимости сечений фрагментации налетающих дейтронов в кумулятивные протоны и пионы от атомноймассы ядра мишени А.Г.Литвиненко ЛФВЭ ОИЯИ litvin@moonhe.jinr.ru A.Litvinenko

2. АННОТАЦИЯ Проанализированы механизмы, влияющие на рождение кумулятивных пионов и протонов при фрагментации налетающих дейтронов в кумулятивные пионы и протоны. Показано, что периферический характер зависимости сечений от атомной массы ядра мишени, полученный в эксперименте для средних и тяжёлых ядер, описывается без введения дополнительных параметров A.Litvinenko

3. П Л А Н • Введение • определения • мотивация • Моделирование • процедура • вклад различных механизмов • Результаты • сравнение с экспериментом • предсказания • Заключение • результаты • дальнейшее развитие A.Litvinenko

4. Кумулятивная частица (с) определение 1. Невозможно родить в нуклон-нуклонных столкновениях 2. Рождение в области фрагментации одной из первичных частиц Сталкивающиеся частицы входят в определение несимметрично ! A.Litvinenko

5. Сталкивающиеся частицы входят в определение несимметрично ! Геометрия Фрагментирует мишень + cum. part. beam target X Фрагментирует пучок + cum. part. beam target X A.Litvinenko

6. Сталкивающиеся частицы входят в определение несимметрично ! Физический эффект Зависимость от атомной массы сталкивающихся ядер Ядро на котором Происходит фрагментация Фрагментирующее ядро A.Litvinenko

7. Экспериментальные данные L.Anderson etal., Phys.Rev.C, C28, 1224, (1983). E.Moelleretal., Phys.Rev.C, C28, 1246, (1983). A.Litvinenko

8. Экспериментальные данные Ю.С.Анисимовидр., ЯФ, 60, 1070, (1997). A.Litvinenko

9. Источник возникновения кумулятивных частиц Горячий флуктон Холодный флуктон C C A.Litvinenko

10. Моделирование (структура) НАЧАЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ координаты нуклонов ПУЧКОВОЕ ЯДРО ЯДРО МИШЕНИ РОЖЕНИЕ + РАССЕЯНИЯ нуклонов

11. НАЧАЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ координаты нуклонов Дейтрон HulthenDWF M.Sagavara L.Hulthen. Handb. Phys., 39, 1, (1957).

12. НАЧАЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ координаты нуклонов Barlet R.C., Jakson D.F.Nuclea Sizes and Structure N.Y.: Oxford Univ.Press., (1997)

13. НАЧАЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ координаты нуклонов Barlet R.C., Jakson D.F.Nuclea Sizes and Structure N.Y.: Oxford Univ.Press., (1997)

14. Рассеяние == попадание частицы в цилиндр S.G. Mashnik et al., nucl-th/0210065v2. A.Litvinenko

15. Моделирование (качество описания неупругих сечений) A.Auce and etal., Phys.Rev.C, C53, 2919, (1996).

16. Моделирование рождения протонов «прямой» механизм «прямой» механизм -- вероятность дейтрону рассеяться -- вероятность родить кумулятивный -- вероятность кумулятивному протону покинуть мишень без рассеяний A.Litvinenko

17. Моделирование рождения протонов «каскадный» 22.09.2014 17 A.Litvinenko

18. рождение протонов «прямой» механизм

19. рождение протонов «прямой» механизм

20. Моделирование рождения пионов «прямой» механизм 2а «каскадных» A.Litvinenko

21. Ю.С.Анисимовидр., ЯФ, 60, 1070, (1997). V.K.Bondarev etal., JINR Communication,E1-93-84,Dubna, (1993). пионы A.Litvinenko

22. Заключение Рассмотрена реакция фрагментации налетающих дейтронов в кумулятивные пионы и протоны на мишенях с различной атомной массой. Проведено моделирование, основанное на описании реакции фрагментации дейтрона на основе нуклон-нуклонных рассеяний. На основе такого подхода показано, что основной вклад в сечение рождение даёт "прямой" процесс, т.е. процесс при котором кумулятивная частица (протон или пион) рождается в первом акте столкновения дейтрона с нуклоном ядра мишени. Показано, что вклад "каскадных" процессов, при которых кумулятивная частица рождается после рождения промежуточной частицы (протона или пиона) составляет меньше одного процента по отношению к "прямому" процессу. На основе моделирования показано, что предложенный подход описывает экспериментальные данные по зависимости от атомной массы ядра мишени для реакции фрагментации дейтронов в кумулятивные пионы от атомной массы ядра мишени. Открытым остался вопрос о зависимости сечения фрагментации налетающего ядра в кумулятивные частицы от атомной массы ядра мишени, когда масса пучкового ядра больше или равна массе ядра мишени. Результаты моделирования проведённые для ситуации, когда фрагментирующее ядро меньше (по числу нуклонов) ядра мишени позволяют надеяться на то, что предложенный подход является адекватным для любого соотношения между атомными массами сталкивающихся ядер. A.Litvinenko

23. Backup Slides A.Litvinenko

24. рождение протонов (эксперимент?) V.K.Bondarev etal., JINR Communication,E1-93-84,Dubna, (1993).

25. Неполяризованные пучки + Неполяризованные мишени Экспериментальные результаты Кумулятивное число (Кумулятивная переменная) } 6 March 2006

26. Скейлинг (Суперскейлинг? ): • Независимость от начальной энергии; • Независимость от типа детектируемой (кумулятивной) частицы; • Независимость от типа налетающей частицы; • Независимость от ядра мишени для средних и тяжелых ядер; Налетающие частицы: лептоны, мезоны, ядра Ядра мишени: дейтрон - свинец 6 March 2006

27. Независимость от типа кумулятивной частицы 6 March 2006

28. Независимость от начальной энергии. Точность ~ 30-40 % 6 March 2006

29. Независимость от ядра мишени для средних и тяжелых ядер 6 March 2006

30. Теория Импульсное приближение Спектаторный механизм Прямой механизм } } Большие внутренние импульсы релятивистское связанное состояния Что такое это самое 6 March 2006

31. Теория Большие внутренние импульсы малые расстояния Ненуклонные степени свободы Эмпирические подходы ... 6 March 2006

32. ДУАЛИЗМ – HOW IT IS LOOKS LIKE 6 March 2006

33. 6 March 2006