1 / 17

Теория Ландау ферми-жидкости .

Теория ферми конденсатного квантового фазового перехода. Попов К.Г. Доклад на семинаре Отдела математики КНЦ УрО РАН Сыктывкар 20.10.2009. Теория Ландау ферми-жидкости. Квазичастица- элементарное возбуждение ферми-жидкости. Энергия основного состояния E[n(p,T)] - функционал n(p,T)

cole
Download Presentation

Теория Ландау ферми-жидкости .

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. Теория ферми конденсатного квантового фазового перехода.ПоповК.Г. Доклад на семинаре Отдела математики КНЦ УрО РАНСыктывкар20.10.2009

  2. Теория Ландау ферми-жидкости. Квазичастица- элементарное возбуждение ферми-жидкости. Энергия основного состояния E[n(p,T)] - функционал n(p,T) n(p,T) -функции распределения квазичастиц.

  3. Уравнение Ландау для эффективной массы квазичастиц

  4. Две оценки устойчивости «нормальной» Ферми жидкости 1. Анализ зависимости М* от f(pF,p)

  5. 2. Численный анализ модельного функционала.

  6. Новое решение уравнения Ландаупри Т=0 - энергия квазичастиц - функция распределения

  7. В окрестности ферми-поверхности, в интервале импульсов (pi,pf) спектр квазичастиц имеет плоскую (бездисперсную) форму: ε(p,T=0)=µ. • Функция распределения квазичастиц n(p,T=0) в интервале (pi,pf) отлична от ступеньки и непрерывно изменяется от 1 до 0. • 1. При Т0 энтропия системы стремится к отличному от 0 значению S0: • 2. Параметр порядка k - отличен от нуля.

  8. Фермионный конденсат, как следствие теории функционала плотности для сверхпроводников

  9. T=0, Δ0 (λ00). TSC

  10. При Т0, S0

  11. Это сверхпроводящее состояние при Т=0 : • а. с конечным параметром порядка, • б. с нулевой щелью, • в. с нулевой энтропией. • г. имеющее плоский спектр ε(p,T=0)=µ. • д. с (1>n(p,T=0)>0) в интервале (pi,pf) Это состояние есть по определению фермионный конденсат. Оно отделено от состояния сильно коррелированной жидкости, описываемой решением уравнения Ландау и имеющего ненулевую энтропию фазовым переходом первого рода, при котором энтропия скачком обращается в 0.

  12. Выводы • Сохранено квазичастичное описание СКФС за счет расширения низкоэнергетических степеней свободы системы. • Введена расширенная парадигма Ландау, основанная на понятии квазичастиц, переменной массы и параметре порядка. • Определено понятие фермионного конденсата и связанных с ним понятий сильно коррелированной ферми жидкости и высоко коррелированной ферми жидкости, позволяющих с единых позиций описать «нормальные» и «аномальные» Ферми жидкости

  13. Спасибо за внимание.

More Related