ЕЛЕКТРООПТИЧНИ СВОЙСТВА НА ТЕРМОТРОПНИ ТЕЧНИ КРИСТАЛИ

1. ЕЛЕКТРООПТИЧНИ СВОЙСТВА НА ТЕРМОТРОПНИ ТЕЧНИКРИСТАЛИ Минко Петров

2. 1. Структура и класификация на течните кристали

4. (z)=o1+2-1/2cos(qsz)] exp(i)

6. 2. Директор и параметър на ориентационен порядък на нематичната структура. Sik(r)=S(r)[ni(r)nk(r)13ik]

7. 3. Развитие на континуалната теория. Деформации от далечен порядък. Енергия на нематичната деформация.

8. F=Kijnij12Kijlmnijnlm скосяване-nxx, nyy усукване-nyx, nxy огъване-nxz, nyz K11=0.7.106 dyn.; K22=0.43.106 dyn. и K331.7.106 dyn. Основа на континуалната теория на течните кристали F=12K11(divn)2 + 12K22(nrotn)2+12K33 (nx rotn)2 Уравнение на Франк за свободната енергия на деформация.

9. 4. Статично действие на електричното поле (E)(Ka)12(1E) електричнакохерентна дължина (1r)expr(E) нематичното подреждане е смутено само в районблизо дограничната повърхност с линейни размери . D E()(n.E)n a 14 D.dE(8)E2a8(n.E)2Еa(n.E)nE Ecdconst Преход на Фредерикс

10. 5. Електрохидродинамични (електроконвективни) свойства на течните кристали хомогенно основно състояние  комплексни картини (вторична бифуркация) хаостурболентност

11. n ne no neff(z) nodzno neff(z) ne a0 (x)ocosqxxcoszd I(m)sin2Nkm2qxsin2km2qxJp()2 Jp() - функция на Бесел: 14no2d,pkm2qx Далечно-полева дифракция Двумерна Едномерна

12. Еc2const.Kd2dqdtqHE=0 ddt TqE0

13. 6. Приложение на електрооптичните свойства на термотропни течни кристали Ефект на усукване в ахирални течни кристали – основа на класическите течнокристални дисплеи.

14. Хирални течни кристали Хирален смектичен С (С*) течен кристал Няма операция на симетрия, която да трансформира pyв -py px=pz=0 py=p

18. Фотонно-кристални оптични влакна на базата на течни кристали n.p <<pn

19. Течнокристални лазери на основата на фотонни кристали

20. Благодаря за вниманието