1 / 27

Тема 11 . Элементы механики сплошной среды

Тема 11 . Элементы механики сплошной среды. Архимед (287-212 до н.э.). Б.Паскаль (1623-1662). Закон Паскаля. P 1 = P 2 = P 3. Зависимость давления от высоты столба жидкости. P = P 0 +P h. P h = ρ gh. P 0 = F/S. Архимедова сила. P 1 = ρ gh 1. V. P 2 = ρ gh 2.

Download Presentation

Тема 11 . Элементы механики сплошной среды

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. Тема 11. Элементы механики сплошной среды Архимед (287-212 до н.э.) Б.Паскаль (1623-1662)

  2. Закон Паскаля P1 = P2 = P3

  3. Зависимость давления от высоты столба жидкости P = P0+Ph Ph= ρgh P0= F/S

  4. Архимедова сила P1= ρgh1 V P2= ρgh2 FA= ρжV g

  5. Пример сообщающихся сосудов

  6. f H s S h F Гидравлическая машина f h = F H

  7. Идеальная жидкость Уравнение Эйлера несжимаемая жидкость, внутри которой отсутствует трение S P(x+dx) P(x) dx

  8. Необходимое условие равновесия жидкости: все внешние силы – потенциальны

  9. Кинематическое описание движения жидкости: 1 способ – задать уравнения движения всех частиц жидкости (около 1023 уравнений!) 2 способ – рассмотреть зависимость скорости от времени в данной точке пространства, не обращая внимания на то, какая именно частица находится в данной точке (все частицы одинаковы!)

  10. v v v Линии тока

  11. Если линии тока не меняются со временем, течение жидкости называют стационарным. При стационарном течении линии тока совпадают с траекториями отдельных частиц.

  12. Трубка тока

  13. v2 v1 Уравнение неразрывности dV2 S1 S2 v2dt dV1 v1dt dm1=dm2 ; ρ1 dV1 = ρ2 dV2 За время dt : dV = S . v dt ; ρ1 S1 v1 dt = ρ2 S2 v2 dt ρv S = const Для несжимаемой жидкости (ρ=const) :v S = const

  14. Течение идеальной жидкости по трубе.Уравнение Бернулли A = ΔEмех

  15. A = ΔEмех - уравнение Бернулли А= P1S1l1-P2S2l2= Для несжимаемой жидкости (ρ=const):

  16. ρv S = const При ρ=const : vd 2 = const d1>d2>d3 , т.е. v1<v2<v3 Потенциальная энергия потока не меняется : v1 < v2 < v3 P1 > P2 > P3

  17. Истечение жидкости из широкого сосуда Формула Торричелли

  18. 2 Нст 1 Трубка Пито Измерение статического давления v Pст= ρgHст+ P0

  19. Ндин 2 1 Измерение динамического давления v

  20. ΔН Трубка Прандтля-Пито Измерение скорости потока Pст= ρgHст+ P0 v

  21. Fвязк Fвязк v v Fвязк = - αv; Сила вязкого трения: формула Стокса Fвязк = 6πηrv; - формула Стокса η – коэффициент вязкости; [η] = кг/(м с) ≡ Па·c

  22. S v z h Fтр Fтр Сила вязкого трения Fтр~ v/h динамо-метр закон Ньютона для вязкого трения

  23. V1 V2 Эффект Магнуса P2> P1

  24. v1 v2 F Возникновение подъемной силы при обтеканииасимметричного тела р1 р2 v1 > v2 ; F = <P2 – P1> . S P2 > P1 ;

  25. Линии тока при обтекании крыла самолета и возникновение подъемной силы α – угол атаки Профиль Жуковского

  26. Принято обозначать: S – площадь крыла в плане; Су– коэффициент подъемной силы крыла Сх – коэффициент лобового сопротивления

  27. v Переход от ламинарного течения к турбулентному , ρ, η, r Для потока в трубе: Число Рейнольдса Reкр~ 1000

More Related