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磁约束聚变装置上的电磁诊断

磁约束聚变装置上的电磁诊断. 核工业西南物理研究院,杨青巍. 2007 年核聚变与等离子体物理暑期讲习班,成都, 2007 年 8 月 13 日. 前言. 是磁约束聚变装置上最基本的诊断方法 是一种简单易行的方法 可以提供非常重要的等离子体参数信息 是装置运行时对等离子体进行反馈控制的眼睛. 对诊断原理进行简单的描述 重点对应用的实例进行介绍. 项志遴,俞昌旋 .《 高温等离子体诊断技术 》 上、下册 上海科学技术出版社 1983 第一版

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磁约束聚变装置上的电磁诊断

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Presentation Transcript


  1. 磁约束聚变装置上的电磁诊断 核工业西南物理研究院,杨青巍 2007年核聚变与等离子体物理暑期讲习班,成都,2007年8月13日

  2. 前言 • 是磁约束聚变装置上最基本的诊断方法 • 是一种简单易行的方法 • 可以提供非常重要的等离子体参数信息 • 是装置运行时对等离子体进行反馈控制的眼睛 • 对诊断原理进行简单的描述 • 重点对应用的实例进行介绍 项志遴,俞昌旋.《高温等离子体诊断技术》上、下册 上海科学技术出版社 1983 第一版 Hutchinson I H, Principles of Plasma Diagnostics. Cambridge University Press (1987)

  3. OUTLINE 第一部分:静电探针 探测原理:单探针、双探针、三探针、Mach探针、…… 应用实例 第二部分:磁探针:托卡马克上等离子体电流,等离子体反磁信号,平衡及等离子体位移、形状、位形(反演),MHD不稳定性 各种磁探针的探测原理; 积分器原理和技术; 第三部分:磁探针的应用 等离子体位移、形状、位形测量 MHD不稳定性模式探测及磁岛形状反演 ITER的磁测量安排

  4. 第一部分:静电探针

  5. 空间电荷鞘(预鞘)的形成 • 电子的热速度大,打到探针后积累负电荷。 • 负电荷吸引产生离子鞘层。 • 外围电子、离子打到探针上的数量一致后,探针的收集电流为零,此时的电位为悬浮电位Vf。 • 伏-安曲线

  6. 探测原理 • 单位时间内,以速度、与探针法向成角度,打到探针表面的次数为: • 其中是速度为到的电子的密度。电子符合3-D Maxwellian,可得: • 电子电流: • 离子电流:

  7. 简单条件 • 不存在强磁场; • 电子和离子的平均自由程、大于探针尺寸,即等离子体是稀薄的; • 探针周围的空间电荷鞘的厚度小于探针尺寸; • 空间电荷鞘以外的等离子体不受探针的干扰; • 电子和离子被探针完全吸收,无二次电子发射。

  8. 伏-安曲线的物理意义 • 悬浮电位; • VP = 0点,VP > 0点,饱和电子流区; • 过渡区,此时探针的收集电流为电子电流与离子电流之差。电子电流随电压的变化规律为:  • 考虑:VP = VF时,I = 0, • 饱和离子流区: α值取0.4 ~ 1.0。

  9. 单探针的原理 • 上述内容就是但探针的测量原理。 • 单探针的优缺点: • 结构简单,电路简单; • 饱和电子流太高; • 与装置同地,容易引入干扰;

  10. 双探针(悬浮探针)的原理 • 两个探针尺寸一样。 • 伏-安曲线。 • 测量公式: 测量不到悬浮电位

  11. 三探针、四探针 • 当外加电压E = V2 - V1 > 4Te时,边缘等离子体密度(nea)、温度(Tea)、空间电位(Vs)和极向电场(Ep)能由饱和离子电流和各电位差导出:

  12. Mach探针 • 平行流马赫数:可以简单地由沿磁场方向位于上游和下游探针收集的饱和离子流Ju和Jd的比值导出: • 极向速度Vpol: Jpol = (Ja-Jb)/Aeff n = Ju[(2-M)/Cs]

  13. 平面探针 • 在讨论平面探针时,在德拜鞘层之外的磁鞘层将起重要作用; • 磁鞘使垂直于磁场的粒子动力学变得重要的区域,其尺度(厚度的数量级)是以声速计算的离子拉莫尔半径P在收集面/金属面法线方向上的投影; • 平面探针的伏安特性: • 平面探针诊断的电子密度,是在磁鞘边界的密度。 R. Chodura, Phys. Fluids 25 (1982) 1628. M. Weinlich and Carlson, Phys. Plasmas 4 (1997) 2151.

  14. 等离子体湍流扰动探测 • 由于磁约束聚变装置上的等离子体参数已经非常高,所以越来越多的静电探针被用于对边缘等离子体扰动现象进行探究。 • 如果我们偏置探针至足够大的电压(VBias > 3kTe),则可以得到饱和离子流信号,而饱和离子流主要是与电子密度有关。 • 悬浮电位的湍流扰动与等离子体电位(电场)扰动有关。 • 可以用相干统计分析的方法对信号进行分析:

  15. 静电探针在磁约束聚变装置上的应用 • 诊断系统是用来对等离子体参数进行测量和观测、对等离子体物理进行研究的工具。 • 静电探针系统结构简单,可用于探测边缘等离子体参数及对边缘等离子体物理进行研究,目前后者的应用最广泛。 • 用静电探针对边缘等离子体物理的研究多集中在湍流扰动上。 • 对于不同的物理研究目的,需要设计不同的探针结构和布局。 • 测量数据需要进行数据处理,特别是统计方法的处理,如相关性分析,……等

  16. 径向移动探针测量等离子体参数 • 径向可移动探针可以用于对等离子体参数的径向分布进行测量 • 快速移动探针有较好的时间分辨 快速移动探针

  17. 平板探针测量偏滤器内等离子体参数 • 探针可以布置在偏滤器靶板上,测量等离子体参数的Z方向分布; • 可以利用测量得到的数据结合code对等离子体SOL层的输运进行分析;

  18. ῦp(t) (km s-1) Rs/r(t)(108ms-2) Γe(t)(1019m-2s-1) Ẽr/r(t)(kV m-2) 雷诺协强测量 Reynolds stress probes • Probe 1 & 2, to measure the flow speed in poloidal • Probe 3 ~ 6, to measure the Reynolds stress • Probe 7 ~ 10, to measure the local parameters • Probe tips will not be shielded each other, when you need measure the Rs and parameters., • Probe tips will be shielded, when needs to measure the flow speeds.

  19. “Mach probe”: • main feature: • 16 plates to measure toroidal and poloidal rotation simultaneously at 2 radial positions • ofront pins: • measure n, Vf, E, Er and their fluctuations • min. radius: r=39 cm (R0=214 cm) B r a q 探针实例 1

  20. “Reynolds stress probe”: • measures: • floating and plasma potential • electron temperature • electron density and particle flux • main feature: • small pins dedicated to measure • fluctuations of poloidal and radial velocity • => Reynolds stress • Zonal flows • min radius: 42 cm (217 cm) Tungsten pins (d = 1-2 mm) Boron-nitride body (isolator) 探针实例 2

  21. Measure: n, Vf , E and their fluctuations, and turbulence-induced particle flux  探针实例 3 rake-probe

  22. 应用实例 用静电探针探测装置上的3-D GAM ZFs K.J.Zhao, et al., Physical Review Letters, 96 (2006), 255004

  23. GAM (Geodesic Acoustic Mode) Structure: m = 0, n = 0 for Φ electric potential m = 1, n = 0 for P  pressure (density) radial with several ion gyro-radii Frequency: It will be easily observed at plasma edge in tokamak General understanding of AT, GAM and ZFs • AT (Ambient Turbulence  Background Turbulence) Structure: Coherence is about ~ centimeterFrequency: Wide region  turbulentMechanism: Drift wave  dispersion is under the drift wave • ZF (Zonal Flows) Structure: m = 0, n = 0 for Φ electric potential m = 0, n = 0 for P  pressureFrequency:f ~ 0  experimentally < 1 kHz ???Mechanism: Excited by ATIt will be easily observed at plasma core in tokamak

  24. AT and ZFs

  25. Positions of GAM and ZFs on tokamak ITG mode R/a: 4 β: 0.1 % Ne: 0.8 + 0.2e-2(r/a)2 Te: 0.35 + 0.65(1-(r/a)2)2 q: 1.05 + 2 (r/a)2 GAM: at outer region with freq. of ~10kHz ZFs: mainly at plasma core with low frequency. N. Miyato, J.Q. Li and Y. Kishimoto, Nucl. Fusion V.45 425

  26. Fast probe movable probe movable probe Probes arrangement I

  27. Probes arrangement II • The radial component of electric field and gradient of Er Yan L, et al., RSI. 77, 113501 2006 • The poloidal and toroidal coherencies of electric potential can be calculated using Φ1~Φ6, and Φ1~Φ11, respectively.

  28. Spectrum of GAM and AT • 静电扰动的频谱显示在f~10kHz附近有一个“峰” • 需要对“峰”进行相关分析才能确认其性质

  29. GAM (Geodesic Acoustic Mode) Structure: m = 0, n = 0 for Φ electric potential m = 1, n = 0 for P  pressure radial with several ion gyro-radii Frequency: 3-D GAM is determined From the spectra of toroidal coherence and phase, n = 0 can be obtained. From the spectra of poloidal coherence and phase, m = 0 can be obtained. Radial phase  radial scale length:2.4~4.2 cm

  30. 3-wave interaction • To explore the generation mechanism of the GAM ZFs, squared cross-bicoherence is calculated: b2(f3) is contour plotted in the f1-f2plane. The values of b2(f3) about f3=f1-|f2|~7kHz are higher than that at the rest frequencies, indicating that the GAM (ZF) is created by nonlinear 3-wave coupling.

  31. 小结 • 分析实验的物理需求; • 设计可以满足实验需要的探针系统。本例中安排的探针系统可以同时得到3-D的扰动结构。 • 获取符合要求的实验数据,进行必要的数据处理和分析! • 发现不足并试图改进,本例中对低频ZFs的探测

  32. Questions?

  33. 第二部分:磁探针

  34. Rogowski线圈 • 应用范围:大电流测量,等离子体电流、供电电流、Halo电流等 • 测量原理: 由 和 可得: • 由 • 线圈绕制:连续、均匀密绕:由上面公式可知,否则的话,将引起测量误差。线圈骨架的形状可以是任意的:只要线圈的骨架和绕线密度是均匀的!骨架要薄:消除BT的影响:

  35. 正弦余弦线圈 • 用于测量等离子体位移(等离子体重心) 余弦线圈绕线密度 有20%的误差 正弦线圈绕线密度 在考虑了环行效应后的“矩形”线圈,位移可以表示为:

  36. 对称点线圈测量等离子体位移 • 在无限长柱坐标近似下,点电流的位移: • 有导体壁的园截面等离子体(考虑等离子体平衡)

  37. 一般情况下点线圈测量等离子体位移 • 对于圆截面等离子体而言(无导体壳),平衡方程: • 等离子体位移:

  38. 磁通环线圈测量等离子体位移 • 利用磁面上极向磁通相等的原理测量 • 由关系: 可以得到等离子体位移 当磁通环不在赤道平面时,也可以得到等离子体位移

  39. MHD不稳定性扰动

  40. 等离子体 在一个截面上均布16个线圈 Mirnov线圈 • Mirnov线圈用于探测MHD不稳定性 • MHD扰动信号可以表示为:

  41. Mirnov线圈布局 • Mirnov线圈可以分为低频(f < 30kHz)和高频(30 kHz < f < 1MHz)线圈; • 低频线圈用于探测NTM、ELM等扰动; • 高频线圈用于探测AEs等扰动

  42. Mirnov线圈结构

  43. 用空间FFT分析扰动模式 • 在极向方向,扰动信号可以表示为: • 而系数可以表示为: • 时间分辨好,可分析多模式扰动; • 线圈需要均布,各探针均要有信号;

  44. 其他分析方法扰动模式 • 相位比较法: • 相关分析法: 时间分辨较好; 分析多模较差; 需要线圈数量较少而且无须均布; 时间分辨较差,只能分析单模;

  45. 反磁效应 • 做拉摩旋转的带电粒子产生一个磁矩 p: • 磁化强度: 为单位体积等离子体的内能 • 反磁信号由等离子体反磁磁矩和等离子体电流极向分量所组成: • 根据等离子体平衡理论: 可得: • 而等离子体得能量约束时间为: • 反磁信号非常微弱,需要对测量信号进行仔细地补偿。

  46. 内圈单匝环 单匝环 等离子体 等离子体 外圈单匝环 补偿线圈 反磁线圈 • 单匝环:围绕等离子体绕一匝或多匝线圈,其法线方向沿等离子体环向磁场方向;减去补偿线圈得到的环向磁场,即得到反磁磁通。 • 同心环:围绕等离子体绕2组一匝或多匝线圈,其法线方向沿等离子体环向磁场方向;2组线圈同心但截面积不同。

  47. 反磁信号测量的补偿 • 测量反磁信号,必须对各磁场进行仔细的补偿。补偿信号 单匝环线圈 BT补偿线圈 OH补偿 垂直场补偿 多极场补偿 水平场补偿 等离子体电流补偿

  48. 点线圈与磁通环 • 磁通环安装在真空器壁上,用于探测极向磁通; • 点线圈的布置与Mirnov线圈类似,安排在一个截面上,用于测量磁场的局域信号; • 点线圈一般可以布置成正交2-D的 • 用此线圈系统结合计算编码(CODE)可以反演得到等离子体位形;

  49. 鞍型线圈 • 用于探测MHD不稳定性的锁模现象 • 径向磁场对非轴对称的电流扰动结构灵敏 • 通过探测径向磁场的模式可以得到停止不转动并持续增长的磁扰动

  50. 线圈设计中的注意事项 • 线圈的骨架一般选用绝缘材料,常用的有陶瓷、电木、环氧纤维等,视真空要求和工作温度要求而定; • 导线可以选择漆包线、导线、MIC等,视真空要求和工作温度的要求而定; • 高频线圈一般选择安装在真空室内,最好选用裸线而且线圈外不要有金属包围。线圈杂数一般较少; • Mirnov线圈和点线圈的设计要注意与装置放电参数的匹配(注意其有效面积),过大或过小的输出信号都会给测量带来不便; • Rogowski线圈的设计要求同上(注意其互感值); • 线圈的阻抗要小; • 设计时要注意线圈的谐振频率; • 由于磁线圈的数量庞大,可靠性要求很高,其质量要用线圈的制作和安装工艺来保证。

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