1 / 26

9. Magnetické pole 9.4 Magnetické pole v látkách 10. Elektromagnetické pole

9. Magnetické pole 9.4 Magnetické pole v látkách 10. Elektromagnetické pole 10.1 Elektromagnetická indukce Faradayův zákon elektromagnetické indukce Vznik indukovaného elektromotorického napětí Samoindukce, vlastní indukčnost Vzájemná indukce, vzájemná indukčnost . 1.

lilac
Download Presentation

9. Magnetické pole 9.4 Magnetické pole v látkách 10. Elektromagnetické pole

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. 9. Magnetické pole 9.4 Magnetické pole v látkách 10. Elektromagnetické pole 10.1 Elektromagnetická indukce Faradayův zákon elektromagnetické indukce Vznik indukovaného elektromotorického napětí Samoindukce, vlastní indukčnost Vzájemná indukce, vzájemná indukčnost 1 1 Fyzika I-2012, přednáška 12

  2. Magnetika obdobně jako dielektrika ovlivňují „vnější“ magnetické pole magnetizaceM: význam: magnetický moment jednotky objemu Fyzika I-2012, přednáška 12

  3. Magnetika bez vnějšího mag. pole látky většinou nevykazují magnetický moment obj. elementu (jsou tvořeny atomy/molekulami bez vlastního mag. momentu, nebo částice mající mag. moment jsou nahodile uspořádány) po vložení do magnet. pole popis slabě magnet. látek – analogie s elektr. polem: dielektrikum magnetikum slabě magnetické látky silně magnetické látky mrrelativní permeabilita látky m = mr m0permeabilita látky mr – 1= cm mag. susceptibilita

  4. diamagnetické látky: mr<1 (cm<0) paramagnetické látky: mr>1 (cm>0) Diamagnetismus, paramagnetismus, feromagnetismus Diamagnetismus bez vnějšího mag. pole – částicenemají vlastní mag. moment po vložení do mag. pole –se pro částici indukuje mag. dipól proti poli některé kovy, některé nekovové pev. látky,plyny,většina organ. látek slabší než paramagnetismus → zeslabují magnetické pole → zesilují magnetické pole 4 Fyzika I-2012, přednáška 12

  5. diamagnetické látky: mr<1 (cm<0) paramagnetické látky: mr>1 (cm>0) Paramagnetismus způsoben přítomností částic s vlast.mag. momentem, částice spolu téměř neinteragují, jsou uspořádánynahodile po vložení do vněj. mag. pole se orientují souhlasně s polem, tj.zesilují toto pole Závislost magnetizace na termodyn. tepl. → zeslabují magnetické pole → zesilují magnetické pole Currieův vztah Fyzika I-2012, přednáška 12

  6. diamagnetické látky: mr<1 (cm<0) paramagnetické látky: mr>1 (cm>0) magnetizaceM: → zeslabují magnetické pole → zesilují magnetické pole Fyzika I-2012, přednáška 12

  7. Feromagnetika nelineární magnetika, tj. ve vztahu mr není konstanta závislost magnetizace na vnějším mag. poli závisí na historii vzorku, tzv. hysterezní smyčka • MS – spontánní magnetizace • Mr – remanentní magnetizace = zbytková, při nulovém poli • Bc – koercitivní pole = hodnota pole, při níž se dosáhne nulové magnetizace • magneticky tvrdá feromagnetika – široká křivka, velká hodnota BC , využití: zdroj magnet. pole • magneticky měkká feromagnetika – úzká křivka, nízká hodnota BC, využití: jádra transformátorů, v elektromotorech Fyzika I-2012, přednáška 12

  8. atomy feromagnetik (železo, kobalt, nikl, gadolinium, dysprosium..) mají magnet. momenty, které spolu interagují, vytvářejí domény, v nich magnet. momenty orientovány souhlasně: feromagnetikum Fyzika I-2012, přednáška 12

  9. 10. Elektromagnetické pole 10.1 Elektromagnetická indukce na nosiče nábojů působí síly mající charakter vtištěných sil, které vedou ke vzniku proudu → indukované elektromotorické napětíei 9 Fyzika I-2012, přednáška 12

  10. Faradayův zákon elektromagnetické indukce magnetický (indukční) tok F plochou S celkový mag.tok FCplochouS, Z závitů souvislost induk. elektromot. napětí ei s celkovým mag. tokem FC: • Faradayův zákon elektromagnetické indukce • Velikost indukovaného napětí ei je rovna změně celkového mag. toku FC připadajícího na jednotku času • Směr indukovaného napětí je takový, že jeho účinek působí proti změně, která ho vyvolala, tzv. Lenzovo pravidlo • mag. indukce vnějšího pole roste • mag. indukce vnějšího pole klesá 10 Fyzika I-2012, přednáška 12

  11. Lenzovo pravidlo 11 Fyzika I-2012, přednáška 12

  12. Lenzovo pravidlo 12 Fyzika I-2012, přednáška 12

  13. Diskutujme F. zák. Kdy je ei ≠ 0 ? B se mění s časem S se mění s časem úhel mezi B a S se mění s časem kombinace a) – c) situace a) v na předchozích obrázcích 13 Fyzika I-2010, přednáška 11

  14. Diskutujme F. zák. ad b) S se mění s časem • l – délka vodiče, v – rychlost pohybu • indukované napětí pomocí síly na pohybující se náboj: • indukované napětí pomocí F. zák.: 14 Fyzika I-2012, přednáška 12

  15. Diskutujme F. zák. ad a) B se mění s časem • mag. pole s časem roste ve znázorněném směru • indukované elektromot. napětí pomocí F. zák.: • speciálně: v čase t = 0 je B = 0, t = t1 je B = B1 15 Fyzika I-2012, přednáška 12

  16. Samoindukce obvod se spínačem L – vlastní indukčnost smyčky (cívky) – schopnost vytvářet mag. pole jedn. H (henry) Indukované napětí ve smyčce • při rozpojení spínače – B se mění s časem, B ( t ) • z F. zák. → indukuje se napětí změnou vlastního magnet. pole smyčky, tzv. samoindukce • tok FplochouS: 16

  17. Př. Vlastní indukčnost solenoidu (Z závitů, plocha závitu S, délka l, proud i) 17 Fyzika I-2012, přednáška 12

  18. Vzájemná indukce speciální případ indukce, který je ovlivněn vzájemným poměrem mezi smyčkami případ dvou souosých těsně navinutých cívek: cívka 1: proud i1, počet závitů Z1, délka l1 , plocha závitu S1 cívka 2: počet závitů Z2, plocha závitu S2 = S1 , magnetický tok touto cívkou F21 výpočtem M – vzájemná indukčnost 18

  19. 10.2 Elektromagnetické vlnění viz Optika kap. 7.110.3 Střídavéobvody 19 Fyzika I-2012, přednáška 12

  20. Generátorharmonického napětí vodivá cívka o Z závitech se mechanickou silou otáčí v hom. mag. poli

  21. Střední a efektivní hodnota střídavého proudu střední hodnota proudu za periodu pro harm. průběh střední hodnota proudu za polovinu periody efektivní hodnota proudu - taková hodnota stejnosměrného proudu Ief, který má stejné tepelné účinky jako střídavý proud za dobu jedné periody Fyzika I-2011, přednáška 13

  22. Výkon střídavého proudu okamžitý výkon činný výkonP – střední hodnota výkonu za dobu jedné periody zdánlivý výkonS jalový výkonPj • cos j- účiník • cos j = 1→ napětí a proud ve fázi Fyzika I-2011, přednáška 13

  23. Symbolické znázornění harmonických veličin Fázor : imaginární jednotka zde j, aby se nepletla s proudem okamžitá hodnota proudu 23 Fyzika I-2012, přednáška 12

  24. Střídavé obvody zdroj harmonického napětí prvky: odpory R, kapacity C, indukčnosti L v ustáleném stavu – proudy i napětí na každém prvku mají taky harmonický průběh řešení střídavých obvodů – použitím Kirchhoffových zákonů pro okamžité hodnoty napětí a proudů: 1. K. zák. pro uzel součet proudů do uzlu vtékajících = součtu “ z “vytékajících Týká se okamžitých hodnot 24 Fyzika I-2012, přednáška 12

  25. 2. K. zák. pro smyčky střídavého obvodu plán: probereme jedn. obvody, které obsahují idealizované prvky popsané jedinou veličinou – odporem R, kapacitou C, indukčností L při řešení obvodů s více prvky použijme Ohmův zákon v komplex. tvaru a Kirchhoff. zák. v komplex. tvaru okamž. hodn. elektromotorického napětí = součtu okamž. hodnot úbytků napětí na prvcích R, L, C (neplatí pro amplitudy !!!) ve fázorech je už časová závislost obsažena 25 Fyzika I-2012, přednáška 12

  26. Střídavé obvody - pokračování Fyzika I-2012, přednáška 12

More Related