1 / 30

Kollektív gerjesztések valós idejű megfigyelése fotoemisszió során

This study explores the collective movements in photoemission using femtosecond time-resolved imaging techniques. It investigates the time-resolved motion of horses and references Eadweard Muybridge's work on horses in motion from 1878. The study also explores the different time scales in femtosecond physics and its applications in atomic, molecular, condensed matter, and nanosystems. It discusses the challenges and methods of streaking in surface photoemission, electron excitation with XUV photons, transport processes in metals, and emission of photoelectrons from surfaces. The paper summarizes the results regarding atom's inner shell and valence electron excitation and intrinsic and extrinsic plasmon excitations. It also presents the attosecond streaking technique for classical time-to-energy mapping of photoemission. Additionally, it discusses the Monte Carlo simulation of electron transport in solids and the escape time of photoelectrons. The simulated and experimental streaking spectra for tungsten and magnesium are also presented, along with the observation of collective excitations in photoemission from magnesium.

lsimmons
Download Presentation

Kollektív gerjesztések valós idejű megfigyelése fotoemisszió során

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. Kollektív gerjesztések valós idejű megfigyelése fotoemisszió során Tőkési Károly 2016.08.25.

  2. Movement as a fact of life Observation - visualization

  3. Horses: Time-resolved motion Eadweard Muybridge: The horse in motion (1878)

  4. Horses: Time-resolved motion

  5. Time scales: ultrashort t 100 s second 10-3 s millisecond 10-6 s microsecond 10-9 s nanosecond 10-12 s picosecond 10-15 s femtosecond  Time scale of quantum dynamics of electrons 10-18 s attosecond

  6. Attomásodperces fizika • ... egy új, gyorsan fejlődő kutatási terület. • ... a legújabb jelenlegi technológia, ami lézerek, nemlineáris optika alkalmazását és ezek fejlesztését tételezi fel. • ... akalmazható atomi, molekuláris, kondenzált anyagok és nanorendszerekre.

  7. Kivonat • Csíkozódás - módszer és kihívások • Csikozódás felületeken - szimulációElektrongerjesztés XUV fotonnalTranszport folyamatok fémekbenFelületekből emittált fotoelektronok • Eredményekatom belső héj és vegyérték elektronokintrinsic és extrinsic plasmon gerjesztések • Összefoglaló

  8. attosecond streaking

  9. (Classical) time to energy mapping: attosecond streaking = delay time probe pulse energy t T0=2.5 fs pump pulse 300 as Goulielmakis et al., Science 305, 1267 (2004)

  10. 2007 Attosecond streaking of photoemission from surfaces

  11. Experiment Excitation? Polarization effects? Transport effects? Interaction with hole? Overlapping emission lines? Dt = 65 ± 20 as Dt = 110 ± 70 as C.-H. Zhang and U. Thumm, PRL 102, 123601 (2009) Lemell et al., PRA 79, 062901 (2009) A. K. Kazansky and P. M. Echenique, PRB 81, 193413 (2010) Cavalieri et al., Nature 449, 1029 (2007)

  12. Depth profileof excitation spectrum band structure E 83 hnXUV = 91 eV FWHM = 6 eV 58 tungsten 0 -5.25 5d4 6s2 -16 tungsten: a = 3.16 Å d(110) = 2.24 Å evanescent wave:I ~ exp(-2kz) k ~ 0.013/Å ~17 atomic layers 4f14 -31.5 -32.5 5p6 -36.9

  13. Classical transport theory propagate each trajectory (photoelectron) according to Langevin equation: q • surface potential • positive hole • NIR laser field • classical/quantum scattering “test particle discretization” p

  14. Simulation Scenario Reflected primary electron Secondary electrons

  15. Monte Carlo simulation • Monte Carlo simulation of electron transport in solids is based on the stochastic description of scattering processes. • Electron penetration is approximated by a classical zigzag trajectory. • In our simulations both the elastic and inelastic scattering events were taken into account. • For the case of inelastic collisions secondary electrons can be generated . • Particular values of scattering angles of electrons in an individual event are realized by random numbers following the angular differential elastic cross sections of the target material.

  16. CTMC transport simulation 3-step model elastic scattering: to detector V(r) θ inelastic scattering: e-primary e-primary e-secondary

  17. e-primary e-primary e-secondary Electron transport V(r) elastic scattering: from partial wave expansion using muffin-tin potentials for crystal atoms θ inelastic scattering: from optical data  r not conserved! Solleder et al., PRA 76, 075115 (2007)

  18. Escape time of electrons 100 90 80 70 60 50 40 30 maximum of XUV pulse at t = 0 time difference: Dt = 42 as energy [eV] 500 400 300 200 100 0 -100 escape time [as] C. Lemell, B. Solleder, K. Tőkési, and J. BurgdörferPhys. Rev. A 79 (2009) 06290-1 - . 06290-8.

  19. Simulated streaking spectrum for W simulated delay Dt ~ 40 – 80 as experimental delay Dt = 65 ± 25 as C. Lemell, B. Solleder, K. Tőkési, and J. BurgdörferPhys. Rev. A 79 (2009) 06290-1 - . 06290-8.

  20. attosecond streakingin solid (Mg) the case of intrinsic and extrinsic plasmon excition

  21. z z θ2 θ1 θ0 Main photoelectron line XUV=118 eV

  22. intrinsic plasmon extrinsicplasmon z z z z θ2 θ2 θ1 θ1 θ0 θ0 Plasmon excitation XUV=118 eV

  23. Time-resolved observation of collective excitations in photoemission Streaking traces of the Mg2p and plasmon-satellite lines E(2p)=68 eV E(2p+pl)=58 eV C. Lemell, S. Neppl, G. Wachter, K. Tőkési, R. Ernstorfer, P. Feulner, R. Kienberger, and J. Burgdörfer, Phys. Rev. B: Rapid Communication91, 241101(R) (2015).

  24. Loss Function of free electron gas

  25. Energy spectra and average escape time distributions

  26. Photoemission from Mg 2p - Determination of α and λ 3 < R < 3.5 Shirley backgroundfree 0.05 < α < 0.15

  27. Célok A végső cél nem csak nézni, hanem ellenőrizni és befolyásolni az ultragyors folyamatokat az új technológiai alkalmazásokban. Atto-tudomány új technológiákat ígér a jövőben.Az attomásodperc és a nanométeres lépték ötvözése új távlatokat nyit, és új ismereteket felfedezését ígéri.

  28. Összefoglalás Klasszikus transzport elmélet segítségével, mikroszkopikus szimulációval meghatároztuk a fotoelektronok kibocsátási idejét valamint energiaspektrumaikat wolfrám minta esetében. Számításaink igen jól írják le az emissziós spektrumokat és csíkozási képeket. A késleltetési időre kapott becslésünk is igen közel van a kísérleti adatokhoz. A felületekből kilépő időfelbontásos fotoemisszió szintén lehetővé teszi, hogy fémekben plazmon gerjesztéseket figyeljünk meg azok valós idejében. Időfelbontásos fotoemisszió segítségével megkülönböztethetjük a külső és belső plazmonkeltéseket. Egyszerű fémek esetében megadtuk a külső és belső plazmongerjesztések arányát.

  29. KÖSZÖNÖMA FIGYELMET!

  30. Dielectric function extrapolation of optical data to q–w plane: Lindhard, Mermin, … neglects creation of electron-hole pairs; good approximation for electron energies E >> wp ~ 25 eV w [a.u.] w [a.u.] • linel ~ 5 – 10 Å • ttravel ~ 100 – 250 as q [a.u.] q [a.u.] Bourke and Chantler, Th023, PRL 104, 206601 (2010) Solleder et al., PRA 76, 075115 (2007)

More Related