实验一 弦线上横波传播规律的研究 在生活、生产和科学研究领域中驻波现象很普遍，它的应 用也比较广泛。青少年学生对驻波现象应有所认识和了 解，知道它是由波的干涉所形成。本实验利用驻波原理测

1. 实验一 弦线上横波传播规律的研究 在生活、生产和科学研究领域中驻波现象很普遍，它的应 用也比较广泛。青少年学生对驻波现象应有所认识和了 解，知道它是由波的干涉所形成。本实验利用驻波原理测 量横波的波长，使用 SWV-1 弦线波振动实验仪，研究弦线 上横波的传播规律。 一、实验目的： 观察驻波现象。 学习利用驻波原理测量横波波长的方法。 验证弦线上横波的传播规律。 了解驻波与生活、生产和科研的联系。

2. 二、实验原理： 沿弦线传播的横波其运动方程和波动方程分别为： （T 为张力，μ为线密度） (1) （v为波的传播速度） （2） 相比较可得：

3. ∵ v = f （f为频率，为波长） （3） 将（3）两边取对数，得： （4） 实验将证明（4）式成立。

4. 三、 实验器材： SWV-1弦线波振动实验仪、弦线、砝码盘及砝码。 实验仪器示意图：

5. 四、 实验内容： 1．观察驻波现象。 2．固定张力T和弦线长度，改变振动频率f，测量波长。 作ln－lnf图。 3．固定振动频率和弦线长度，改变张力T，测定波长。 作ln－lnM图

6. 五、实验步骤： 1、接通电源，打开面板上的电源开关，数码管显示振动源的振动频率。按▲或▼键，改变振动源的振动频率，调节面板上振幅调节旋钮，使振动源有振动输出。左右移动可动滑轮B的位置，在弦线上形成驻波。观察驻波，学习测量波长。 2、固定砝码质量不变，改变振动源的频率。每改变一次频率，均要左右移动可动滑轮B的位置，使弦线出现振幅较大而稳定的驻波。记录振动频率、砝码质量、测量弦线波长。 3、固定振动源的频率，在砝码盘上添加不同质量的砝码，以改变同一弦线上的张力。每改变一次张力，均要左右移动可动滑轮B的位置，使弦线出现振幅较大而稳定的驻波。记录振动频率、砝码质量，测量弦线波长。

7. 实验二 用冷却法测定金属的比热容 本实验以铜样品为标准样品，采用冷却法测定铁、铝样 品在℃时的比热容。 样品温度的变化由热电偶温度计反映。热电偶数字显示测温 技术是当前生产实际中常用的测试方法，它比用一般的温度 计测温有着测量范围广、计值精度高、可以自动补偿热电偶 的非线性因素等优点。 一、实验目的： 1．了解冷却定律。 2．学会用冷却法测量金属的比热容。 3．学习把曲线变为直线的一种数据处理方法。

8. 二、 实验原理： 将质量为M1的金属样品加热后，放在较低温度的介质中（例如室温的空气），经过对流，样品将逐渐冷却，单位时间内其热量损失应与温度下降速率成正比，于是可得到关系式 ： （1） 式中表示单位时间内样品因对流而损失的热量，c1为金属样品在温度时的比热容，为金属样品在温度时的温度下降速率。 根据冷却定律，样品因对流而损失的热量由下式表示： （2） 式中a1为热交换系数，S1为样品外表面的面积，α为常数（强迫对流时α＝1，自然对流时α＝5／4），为样品温度，为周围介质的温度。

9. 由式（1）和（2）可得 （3） 对质量为M2比热容为c2的另一种样品，则有同样的表达式 （4） （3）和（4）相除，得 （5）

10. 如果两样品的形状与尺寸相同，即S1＝S2；两样品的表面状况也相同，而周围介质（空气）的性质也不变，则有a1 = a2。于是，当周围介质温度不变，（即室温度恒定）两样品又处于相同温度时，（5）也可以简化为 （6） 分别是第一种样品和第二种样品在温度时的冷却速率。

11. 根据冷却规律，假设金属固体在不太高的温度范围内，比热容随温度变化很小，则（3）式可写成：根据冷却规律，假设金属固体在不太高的温度范围内，比热容随温度变化很小，则（3）式可写成： （7） 两边取对数： （8） 通过实验，作出（ ）～t冷却曲线，在冷却曲线上作切线，并求出曲线的斜率（如图1），得到各温度的冷却速率。

12. 图1 冷却曲线 图2 在双对数坐标纸上以 为横轴，以 为纵轴， 作 ～ 图（见图2）。

13. 由（8）式可知各实验点将连成一直线，直线的斜率为α，截距为lg（a1S1/cM1） ,将α、a1S1/cM1代入（7）式，可得样品冷却表达式。 如果已知标准金属样品的比热容C1、质量M1；待测样品的质量M2及两样品在温度θ时冷却速率之比，通过（6）式就可以求出待测的金属材料的比热容C2。

14. 三、 实验器材： DH4603冷却法金属比热容测量仪，待测量的金属材料铜、铁和铝。 本实验装置（见上图）由加热仪和测试仪组成。加热仪的加热装置可通过调节手轮自由升降。被测样品安放在样品室内的底座上，测温热电偶放置于被测样品内的小孔中。当加热装置向下移动到底后，对被测样品进行加热；样品需要降温时则将加热装置移上。仪器内设有自动控制限温装置，防止因长时间不切断加热电源而引起温度不断升高。

15. 四、 实验内容： 1．用电子天平秤出铜、铁、铝三种金属样品的质量。 2．测出铜、铁、铝三种金属样品在100℃时的冷却速率。 3．已知100℃时铜的比热容Ccu=0.0940 cal/（gK），由式（6）分别求出铁和铝在100℃时的比热容。

16. 五、实验步骤： 1、开机前先连接好加热仪和测试仪，共有加热四芯线和热电偶线两组线。 2．选取长度、直径、表面光洁度尽可能相同的铜、铁、铝三种金属样品，用电子天平称出它们的质量，再根据MCu＞MFe＞MA1这一特点，把它们区别开来。 3．将热电偶的冷端置于冰水混合物中。将热电偶端的铜导线与数字表的正端相连，冷端铜导线与数字表的负端相连。 4．按铁、铜、铝的次序分别将被测样品安放在样品室内的底座上，测温热电偶放置于被测样品内的小孔中。当加热装置向下移动到底后，对被测样品进行加热。 5．当样品加热到150℃时（此时热电势显示约为6.7mV），切断电源移去加热源，样品继续安放在与外界基本隔绝的有机玻璃圆筒内自然冷却（筒口须盖上盖子）。记录样品的冷却速率。 具体做法是记录数字电压表上示值约从降到所需的时间（因为数字电压表上的值显示数字是跳跃性的，所以只能取附近的值），从而计算。每一样品应重复测量5次。

17. 实验三 磁场的描绘 测量磁场的方法很多，常用的有电磁感应法、半导体（霍尔效应）探测法和核磁共振法。本实验采用电磁感应法，应用先进的玻莫合金磁阻传感器作探头，测量圆线圈和亥姆霍兹线圈磁场。与探测线圈、霍尔传感器作测量探头相比，玻莫合金磁阻传感器具有灵敏度高、抗干扰能力强、可靠性高、易于测量等优点，有助于学生深入研究弱磁场和地球磁场等。 一、实验目的： 1．通过测量和描绘圆线圈轴线上的磁场分布，学习弱磁场的测量方法。 2．验证毕奥-萨伐尔定理。证明磁场迭加原理。 3．用亥姆霍兹线圈校正和测量磁阻传感器作探头的弱磁特斯拉仪线性度。 4．学习测量地磁的水平分量（选做）。

18. 二、 实验原理： 1．载流圆线圈的磁场 半径为R的圆线圈，通以电流，根据毕奥一沙伐尔定律，可计算出沿圆形电流轴线方向的磁感应强度B。它是一个非均匀磁场，在轴线方向的量值为 (1) 式(1)中，N是圆线圈的匝数，x为轴线上测量点离圆线圈中 心的距离，μ0为真空磁导率( )。

19. (a )载流圆线圈磁场分布 (b)亥姆霍兹线圈磁场分布 • 图1载流圆线圈及亥姆霍兹线圈的磁场分布 2．亥姆霍兹线圈的磁场 一对相同的载流圆线圈彼此平行且共轴，通以同方向电流，当线圈间距d等于线圈半径R时，则两个载流圆线圈的总磁场在轴的中点附近的较大范围内是均匀的。这对线圈称为亥姆霍兹线圈。 载流圆线圈及亥姆霍兹线圈的磁场分布见下图。

20. 三、 实验器材 磁阻传感器； 圆线圈和亥姆霍兹线圈实验平台(台面上有1厘米的等距离刻线组)；高灵敏度三位半数字毫伏表、三位半数字电流表和直流稳流电源(组成在一个仪器箱内) 。 实验装置简图如图2所示。

21. 四、 实验内容： 1、测量和描绘单个圆线圈轴线上的磁场分布，验证毕奥-萨伐尔定理。 2、测量和描绘亥姆霍兹线圈的磁场分布，证明磁场迭加原理。 用亥姆霍兹线圈校正和测量磁阻传感器作探头的弱磁特斯拉仪线性度。 3、测量地磁的水平分量（选做）。

22. 五、实验步骤： 1．按图2所示安装仪器。用直尺测量线圈外径到工作台中心线的距离，适当调节，使两线圈的轴心线与工作台中心线重合。按实验要求，调节线圈间距，并使线圈平面与实验工作台垂直。 2．磁阻传感器探头插头内缺口向上，插入仪器上插座。然后仪器通电，预热十五分钟。 3．测量载流圆线圈a（左线圈）在轴线上的磁感应强度Ba。 每移动一格，测量一次Ba，记录数据。 4．在亥姆霍兹线圈的轴线上，先测量直流电流通过单个圆线圈a和单个圆线圈b产生的磁感应强度Ba和Bb，然后测量直流电流通过亥姆霍兹线圈产生的磁场Ba+b。 5．传感器置于亥姆霍兹线圈轴线中心，改变线圈电流，测量磁感应强度B。用亥姆霍兹线圈校正和测量磁阻传感器作探头的弱磁特斯拉仪线性度。

23. 实验四 电学元件伏安特性的测量 伏特计、安培计法是一种较为普遍的测量电学元件的电阻的方法，虽然精确度不很高，但所用的测量仪器（如伏特计和安培计）却较简单，使用也方便。由于电表的内阻往往对测量结果有影响，所以这种方法常带来明显的系统误差。若改用补偿法来测量电压，则可避免这个缺点。 一、实验目的： 1．学会正确使用电学基本测量仪器。 2．掌握电学元件伏安特性测量的基本方法。 3．学会分析伏安法的电表接人误差，正确选择测量电路。

24. 二、 实验原理 ： 1．两种测量电路的分析 在一定温度下，当直流电流通过某一待测电阻时，用电压表测出两端的电压U，同时用电流表测出通过的电流I，根据欧姆定律计算： 这种测量电阻的方法即伏安法。若U／I为常量，则该电阻称为线性电阻；若U／I不为常量，则称该电阻为非线性电阻(非线性元件)，如二极管等。 在实际测量中，由于电流表和电压表各存在内阻 和 ，所以用(1)式计算出的和真实值不一致，而且选用不同的测量电路，其系统误差也不相同。以下是两种测量电路的分析。

25. 电流表内接：如图 1(a)所示，实验中电流表显示出流过 的电流I，，但电压表所显示的电压为 和 上的电压之和，即 或 。 （a）电流表内接 （b）电流表外接

26. 2．二极管的伏安特性(非线性电阻) 半导体二极管是由P型和N型半导体材料组成的，其核心部分是一个PN结，PN结处在P区和N区的相连处。若电压加在二极管上，P端接高电位，N端接低电位，称为“正向连接”。半导体二极管的结构及符号见图2。 二极管以正向连接时，很容易导通，电路中电流比较大。随着正向电压的增加，电流增加，电流的大小并不与电压成正比。即R=U／I公式成立，但R不为常量，且其值变化范围很大。以正向电压U和正向电流I的对应关系作图，称为二极管的正向伏安特性曲线，见图3。同样地，测二极管的正向I—U特性曲线，也要考虑到电流表内接或外接的问题，以尽量减小电表的测量误差。

27. 三、 实验器材： 直流稳压电源E、开关K、滑线变阻器（可调电位器Ro）、数字多用表（电流表mA）、数字万用表（电压表V）、待测线性电阻R、待测二极管。 四、 实验内容： 用内接法和外接法分别测电阻R。 测二极管的正向伏安特性，作图线。 五、实验步骤： 1．连接好线路，逐次测量。 实验线路如下图所示。每次测量之前，将开关K断开，首先估算并调节电流表、电压表、滑线变阻器Ro所应放置的合适档位。

28. 2．测量数据 (1)按图4(a)连线，用外接法分别测电阻R1，将实验数据记入表l中。 (2)按图4(b)连线，用内接法分别测R1，将实验数据记入表2中。 (3)按右图 (c)连线，测二极管的正向伏安特性(注意二极管的正负极性)。对于不同型号的二极管，各正向电压、电流的参数不同，应正确确定电压和电流的测量范围，以及电压间隔的选取。将测量数据记人表中。 3．以为横坐标，以为纵坐标，在毫米方格纸上作出二极管的正向伏安特性曲线。

29. A N P1 i P2 a a＇ O r N＇ b＇ O＇＇V1 b P3 P4 B 实验五 测定波璃的折射率 当光线以一定的入射角穿过两面平行的玻璃板时，传播方向不变，但是出射光线跟入射光线相比，有一定的侧移。根据这一特点，可用插针法求玻璃的折射率。 一、实验目的： 1．加深对折射定律的理解。 2．学习用插针法测定玻璃的折射率。 二、 实验原理： 根据光的折射定律 ，求玻璃对空气的折射率。

30. 三、 实验器材： 长方形玻璃砖、白纸、大头针、图钉、直尺、锤子、绘图板、量角器等。 四、 实验内容： 用插针法测定玻璃的折射率，求玻璃对空气的折射率。 五、实验步骤： 1．用图钉把白纸钉在绘图板上。 2．在白纸上画一条直线aa‘作为界面，过aa’上的一点O画出界面的法线NN‘，并画一条线段AO作为入射光线。 3．把玻璃砖平放在纸上，使它的长边跟aa＇对齐，画出玻璃砖的另一边bb＇，此后不要再移动玻璃砖的位置。

31. 4．在线段AO上竖直地插上两枚大头针P1、P2。 5．透过玻璃砖观察大头针P1、P2的像，调整视线的方向，直 到P1的像被P2挡住。再在观察的这一侧插两枚大头针P3、P4， 使P3挡住P1、P2，P4挡住P1、P2、P3。记下P3、P4的位置。 6．移去大头针和玻璃砖，过P3P4引直线O＇B，与bb＇交于O＇。连接OO＇。这样入射角i=∠AON，折射角r =∠O＇ON＇。 7．用量角器量出入射角和折射角，查出它们的正弦值，填入表格。 8．用上面的方法，分别求出多组入射角和对应的折射角，查出它们的正弦值，记入表格。 9．对表格中的数据进行处理，求出玻璃对空气的折射率n。

32. 实验六 单摆测量重力加速度 要研究周期与摆角的关系，就必须在不同的摆角，甚至在大摆角下进行周期测量。由于空气阻尼的存在，无法精确测得大角度下摆动周期的准确值。采用集成开关型霍耳传感器和电子计时器实现自动计时后，能够在很短的几个周期内准确测得单摆在大角度下的周期，这样就可以忽略空气阻尼对摆角的影响，使研究周期与摆角关系的实验得以顺利进行。在得到周期与摆角的关系后，可以用外推至摆角为零的方法，精确测得摆角极小时的振动周期值，从而更精确地测定重力加速度。 一、实验目的： 1．验证单摆摆长与周期之间的关系，并求出重力加速度。 2．测量摆角与周期之间的关系，作 关系图，求出重力加速度。 3．学会运用外推法求所需的物理量。

33. 二、 实验原理： 1．周期与摆长的关系 当摆角θm很小时（小于3°），单摆的振动周期T和摆长L有如下近似关系： 或 (1) 如固定摆长L，测出相应的振动周期T，由（1）式可以求出g。也可以逐次改变摆长L，测量各相应的周期T，再求出T2，最后在坐标纸上作T2-L图。如图是一条直线，说明T2与L成正 比关系。求出该直线的斜率k，由 可以求出g。

34. 2．周期与摆角的关系 在忽略空气阻力和浮力的情况下，由单摆振动时能量守恒，可以得到质量为m的小球在摆角为θ处动能和势能之和为常量，即： (2) 式中，L为单摆摆长，θ为摆角，g为重力加速度，t为时间，E0为小球的总机械能。因为小球在摆幅为θm处释放，则有E0 = mgL（1-cosθm），代入（2）式，解方程得到 (3)

35. （3）式中T为单摆的振动周期。 令k=sin（θm/2），并作变换sin（θ/2）=ksinφ，则有 经过近似计算可得 (4) 以往的单摆实验对（4）式只能考虑到一级近似，现在单摆振动周期可以精确测量了，即可用二级近似公式。 于是测出不同的θm所对应的二倍周期2T，作出 图，并对图线外推，从截距2T得到周期T，就可以进一步得到重力加速度g。

36. 三、 实验器材： FD-DB-Ⅱ型单摆实验仪 四、 实验内容： 1．当摆角θm很小时（小于3°），逐次改变摆长L，测量各相应的周期T，在坐标纸上作T2-L图，求出图线的斜率k，由 求出g。 2．固定摆长L，测出不同的摆角θm所对应的周期T，作出 图，并对图线外推，从截距2T得到周期T，进一 步求得重力加速度g。

37. 五、实验步骤： 1．以静止的单摆线为铅垂线，移动米尺上所附的平面镜，使悬点在平面镜上的水平横线处成像。仔细调节，使悬点、横划线、悬点的像三点共线。记下横划线在米尺上的读数，即悬点的位置。 2．在平面镜的上方装上传感器，再移动至摆球下方约1.0cm处。在金属小球底部贴上一块小型钕铁硼磁钢，调节摆线的长度，使磁钢产生的磁场能被传感器接收到。调节计时器，预置开关次数（不宜太大，实验中可用10次，即5个周期）。 3．将小球拉开一段距离，用水平直尺测量x的距离，应用三角函数计算出摆角θ的大小。 4．在摆角θ小于3°条件下，取5组摆长，每一摆长都做5次，测相应的周期T。将所得的数据填入表1中。 5．固定摆长，改变摆角（即改变x的距离），取6组摆角（θ小于45°即可）。每组测6次，测相应的周期T。将所得的数据填入表2中。

38. 实验七 声速的测量（超声） 声速是描述声波在媒质中传播快慢的物理量。其测量 方法可分为两大类：一类是根据公式 ，测出声波 传播路程s所需要的时间，去求 ；另一类是利用公式 ，测量声波的频率和波长去求声速。在本实验中用的是后一种方法。 一、实验目的： 1．运用振幅极值法（驻波法）测声波在空气中的速度。 2．了解电压换能器的功能。 3．学习用逐差法处理实验数据。

39. 二、 实验原理： 由发射器发生的声波经空气传播到一定距离的接受器，如果接受面与发射面平行，声波即在两面间来回反射形成驻波，当两面之间的距离为半波长的整数倍时，接受器上的声压达到最大值。测出声压最大值的位置L1、L2、L3…相邻两次极大值之间的距离为半波长。如已知声波的频率，由 可以求出声波在空气中的速度。 三、 实验器材： 低频信号发生器、数字频率计、压电陶瓷超声换能器一对、游标卡尺、同轴电缆、示波器等。 四、 实验内容： 运用振幅极值法（驻波法）测声波在空气中的速度，并求出误差。

40. 五、实验步骤： 1．连接测试系统。 2．在收发超声换能器间隔几厘米时，调整测试系统频率，在示波器上看到接受信号幅度最大。记下此时接受器的位置。 3．改变接受器位置，测出相继出现10个接受器信号最大值位置L，从分开和靠拢两次求平均值。用分组逐差法求出波长，并记下信号频率和室温。 4．求出声速，求出误差。

41. 实验八 气垫导轨上的碰撞实验 气垫导轨简称气轨，它利用从导轨表面小孔喷出的压缩空气，在导轨和滑块之间形成一层很薄的“气垫”，使滑块漂浮在气垫上。当滑块在气轨上运动时，仅受到很小的空气粘滞性摩擦阻力，这样滑块的运动可近似地认为是无摩擦的运动。本实验运用气垫导轨技术研究一维碰撞运动中的动量和能量问题。 一、实验目的： 1．验证动量守恒定律。 2．了解非完全弹性碰撞与完全非弹性碰撞的特点。

42. 二、 实验原理： 当两滑块在水平的导轨上沿直线作对心碰撞时，根据动量守恒定律，两滑块的总动量在碰撞前后保持不变。即 (1) 式（1）中为滑块1的质量，和是滑块1碰撞前和碰撞后的动量。为滑块2的质量，和是滑块2碰撞前和碰撞后的动量。 两滑块碰撞后的相对速度与碰撞前相对速度的比值称为恢复系数，用e表示，即 (2) 当e =1时，两滑块的碰撞为完全弹性碰撞； 当e =0时，两滑块的碰撞为完全非弹性碰撞； 当0＜e＜1时, 两滑块的碰撞为非完全弹性碰撞。

43. 1．非完全弹性碰撞 取滑块1的质量大于滑块2的质量，先使滑块2静止，然后推动滑块1去撞滑块2。则有 (3) 碰撞前后动能的变化为 (4) 2．完全非弹性碰撞 滑块2先静止，然后推动滑块1去撞滑块2，碰撞后两滑块粘在一起，以同一速度运动。则有 (5) 碰撞前后动能的变化为 (6)

44. 三、 实验器材： 气垫导轨、滑块、光电门、数字毫秒计、游标卡尺、尼龙粘胶带或橡皮泥。 四、 实验内容： 研究非完全弹性碰撞与完全非弹性碰撞的性质，验证动量守恒定律。 五、实验步骤： 1．调平气轨，检查滑块碰撞弹簧，保证对心碰撞。 2．进行非完全弹性碰撞。 适当安置光电门A、B的位置，使能顺序测出3个时间t1A、t2B、t1B，并在可能条件下使A、B距离小些。每次碰撞时，需使 =0，也不要太大。

45. 3．进行完全非弹性碰撞。 两滑块的相对碰撞面上加上尼龙胶带，使 =0，进行碰撞。 4．计算结果和分析。 两类碰撞，碰撞后、前动量之比。 两类碰撞，碰撞前后动能变化。 非完全弹性碰撞时的恢复系数。 对实验结果作分析与评价。 六、实验数据: 1．非完全弹性碰撞 = = d1= d2= t10/st1/st2/sV10（m/s）V1（m/s）V2（m/s）c△Ek/-10-7Je C为碰撞后动量和与碰撞前动量和之比。 2．完全非弹性碰撞 = = d1= d2= t10/st2/sV10（m/s）V2（m/s）c△Ek/-10-7J C为碰撞后动量和与碰撞前动量和之比。

46. 实验九 用DIS实验系统测小车的加速度 现代信息技术给物理量的测量带来了革命性的变化，不但简单方便，而且测量精度高，误差小。利用数字化、信息化技术进行实验研究，简称为DIS实验，DIS是英文digital information system的缩写。本实验是应用DIS实验系统测量小车的加速度。 一、实验目的： 1．熟悉DIS实验系统的结构和原理。 2．学习用DIS实验系统测定下滑小车的加速度。 二、 实验原理： DIS实验系统是一种将传感器、数据采集器和计算机组合起来，共同完成对物理量测量的实验装置，它能实时采集数据并进行快速处理，它能显示难以观察的实验过程。它的测量系统框图如下：

47. 数据采集器 计算机 研究对象 传感器 本实验用运动传感器结合计算机获得小车从斜面上下滑时的v-t 图，根据 ，再通过图象求小车的加速度。 三、 实验器材： 小车、1m长的木板、运动传感器、数字采集器、计算机 四、 实验内容： 认识DIS实验系统的组成和部件，应用DIS实验系统测定下滑小车的加速度。

48. 五、实验步骤： 1．把运动传感器的发射部分固定在小车上，其接收部分固定在平板的右端。平板稍倾斜。用专用导线把运动传感器接收部分、数据采集器和计算机相连。 2．开启实验装置电源，运行计算机辅助系统软件，点击屏幕上的实验菜单，选择“从v-t 图求加速度”。屏上将出现“位移-时间”坐标。 3．从平板一端推一下小车后，单击“起动”，屏上显示运动小车的s-t图。 4．单击屏上“v – t ”按钮，可得到整段s-t 图线所对应的v-t 图线。 5．单击“选择区域”按钮，选择需要分析的一段v-t 图线，屏幕上将显示由软件计算出的对应的加速度。 6．多次测量以得出a的平均值。

49. 实验十 误差和实验数据处理的基础知识 一、测量误差的基本知识 1．测量与误差 （１）测量与单位 从计量角度说，测量就是把待测量直接或间接地与另一个选作标准的同类量（即单位）进行比较，从而得到待测量与选作标准的同类量之间的倍数（即数值）关系的实验过程。测量所得到的数值的大小，与所选用的单位有关。因此，在表示某一待测量的测量结果时，必须同时给出数值和单位，两者缺一不可。

50. （２）直接测量和间接测量 直接测量：将待测量与预先标定好的仪器、量具直接进行比较，读出其量值的大小。例如用米尺测长度，用天平称质量，用秒表测时间，用电表测电流或电压等。 间接测量：如用单摆测重力加速度g，先直接测得摆长l和单摆 周期T，然后由公式 算出重力加速度，因此g为间接测量量。 （３）测量误差 在实际测量过程中，由于测量仪器的精度不够，测量原理和方法的不完善，测量者感官能力的限制，所得的测量结果和真值总存在一定的差异。这种测量值与真值之间的差异称为测量误差，若某物理量的测量值为x，真值为A，则测量误差定义为：ε=x-A。 上式所定义的测量误差反映了测量值偏离真值的大小和方向，因此又称ε为绝对误差。