ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ

1. ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ Кандидат физико-математических наук, доцент Григоров Николай Олегович

2. ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ E-mail: Grigorov46@mail.ru Skype – grigorov462 «В контакте» - Николай Григоров Группа: «Гидромет-ГМИ-набор2012г»

3. Зав. кафедрой ЭФА, доктор физ.-мат. наук, профессор Кузнецов Анатолий Дмитриевич

4. Доцент кафедры ЭФА, канд. физ.-мат. наук Саенко Андрей Геннадьевич

5. Старший преподаватель кафедры ЭФА Азимова Нина Дмитриевна

6. Ассистент кафедры ЭФА Восканян Карина Левановна Стажер кафедры ЭФА Алдошкина Елена Сергеевна

7. Инженер кафедры Машель Юлия Леонидовна Инженер кафедры Мамедова Любовь Анатольевна

8. СОДЕРЖАНИЕ КУРСА • Тема 1. ИЗМЕРЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ • Тема 2. ИЗМЕРЕНИЕ ВЛАЖНОСТИ ВОЗДУХА • Тема 3. ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ВЕТРА • Тема 4. ИЗМЕРЕНИЕ АТМОСФЕРНОГО ДАВЛЕНИЯ • Тема 5. ИЗМЕРЕНИЕ АКТИНОМЕТРИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН • Тема 6. ДИСТАНЦИОННЫЕ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ • Тема 7. ОСНОВНЫЕ ПРИНЦИПЫ РАБОТЫ ЦИФРОВЫХ ИНФОРМАЦИОННО-ИЗМЕРИТЕЛЬНЫХ УСТРОЙСТВ • Тема 8. КОМПЛЕКСНЫЕ МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЕ СТАНЦИИ • Тема 9. УСТРОЙСТВА ДЛЯ ПЕРЕДАЧИ ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКОЙ ИНФОРМАЦИИ • Тема 10. МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКЕИ ИЗМЕРЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ ИСКУССТВЕННЫХ СПУТНИКОВ ЗЕМЛИ • Тема 11. ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКОЙ ИЗМЕРИТЕЛЬНОЙ ТЕХНИКИ

9. Литература 1. Н.О.Григоров, А.Г.Саенко, К.Л.Восканян. Методы и средства метеорологических измерений. – С-Пб.; 2012, 306с. 2. Качурин Л.Г. Методы метеорологических измерений. - Л.; Гидрометеоиздат, 1985, 456с. 3. Стернзат М.С. Метеорологические приборы и измерения. - Л.; Гидрометеоиздат, 1978, 392с. 4. Описания лабораторных работ по курсу. 5. Григоров Н.О. Презентации лекций и описания лабораторных работ по курсу «Методы и средства гидрометеорологических измерений». http://gmi.rshu.ru. 6. Григоров Н.О., Симакина Т.Е. Задачник по дисциплине «Методы и средства гидрометеорологических измерений». РГГМУ, С-Пб, 2006, 42с. 7. http://fzo.rshu.ru/content/vebinarЛекции по курсу ГМИ для ОЗО. 8. Grigorov N.O. Meteorological measurements. – S-Pb, 2001. 157p.

10. ВВЕДЕНИЕ • Основное внимание будет уделено метеорологическим измерениям. • Дистанционные приборы второго рода вообще не имеют датчика, как такового. Измерительный прибор лишь принимает сигнал, не излучая его. Такие измерения относят к группепассивной локации. • В настоящее время измеритель-метеоролог должен одновременно измерять довольно много величин. Поэтому современные метеорологические приборы являются, как правило, дистанционными. • Будем различать дистанционные приборы первого и второго рода. • Дистанционные измерения первого рода предполагают, что датчик прибора находится в контакте с окружающей средой (на метеоплощадке, на мачте, в воде и т.п.). Он соединен проводной или другой связью с измерительным пультом, который как правило, находится в помещении.

11. ВВЕДЕНИЕ • Группа приборов активной локации предполагает излучение самим прибором сигнала (электромагнитного, акустического, светового ) в направлении исследуемого объекта или участка атмосферы. Отраженный от объекта сигнал несет информацию о его параметрах. • Основными метеорологическими величинами являются температура, влажность воздуха, атмосферное давление и параметры ветра. • Измерение метеорологических величин - это лишь часть задачи, решаемой современными приборами. Часто бывает необходима запись измеряемых величин - на ленте самописца, на магнитных носителях, в памяти компьютера и т. д. На основе записанной информации требуется ее анализ и принятие решения. Будем называть такие устройства информационно-измерительными системами ( ИИС ).

12. Тема 1. ИЗМЕРЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ

13. СОДЕРЖАНИЕ ТЕМЫ • 1.1. Тепловая инерция термометров. • 1.2. Резисторы и термисторы. Зависимость сопротивления от температуры. • 1.3. Мостовые измерительные схемы. • 1.4. Уравновешенный термометр сопротивления. • 1.5. Следящие системы с отрицательной обратной связью. Автоматически уравновешивающийся термометр сопротивления. • 1.6. Неуравновешенный термометр сопротивления. • 1.7. Дифференциальный термометр сопротивления. • 1.8. Термопара и термобатарея. • 1.9. Деформационные термометры. Термограф. • 1.10. Радиационные термометры.

14. S’ Q T; m S 1.1. Тепловая инерция термометров • Свойство термометра воспринимать температуру окружающей среды с задержкой во времени, называется тепловой инерцией термометра. • Тепловая инерция обусловлена конечной скоростью теплообмена между термометрическим телом и средой. • Для исследования тепловой инерции рассмотрим процесс теплообмена термометрического тела с окружающей средой. Будем в качестве примера рассматривать резервуар ртутного термометра. • Теплообмен между термометрическим телом и средой складывается из двух процессов - конвективного и радиационного (рисунок 1.1.1)  радиация конвекция Рис. 1.1.1

15. Конвекция Радиация - температура окружающей среды; 1.1. Тепловая инерция термометров Тогда уравнение теплообмена между термометрическим телом и средой можно записать в виде: (1.1.1) где Q - количество тепла, запасенное термометрическим телом;  - время;  - коэффициент конвективного теплообмена между термометрическим телом и средой; S - площадь поверхности термометрического тела; Т - температура термометрического тела; В - алгебраическая сумма радиационных потоков, действующих на термометрическое тело; S - та часть поверхности термометрического тела, которая подвергается воздействию радиационных потоков.

16. 1.1. Тепловая инерция термометров Учтем известное соотношение между запасом тепла и температурой: где m - масса термометрического тела; с - удельная теплоемкость вещества, из которого это тело изготовлено (например, ртуть для ртутного термометра ). Разделив (1.1.1) почленно на S и подставив выражение для dQ, получим: Обозначив: и имеем: (1.1.2)

17. 1.1. Тепловая инерция термометров • Решим уравнение (1.1.2), используя следующие предположения: • Температура окружающей среды изменяется по линейному закону: где - температура среды в момент времени, принятый за нулевой (например, момент установления контакта термометра со средой),  - скорость изменения температуры среды. • Градиент температуры внутри термометрического тела отсутствует, температура всех его точек постоянна. • Величина В является постоянной в течение времени установления температуры.

18. Начальные условия примем в виде: Величины  и R являются константами. Учтем зависимость: (1.1.3) 1.1. Тепловая инерция термометров где а и b - константы. В течение малого промежутка времени плотность воздуха  и скорость ветра V можно считать постоянными. Проведем замену переменной в уравнении (1.1.2):

19. Уравнение (1.1.2) перепишется в в виде: 1.1. Тепловая инерция термометров Тогда: Соответственно: Или:

20. Разделяя переменные, получим: С учетом того, что R,  и являются константами, можем внести их под дифференциал: (1.1.4) Проинтегрируем (1.1.4) от нулевого момента времени до текущего  Получим: 1.1. Тепловая инерция термометров

21. 1.1. Тепловая инерция термометров Или:

22. 1.1. Тепловая инерция термометров Проведя обратную замену переменной от х к T, получим окончательно: (1.1.5) Введем дополнительные упрощения. Рассмотрим самый простой случай.

23. Случай 1. Радиационные потоки отсутствуют : В=0, следовательно R=0;температура среды постоянна, =const, т.е. =0. 1.1. Тепловая инерция термометров Тогда уравнение (1.1.5) запишется в виде: (1.1.6) В правой части стоит экспоненциальная зависимость, что отвечает поставленному требованию Действительно,

24. T 2 1 θ При: T0 τ 1.1. Тепловая инерция термометров • Эту зависимость можно выразить графически (рис.1.1.2) λ2 λ1 Рис. 1.1.2 Видно, что скорость изменения Т зависит от величины (кривые 1 и 2 на рисунке 2).

25. 1.1. Тепловая инерция термометров • Назовем - коэффициентом тепловой инерции термометра. Он имеет размерность времени. Из формулы (1.1.6) становится ясен физический смысл этой величины. • Время, в течение которого разность температур между термометрическим телом и окружающей средой уменьшается в е раз (при постоянной температуре среды) называется коэффициентом тепловой инерции термометра.

26. T 2 1 θ T0 τ λ2 λ1 Рис. 1.1.3 1.1. Тепловая инерция термометров • Коэффициент тепловой инерции можно выразить графически (рисунок 1.1.2) отрезком на оси абсцисс –1и 2.

27. Дадим рекомендации по изготовлению термометра с малым коэффициентом инерции. В соответствии с формулой: термометрическое тело такого термометра должно: 1.1. Тепловая инерция термометров • обладать малой массой m; • быть изготовленным из материала с малой удельной теплоемкостью c • обладать возможно большей поверхностью S; • полезно вводить аспирацию (обдув) термометра потоком воздуха.

28. 1.1. Тепловая инерция термометров Две задачи: m1 = m2 R1 = 2R2 λ1?λ2 λ1?λ2

29. Анализ этого уравнения приводит к выводу, что при 1.1. Тепловая инерция термометров Случай 2.Радиационные потоки по-прежнему отсутствуют (R=0), а температуру примем линейно изменяющейся (0). Тогда основное уравнение (1.1.5) перепишем соответственно: (1.1.7) Значит, между температурой среды и показаниями термометра будет существовать разность, равная по модулю . • Величина  носит название инерционной погрешности или инерционной поправки к показаниям термометра. Она может быть как положительной, так и отрицательной. Это легко иллюстрируется графиками (рисунок 1.1.3).

30. Т Т 1.1. Тепловая инерция термометров ? Т0 min max а) б) Рис. 1.1.3. Изменение показаний термометра в случае линейного а) увеличения, б) уменьшения температуры среды

31. Отсюда требование к коэффициенту тепловой инерции: (1.1.8) 1.1. Тепловая инерция термометров Для того, чтобы инерционная поправка была бы всегда пренебрежимо малой, значение коэффициента инерции реальных метеорологических термометров должно удовлетворять неравенству: <t. где t – допустимая погрешность измерений. При использовании неравенства (1.1.8) в него следует подставить максимально возможную величину . Все метеорологические термометры сконструированы с учетом неравенства (1.1.8). Их реальные коэффициенты инерции составляют несколько десятков секунд.

32. Видно, что при  разность  R. Следовательно, даже по истечении достаточно большого времени термометр будет показывать температуру с ошибкой, равной R, или BS/S. Эта величина носит название радиационной погрешностиили радиационной поправки. В отличие от инерционной, радиационная поправка всегда положительна (рисунок 1.1.4). 1.1. Тепловая инерция термометров Случай 3. Предположим теперь, что радиационные потоки В  0, а температуру окружающего воздуха примем постоянной ( = 0). Тогда из уравнения (1.1.5) следует: А всегда ли?....

33. T R θ T0 τ 1.1. Тепловая инерция термометров Для уменьшения радиационной погрешности следует: - уменьшить радиационные потоки, т.е. затенять термометр, - увеличивать коэффициент конвекции , для чего лучше всего применять аспирацию. Рис. 1.1.4. Изменение показаний термометра в случае присутствия радиационных потоков.

34. 1 2 3 4 T 2 1  Рисунок 1.1.5. Прямоугольные флуктуации температуры окружающей среды ( ) и показания термометров:1 - малоинерционного, 2 - со значительной инерцией. 1.1. Тепловая инерция термометров В завершение рассмотрим случай, когда температура окружающей cреды флуктуирует. Представим себе прямоугольные флуктуации температуры (рисунок 1.1.5). Этот случай можно рассматривать как случай постоянной температуры среды в отдельных интервалах времени - от 0 до 1, от 1 до 2 и т.д.В каждом таком интервале построим графики для показаний термометров:1 - с малым ,2 - с большим . 2 1 Видно, что показания малоинерционного термометра близки к значениям истинной температуры среды, а термометр с большой инерцией дает показания, близкие к среднему значению температуры среды .

35. 1.1. Тепловая инерция термометров Следовательно, если наблюдателя интересует осредненное значение температуры (без учета короткопериодических флуктуаций), то целесообразно пользоваться термометром, имеющим коэффициент тепловой инерциигораздо больше периода флуктуаций. Если же желательно изучать именно флуктуации температуры, то необходимо иметь термометр с коэффициентом инерциигораздо меньше периода флуктуаций.