СПЕКТРОМЕТРИЯ ПО ВРЕМЕНИ ЗАМЕДЛЕНИЯ НЕЙТРОНОВ В СВИНЦЕ

1. СПЕКТРОМЕТРИЯ ПО ВРЕМЕНИ ЗАМЕДЛЕНИЯ НЕЙТРОНОВ В СВИНЦЕ Результаты экспериментов (ноябрь-2006, апрель-2007) на СВЗ-100 Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

2. Характеристики СВЗ-100 • Спектрометр (общая масса свинца 100 т) собран из блоков свинца высокой чистоты (99.99÷99.996%) массой 0.75т и 1т. Область вокруг свинцовой мишени заполнена кирпичами из свинца массой 11 кг. Зазор между блоками менее 1 мм. Спектрометр имеет форму удлиненной призмы. Максимальная длина сборки –3.3 м, ширина –1.62 м, высота–1.79 м. Сборка размещена на стальной раме на высоте 66 см от бетонного пола. Оси 4-х сквозных измерительных каналов диаметром 65 и 80 мм расположены на расстоянии от 98 до 170 см от центра генерации нейтронов. Имеется также два тупиковых канала на более близком расстоянии. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

3. Характеристики СВЗ-100 • Средняя энергия нейтронов в момент времени t: мкс • Обычно функцию K(t) считают постоянной, для разных спектрометров она лежит в диапазоне 183÷160 кэВ/мкс2 и зависит от размеров СВЗ и наличия полостей (технологических каналов), примесей в свинце и первичного спектра нейтронов. Результаты моделирования СВЗ обнаруживают, что величина K(t) становится постоянной лишь при > 30 мкс. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

4. Характеристики СВЗ-100 • События деления регистрировались 4-х секционной быстрой ионизационной камерой деления с делящимися слоями 236U, 235U, 238U и 239Pu. Подобные камеры деления ранее применялись в экспериментах по измерению сечений деления на быстрых нейтронах. Исследуемый слой 236U (масса урана с 235U (m= 1.07 мг) и 239Pu (m= 0.55 мг, состав PuO2)1.30 мг, состав U3O8) имел высокую чистоту: 236U – 99.845 0.005%, 235U – 0.0470.002%, 238U – 0.1070.002%, 234U – 0.001%. Слои с 235U (m= 1.07 мг) и 239Pu (m= 0.55 мг, состав PuO2) использовались как мониторы потока нейтронов. Слой 238U (238U – 99.999 %, 234U –3 ppm, 235U – 3 ppm, 236U – 3 ppm, m= 1.60 мг, состав U3O8) использовался для определения порога чувствительности СВЗ к малым величинам сечения деления. • Камера деления состоит из двух секций, каждая из которых является плоской цилиндрической камерой деления с общим катодом, на обеих сторонах которого размещены слои делящегося вещества. Катод находится при потенциале 500 В относительно земли. Быстрые токовые сигналы (длительностью ~20– 25 нс) снимаются с двух других электродов (анодов), находящихся при нулевом потенциале. Радиусы катода и анода одинаковы и равны 40мм, зазор между электродами 1,5 мм, диаметр делящегося слоя – 18 мм. Секции экранированы заземленным электродом. Камера заполняется смесью газов Ar+10% CO2 под давлением 1,5 атм. Информация о событиях деления передается по четырем одинаковым электронным каналам, с помощью которых осуществляется формирование быстрых сигналов, их амплитудный и временной анализ и селекция. Сигнал отрицательной полярности с анода поступает на вход зарядочуствительного предусилителя Canberra Model 2003BT. Далее сигнал усиливается и формируется ( Polon 1501, постоянная времени формирования 20 нс) для последующей передачи по длинному (около 100 м) кабелю РК-100 в измерительный зал. Далее сигналы через цепи согласования усиливаются и раздваиваются, одни подаются на входы 5-канального блока быстрых дискриминаторов со следящим порогом (БД) типа Phillips Model 715 для последующего временного анализа, а другие - на входы четырех стретчеров для последующего амплитудного анализа. Быстрые сигналы поступают на вход блока управляющей многомерной логики, вырабатывающего сигнал старт для время–амплитудного преобразователя. Система регистрирует амплитудных спектр по 512 каналов для каждого детектора деления выше порога БД. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

5. В ноябрьском сеансе 2006 года проводились измерения сечений деления младших актинидов на спектрометре по времени замедления в свинце сотрудниками двух коллективов: ИЯИ РАН и ГНЦ РФ-ФЭИ (г. Обнинск). • Первый этап измерений включал проведение калибровки рабочих каналов свинцового куба (СВЗ-100) с целью определить соотношение время замедления – энергия нейтронов, используя образцы с сильными резонансами в резонансной области, имеющие большие сечения захвата. Это изотопы 56Fe, 55Mn, 59Co, 63,65Cu, 107,109Ag, 111Cd, 115In, 181Ta, 197Au c хорошо выделенными резонансами в интервале энергий от 1,5 эВ до 1150 эВ. Измерения выполнялись (n,γ) счетчиком, а также камерой деления со слоем 240Pu, используя для этой цели (240Pu) резонансы 1эВ, 20 эВ и ~ 750 эВ. Кроме этого, были исследованы временные зависимости потока нейтронов камерами деления со слоями 235U и 239Pu, которые в основных измерениях сечений деления являлись мониторами. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

6. Пучок протонов линейного ускорителя имел следующие параметры: энергия протонов ~ Ер=209 МэВ, ток пучка в импульсе ~ 5 – 10 мА, длительность импульсов изменялась согласно программе эксперимента от 0,3 до 4,0 мкс (0.3; 0.5; 1.0; 2.0; 4.0), частота следования сгустка ионов – 50 Гц. • Основные измерения сечений деления проводились при длительности сгустка ионов 1,0 мкс и частоте 50 Гц. При других, указанных выше, длительностях протонного пучка были проведены короткие серии пробных измерений для оценки эксперимента. Полное «полезное» время, использованное на эксперимент в сеансе 2006 года ~ 60 часов. • В качестве детекторов осколков деления использовались быстрые ионизационные камеры, на электроды которых нанесены слои делящегося вещества. Эффективность регистрации актов деления ~ 98 %. Детекторы осколков деления (камеры деления) разработаны и изготовлены в ГНЦ РФ-ФЭИ. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

7. В сеансе 2006 года была применена новая регистрирующая электронная многоканальная система сбора, накопления и первичной обработки информации на основе оцифровки сигналов, поступающих от детекторов осколков деления и (n,γ) счетчиков. Данная система создана и реализована сотрудниками ИЯИ РАН. • Следующий этап включал измерение временных и амплитудных спектров для следующих ядер: 241Am, 242mAm, 245Cm, 246Cm и исследование подбарьерного деления на ядрах 236U и 238U. Информация для ядер 242mAm и 245Cm была получена с удовлетворительной статистической точностью (1-3) % в области энергий нейтронов от 10 эВ до 20 кэВ. Для ядер 241Am и 246Cm было недостаточно «пучкового» времени и как следствие этого – малая статистика измеренных спектров. • Результаты обработки полученных спектров и сравнение с имеющимися данными измерений на кубе RPI показывают, что СВЗ-100 ИЯИ РАН обладает лучшими спектрометрическими свойствами. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

8. Предварительные данные экспериментов (ноябрь 2006 г.) • Временные спектры регистрируемых событий деления в мишени 241Am (6.2 мкг). • Сравнение с данными Даббса сделано в грубом приближении. • Несмотря на малую статистику измерений, хорошо видна резонансная структура, согласующаяся с усредненными данными времяпролетных измерений Даббса Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

9. Предварительные данные экспериментов (ноябрь 2006 г.) • Временные спектры регистрируемых событий деления в мишени 246Cm. • Сравнение с данными RPI (LSDS) сделано в грубом приближении. • Здесь также хорошо видна резонансная структура, согласующаяся с единственно имеющимися данными измерений на кубе RPI, статистическая точность которых составляла не лучше 10%. Для набора необходимой статистики для таких пороговых ядер как 241Am и 246Cm надо ~ 150 часов ускорительного времени. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

10. Предварительные данные экспериментов (ноябрь 2006 г.) • Приведенное сечение деления для ядра242mAm. Сравнение с другими данными сделано в грубом приближении. • Сравнение с данными измерений на кубе японской группы показывает, что СВЗ-100 ИЯИ РАН обладает лучшими спектрометрическими свойствами. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

11. Предварительные данные экспериментов (ноябрь 2006 г.) • Сечение подбарьерного деления для ядра 236U. Хорошо виден известный резонанс при энергии 5.45 эВ и структура при энергии 1.3 кэВ. Точность определения резонансного интеграла при энергии 5.45 эВ не хуже 10%. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

12. Предварительные данные экспериментов (ноябрь 2006 г.) • Сечение деления для ядра 238U . Наблюдение в эксперименте резонансной структуры вблизи 1 кэВ с сечением в максимуме 1.5 мб за время измерения 11 часов позволяет оценить чувствительность спектрометра к сверхмалым сечениям деления, Она составляет около 0.5 мбарн·мг, что несколько лучше характеристик куба RPI. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

13. Исследования сечений деления ядер младших актинидов на СВЗ-100 в 2007 г. • В 2007 году на нейтронном спектрометре по времени замедления в свинце СВЗ-100 ИЯИ РАН совместно с ГНЦ «Физико-энергетический институт» выполнялась программа измерения сечений деления младших актинидов. • Интерес к ядрам этой группы связан с нерешенными проблемами физики переходных состояний при делении сильно деформированных ядер и практическими вопросами ядерной трансмутации отходов ядерной энергетики. • Исследовались высоко активные и спонтанно делящиеся изотопы 243, 244, 246Cm сверхвысокой чистоты. • В качестве детекторов осколков деления использовались быстрые ионизационные камеры с делящимися слоями массой от 4 до 20 мкг. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

14. Исследования сечений деления ядер младших актинидов на СВЗ-100 в 2007 г. • Для мониторирования потока нейтронов и калибровки временной шкалы нейтронного спектрометра использовались камеры деления с 235U, 239Pu и 240Pu. • В измерениях прошла успешные испытания новая регистрирующая электронная 32-канальная система сбора, накопления и первичной обработки информации на основе оцифровки сигналов детекторов. Система также позволяет осуществлять временную привязку физических измерений к импульсу протонного пучка ММФ и мониторирование стабильности нейтронного потока. Система разработана и создана сотрудниками ИЯИ РАН. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

15. Исследования сечений деления ядер младших актинидов на СВЗ-100 в 2007 г. • Сечения деления изотопов 243, 244, 246Cm получены с погрешностью (5-10) % в области энергий нейтронов от 1 эВ до 20 кэВ. В проведенном эксперименте для изотопов 244, 246Cm достигнута лучшая статистика и лучшее разрешение по сравнению с единственно имеющимися данными RPI (США), полученными на спектрометре СВЗ-75 RINS. Для 243Cm данные ниже 20 эВ получены впервые. Выше 20 эВ полученные данные хорошо согласуются с результатами бомбового эксперимента (Лос-Аламос, США). Других экспериментальных данных в рабочей области энергий СВЗ-100 не имеется. Сравнение с рекомендованными данными из библиотеки ENDF/B‑VII показывает, что полученные группой ИЯИ-ФЭИ данные позволяют существенно уточнить нейтронные параметры низколежащих резонансов для младших актинидов. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

16. Исследования сечений деления ядер младших актинидов на СВЗ-100 в 2007 г. • Завершена обработка результатов измерений сечения деления 236U в области энергии нейтронов En =0.001 – 20 кэВ. Определены величины резонансного интеграла для резонансов при энергии 5.45 эВ и 1.28 кэВ и оценены их делительные ширины. Подтверждена промежуточная структура в сечении подбарьерного деления 236U(n, f). Проведенный анализ позволил уточнить имеющиеся теоретические оценки параметров связи состояний класса II с компаунд-уровнями делящегося ядра. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

17. Сечение подбарьерного деления 236U(n, f) • Интерес к изучению сечения реакции в области энергии нейтронов ниже порога деления связан с поиском гросс-структуры делительных ширин для нейтронных резонансов. Эти структуры нашли свое объяснение в модели двугорбого барьера, в которой деление является многоступенчатым процессом и происходит через -вибрационные состояния сильно деформированного ядра во второй потенциальной яме. • Из-за остаточного взаимодействия с другими степенями свободы вибрационное состояние приобретает демпинговую ширину распада по состояниям более сложной природы – промежуточным уровням класса II. Последние связаны с компаунд – уровнями (класс I), возбуждаемыми при поглощении нейтрона в первой потенциальной яме, соответствующей равновесной форме ядра. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

18. Сечение подбарьерного деления 236U(n, f) • В случае глубокой ямы демпинговая ширина вибрационного резонанса большая, и промежуточные структуры определяются состояниями класса II. Такая картина наблюдается в сечении деления для ядер 234U, 238U и 240Pu в области энергий нейтронов 0.1 – 20 кэВ. Характерный период структур составляет DII=0.7÷3кэВ или DII=(50÷200)DI, где DI - расстояние между уровнями компаунд-ядра. • Ранее сечение деления 236U в резонансной области энергий нейтронов измерялось методом времени пролета. Существует резкое расхождение в результатах. В одних работах промежуточная структура наблюдалась, в других нет. Рекомендованная оценка сечения деления ENDF/B7 (2006) опирается на данные Гиля, подтвержденные в работе Мурадяна и др. (Дубна, 1999) Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

19. Сечение подбарьерного деления 236U(n, f) • Поэтому для разрешения имеющихся противоречий был проведен независимый эксперимент на нейтронном спектрометре по времени замедления в свинце. Подобные спектрометры даже при плохом энергетическом разрешении 0.28÷0.35 надежно выделяют промежуточные резонансы в сечении подбарьерного деления. Их высокая светосила (спектрометр RINS) позволила измерить сверхмалые величины сечений на уровне меньше 1 мкб для 232Th [Y.Nakagome, R.C.Block, R.E.Slovacek, E.B.Bean, Phys. Rev. C43, 1824 (1991).] и зарегистрировать p‑ вибрационный резонанс при энергии 5 кэВ, что недоступно пока время– пролетным спектрометрам. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

20. Сечение подбарьерного деления 236U(n, f) • Имеющиеся данные по сечению подбарьерного деления 236U(n,f) приведены на рисунке. Для сравнения с результатами измерений на СВЗ‑100, они усреднены по функции Гаусса с параметром разброса 0.35. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

21. Сечение подбарьерного деления 236U(n, f) • Если поправить данные бомбового эксперимента на фоновую примесь реакции 235U(n,f), что не было ранее сделано, то проявляется резкое расхождение между двумя группами работ: • данными Лос-Аламоса [J.W.Cramer, D.W.Bergen, Los Alamos Scientific Laboratory Reports, No.4420 (1970) p.74., W.E.Parker, J.E.Lynn, G.L.Morgan, et al, Phys. Rev. C49, 672 (1994)] • и данными работ [J.P.Teobald, J.A.Wartena, H.Weigmann, F.Poortmans. Nucl. Phys. A181, 639 (1972), G.V.Muradyan, M.A.Voskanyan, L.P.Yastrebova, et al, JINR – E3 – 98 – 212, (Dubna, 1999) p.287.]. • В Лос-Аламосе события деления регистрировались детекторами осколков деления, в других работах с помощью сцинтилляционных детекторов регистрировались нейтроны деления и гамма-лучи деления. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

22. Характеристики СВЗ-100 • Усредненное сечение деления 239Pu(n,f) и приведенный экспериментальный спектр N(E)*E-. Теоретическая кривая получена усреднением оценки ENDF/B6 по функции разрешения с параметром разброса E/E=0.35. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

23. Характеристики СВЗ-100 • Усредненное сечение деления 235U(n,f) и приведенный эксперименталь-ный спектр N(E)*E- для двух значений параметра . Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

24. Характеристики СВЗ-100 • Результаты градуировки энергия нейтрона – время замедления спектрометра и полученные величины K(t), вычисленные по отдельным резонансам. Размерность кэВ/мкс2. Эта функция использовалась в дальнейшем при преобразованиях измеренных временных спектров в энергетические спектры . Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

25. Характеристики СВЗ-100 • Сравнивая полученные спектры с усредненными библиотечными данными , можно получить как временную зависимость плотности нейтронов в измерительном канале, так и энергетическую зависимость функции разрешения СВЗ E/E. Эта функция была выбрана в виде E/E=(a+bE+c/E)1/2, а её параметры a, b, c варьировались. • Минимум функции лежит в области 40÷120 эВ, а его величина равна 0.307. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

26. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) • Некоторые характеристики экспериментов по измерению сечения деления 236U в резонансной области энергий нейтронов Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

27. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) • Параметры резонанса при энергии 5.45 эВ. Af– площадь под резонансом Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

28. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) А Б • Временные спектры (А) и энергетический спектр событий деления 236U(n,f) после вычитания фона (Б). Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

29. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) • Результаты измерения сечения деления 236U(n,f). Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

30. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) • Сечение деления 236U(n,f) в области энергии нейтронов ниже 100 эВ Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

31. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) • Сечение деления 236U(n,f) в области энергии нейтронов выше 100 эВ. ○ – настоящая работа; ▬•▬, ▬ –результаты усреднения данных по резонансным интегралам и оценки ENDF/B7, соответственно, по функции Гаусса с параметром 0.353. Кривая для оценки ENDF/B7 уменьшена в 20 раз Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

32. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) • Параметры резонанса при энергии 5.45 эВ Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

33. Исследования подбарьерного деления на СВЗ-100: 236U(n,f) • Настоящая работа не только позволила получить новые данные по нейтронному сечению подбарьерного деления 236U, используя независимую методику эксперимента, но и понять причину имеющихся расхождений в его поведении. Прямой метод детектирования событий деления через регистрацию осколков деления, использованный в настоящей работе и работах [W.E.Parker et al, A.A.Alekseev, A.A.Bergman et al (Dubna, 2004) ], а не сопутствующих нейтронов или гамма-лучей, как в работах [J.W.Crameret al, J.P.Teobaldet al], позволил измерить малые сечения деления для 236U и обнаружить промежуточную структуру в сечении. • Рекомендованные данные по реакции 236U(n,f) в резонансной области энергий (из библиотеки ENDF/B‑VII) являются явно неудовлетворительными и должны быть пересмотрены. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

34. ПРОГРАММА измерений на спектрометре по времени замедления нейтронов в свинце Участники эксперимента: ИЯИ РАН, ГНЦ РФ-ФЭИ • Основная задача – измерение сечений деления резонансными нейтронами младших актинидов: 241Am, 242mAm, 243Cm, 244Cm, 245Cm, 246Cm. • Продолжительность измерений 10 смен (120 часов), полезное время на эксперимент – не менее 100 часов. • Длительность импульса ММФ – 1 мкс (90 % времени). • Физические требования к результатам: для непороговых нуклидов 242mAm, 243Cm, 245Cm, 239Pu достижение статистической точности ≤ 1 %; для пороговых нуклидов 241Am, 244Cm, 246Cm обеспечение статистической точности ~5 %. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

35. ПРОГРАММА измерений на спектрометре по времени замедления нейтронов в свинце Участники эксперимента: ИЯИ РАН, ГНЦ РФ-ФЭИ • Для проведения основных измерений ФЭИ предоставляет четыре многослойные камеры деления, содержащих делящиеся образцы: • 241Am1, 244Cm, 246Cm1, 239Pu (стандарт) – канал 2. • 241Am2, 246Cm2, 239Pu(стандарт), 235U (стандарт) – канал 2. • 243Cm, 239Pu (стандарт), 235U (стандарт), 238U (стандарт) – канал 3. • 242mAm, 239Pu (стандарт), 245Cm, 239Pu (стандарт) – канал 3. • Для уточнения характеристик спектрометра используются также две многослойные камеры деления (ФЭИ), содержащих делящиеся образцы: • 235U, 236U, 238U, 239Pu. • 232Th1, 232Th2, 232Th3, «безобразца». Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

36. ПРОГРАММА измерений на спектрометре по времени замедления нейтронов в свинце Участники эксперимента: ИЯИ РАН, ГНЦ РФ-ФЭИ • Для измерения временной зависимости нейтронного потока используются гамма – счетчики и борные камеры (ИЯИ РАН). • Для точного учета вклада делящейся примеси продуктов распада в 246Cm используется камера деления (ИЯИ РАН) с образцом 240Pu. • Планируется проведение измерений сечений деления 243Am, 247Cm, 248Cmи (возможно) 238Pu. • Перечисленным набором младших актинидов исчерпывается базовая программа измерений. Накопленный опыт позволит перейти к физическим исследованиям маловероятных процессов в делении актинидов. Программа ОФН «Физика элементарных частиц и фундаментальная ядерная физика» Заседание Научного совета 21 декабря 2007 г., Москва

37. Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления Np-237в области энергий от 100 эВ до 100 кэВ

38. Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления Am-241

39. Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления и захвата Am-243

40. Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления Сm-244

41. Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления Cm-246

42. Экспериментальные данные и оцененные значения сечения деления Cm-248

43. Экспериментальные и оцененные значения сечения деления Am-241 в области энергий выше 100 КэВ

44. Экспериментальные и оцененные значения сечения деления Am-242m

45. Экспериментальные и оцененные значения сечения деления Cm-243

46. Перечень МА • Am-241 Am-242m Am-243 • Cm-243 Cm-244 Cm-245 • Cm-246 Cm-247 Cm-248 • Pu-238 • Энергия нейтронов: 1 эВ - 40 кэВ