1 / 28

Teoria kablowa (cable theory) – propagacja potencjału czynnościowego

Teoria kablowa (cable theory) – propagacja potencjału czynnościowego.

shlomo
Download Presentation

Teoria kablowa (cable theory) – propagacja potencjału czynnościowego

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. Teoria kablowa (cable theory) – propagacja potencjału czynnościowego Aby opisać propagację potencjału czynnościowego należy rozważyć teorię kablową opisującą rozchodzenie się jonów wzdłuż aksonu. W teorii kablowej aksony i dendryty są traktowane jako cylindry złożone z pojemności cm i oporu rm połączonych równolegle. Wzdłuż włókna występuje opór ri połączony szeregowo. parametry membrany parametry kabla (zależą od geometrii) - wewnątrzkomórkowy opór właściwy ( W*cm) - oporność osiowa (W /cm ) - opór właściwy błony (W *cm2) - oporność błony (W * cm ) - pojemność właściwa błony (F/cm2 ) - pojemność błony (F/cm ) Parametry membrany o długości l, przekroju A = pa2 i powierzchni S = l2pa : Ri, total=Ri*l/A Rm, total=Rm/S Cm, total=Cm*S

  2. Integracja w neuronie – teoria kablowa

  3. Sfera izopotencjalna Prąd płynący przez jednostkową powierzchnie sfery Dla skończonego impulsu prądowego Dla sfery gdzie Opór wejściowy - stała czasowa Po zakończeniu impulsu Opór wejściowy dla sfery Dla długotrwałego impulsu Im(t -> inf) - stan ustalony

  4. Komórka nieizopotencjalna (walec) Założenia 1.Membrana jednorodna. Parametry membrany są stałe i nie zależą od napięcia 2.Prąd płynie wzdłuż kierunku x. Tj. prąd radialny wynosi 0. 3. Oporność zewnątrzkomórkowa, r0, wynosi 0. Pamiętając Vm jest funkcją czasu i odległości od punktu wstrzyknięcia prądu Dostajemy r-nie kablowe Zanik ii wraz z odległością W innej postaci Dostajemy gdzie • stała przestrzenna (długości)

  5. Rozwiązanie równania kablowego – kabel nieskończony Wprowadzamy nowe zmienne R-nie kablowe Rozwiązanie ogólne r-nia kablowego dla kabla nieskończonego erfc(x) – komplementarna funkcja błędu

  6. Rozwiązanie równania kablowego – kabel nieskończonyRozwiązanie stacjonarne Szukamy rozwiązania stacjonarnego Znaczenie l: l określa własności kabla w stanie ustalonym; jest to odległość, na której napięcie w stanie ustalonym maleje e razy. lub Opór wejściowy - kabel nieskończony Opór wejściowy - kabel półnieskończony

  7. Rozwiązanie równania kablowego – kabel nieskończonyRozwiązanie przejściowe Szukamy rozwiązania przejściowego dla X = 0 Kabel nieskończony Kabel półnieskończony Porównanie funkcji erf i 1 - exp

  8. Rozwiązanie równania kablowego – kabel nieskończonyPełne rozwiązanie • Dla dużych t, rozkład potencjału wzdłuż kabla jest rozwiązaniem w stanie ustalonym. • Dla czasów pośrednich, spadek potencjału wzdłuż kabla jest szybszy niż w stanie ustalonym. • Dla x = 0 narastanie potencjału jest opisane funkcją erfc(T1/2). • Dla rosnących wartości x, krzywe wskazują wolniejszy wzrost i osiągają mniejsze wartości w stanie ustalonym. Rozwiązanie równania kablowego w x i t dla impulsu prądowego w x = 0 i kabla półnieskończonego

  9. Rozwiązanie równania kablowego – kabel skończonyRozwiązanie stacjonarne I0 R-nie kablowe x = 0 x = l W stanie ustalonym Warunki brzegowe dla x = l - koniec zamknięty - koniec otwarty Dostajemy Nowe zmienne • odległość elektrotoniczna • długość elektrotoniczna Rozwiązanie ogólne Cosinus i sinus hiperboliczny

  10. Rozwiązanie równania kablowego – kabel skończonyRozwiązanie stacjonarne Rozwiązanie ogólne możemy zapisać Lub Dla X = L Podstawmy BL = C2/VLi wstawmy do równania (BL – warunek brzegowy) Dla X = 0 Lub

  11. kabel skończ. zamknięty kabel skończ. otwarty kabel półnieskończ. Rozwiązanie równania kablowego – kabel skończonyRozwiązanie stacjonarne Ostatecznie rozwiązanie stacjonarne Wpływ warunków brzegowych - przewodnictwo na zakończeniu kabla, - przewodnictwo kabla półnieskończonego 1. Dla czyli tak jak dla kabla półnieskończonego 2. Dla czyli (koniec zamknięty) 3. Dla czyli (koniec otwarty) Zanik napięcia dla impulsu prądowego w x = 0 i kabla skończonego.

  12. Rozwiązanie równania kablowego – kabel skończonyRozwiązanie przejściowe Rozwiązanie stacjonarne gdzie Dla membrany jednorodnej - stała czasowa membrany Narastanie napięcia w kablu skończonym dla różnych długości elektrotonicznych . Impuls prądowy podawany oraz napięcie mierzone w x = 0.

  13. Rozwiązanie równania kablowego – prąd zmienny Zmiana stałej długości f – częstość (w Hz) Spadek napięcia w kablu skończonym (L = 1) dla różnych częstości impulsu prądowego podawanego w x = 0 (soma)

  14. Model Ralla • Założenia • Jednorodne właściwości membrany Ri, Rm, Cm • R0= 0 • Izopotencjalna soma • Wszystkie dendryty mają tą samą długość elektrotoniczną Schemat neuronu z drzewem dendrytycznym. X1, X2, X3 – punkty rozgałęzienia, d - średnica Opór wejściowy - kabel półnieskończony

  15. Model Ralla - cd Opór wejściowy - kabel półnieskończony Przewodnictwo - kabel półnieskończony Przewodnictwo w punkcie X3 Upraszczając Jeśli w punkcie X3 przedłużymy d211 do nieskończoności to Jeśli Przewodnictwo gałęzi d3111 to gałęzie d3111 i d3112 są równoważne matematycznie rozciągnięciu gałęzi d211 do nieskończoności! Oraz podobnie dla d3112

  16. Model Ralla - cd Jeśli zrobimy taką samą operacje dla gałęzi d212, to w X2 mamy dwa półnieskończone kable d211 i d212 przyłączone do gałęzi d11. Jeśli Stosując regułę potęgi 3/2 to co jest równoważne rozciągnięciu gałęzi d11 do nieskończoności. możemy zredukować drzewo dendrytyczne o dowolnej ilości rozgałęzień do równoważnego kabla półnieskończonego

  17. Model Ralla – cdRównoważny kabel skończony Dla dendrytów, zazwyczaj l < 2l, co odpowiada kablowi skończonemu. Przewodnictwo dla kabla skończonego L – długość elektrotoniczna, taka sama dla wszystkich dendrytów Korzystając z Dostajemy Stosując regułę potęgi 3/2 oraz założenie, że wszystkie dendryty maja takie same L możemy zredukować dowolne drzewo dendrytyczne do równoważnego kabla skończonego. Jego długość elektrotoniczna wynosiłaby:

  18. Model Ralla – zastosowanie do impulsów synaptycznych Krótki impuls prądowy podawany w somie, w połowie kabla i na końcu kabla • Wnioski: • amplituda EPSP w somie maleje wraz z odległością powstania impulsu • stała narastania oraz pozycja maksimum maleje z odległością powstania impulsu • końcowa stała zaniku jest taka sama dla wszystkich odległości

  19. Narastanie i zanik potencjałów postsynaptycznych Przewodnictwo synaptyczne gs i potencjał postsynaptyczny EPSP Synapsa A Stała czasowa narastania Cm/(GsA + Gr) Stała czasowa zanikania Cm/ Gr Synapsa A + B Stała czasowa narastania Cm/(GsA + GsA + Gr) Stała czasowa zanikania Cm/ Gr Obwód zastępczy dla dwóch synaps A i B

  20. Sumowanie przestrzenne i czasowe potencjałów postsynaptycznych

  21. Procesy w dendrytach Przykład sumowania impulsów dendrytycznych w modelu neuronu. Z Arbib,M. A., 1989, The Metaphorical Brain 2:NeuralNetworks and Beyond, New York:Wiley-Interscience, p. 60.

  22. Procesy w dendrytach – modele komputerowe Morfologie dendrytów (a, b,c) i ich realistyczne modele komputerowe (d,e) Modele komputerowe dendrytów (A) w postaci kablowej (B) i w postaci dyskretnych izopotencjalnych układów RC - model kompartmentowy ( C). 4D obrazowanie neuronu przy użyciu mikroskopii dwufotonowej

  23. Procesy w dendrytach - podsumowanie Z Idan Segev and Michael LondonDendritic Processing. Rozdział w M. Arbib (edytor). The Handbook ofBrain Theoryand Neural Networks. THE MIT PRESSCambridge,MassachusettsLondon, England, 2002

  24. Procesy w dendrytach – asymetria oraz filtrowanie Opór wejściowy - kabel półnieskończony Zanik napięcia z synapsy dystalnej jest szybszy niż z synapsy proxymalnej. W wyniku pasywnych własności (RC) dendrytów, tworzy się filtr dolnoprzepustowy dla wejść synaptycznych. Z Idan Segev i Michael London. Untangling Dendrites with Quantitative Models. Science 290, 2000

  25. Procesy w dendrytach – sumowanie nieliniowe i wpływ tła Nieliniowe sumowanie wejść synaptycznych z synaps na tej samej gałęzi i liniowe sumowanie z synaps na różnych gałęziach. Z Idan Segev i Michael London. Untangling Dendrites with Quantitative Models. Science 290, 2000 Dynamiczne skalowanie parametrów kablowych poprzez aktywność tła. Z Idan Segev i Michael London. Untangling Dendrites with Quantitative Models. Science 290, 2000

  26. Dendryty aktywne Efektywność klastrów synaps pobudzających w generowaniu odpowiedzi komórki. Z Idan Segev i Michael London. Untangling Dendrites with Quantitative Models. Science 290, 2000 Somo – dendrytyczny ping – pong. Z Idan Segev i Michael London. Untangling Dendrites with Quantitative Models. Science 290, 2000

  27. Kodowanie informacji przez dendryty Analiza wejście –wyjście neuronu przy użyciu analizy informacji.A. 400 synaps pobudzających aktywowanych 10 razy/s i 100 synaps hamujących pobudzanych 65 razy/s w sposób losowy. B. EPSP w somie. C. Pozycja jednej synapsy pobudzającej zmieniona z dystalnej na proxymalną. D. Informacja wzajemna (mutual information MI). Synapsy dystalne przekazują znacząco mniej informacji niż synapsy proxymalne.Z Idan Segev i Michael London. Untangling Dendrites with Quantitative Models. Science 290, 2000

More Related