1 / 15

Podsumowanie W3

2.  (  ). g. æ. ö. ç. ÷. æ. ö. 2. 1. e. N. 2. è. ø. ç. ÷. k. w. ». (. ). ç. ÷. g. e. w. 2. 2. m. g. æ. ö. è. ø. 0. 0. w. -. w. +. 2. ç. ÷. (. ). 0. 2. è. ø. 0. 0. n (  ). 1. 0. E. /2.  0 - . –/2. x. Podsumowanie W3.

terra
Download Presentation

Podsumowanie W3

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. 2 () g æ ö ç ÷ æ ö 2 1 e N 2 è ø ç ÷ k w » ( ) ç ÷ g e w 2 2 m g æ ö è ø 0 0 w - w + 2 ç ÷ ( ) 0 2 è ø 0 0 n() 1 0 E /2 0 -  –/2 x Podsumowanie W3 • klasyczny model oddz. atomu z polem E • (model Lorentza) (gdy  > 0, lub n+i, gdy  <0 ) gdy N małe,  << 0   0  Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  2. n() 1 0 /2 –/2 0 -  0 -0 • a taki, że n()  , gdy  to dyspersja anomalna () 0 0 /2 –/2 Dyspersja materiałów • współczynnik załamania ma dużą wartość • w pobliżu atomowej (molekularnej) • częstości rezonansowej • wówczas rośnie też współczynnik absorpcji • n(), n() to krzywa dyspersji materiałowej • rejon krzywej d., w którym n()  , gdy , • to obszar dyspersji normalnej • ze względu na absorpcję, • dyspersja anomalna jest trudna do obserwacji • (ośrodki nieprzezroczyste, • większość mat. optycznych absorbuje w UV) • materiały optyczne - duże n , małe  Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  3. powietrza swobodnych atomów Ti 1.000301 1.000291 szkła 1.7 1.4 transmisja szkła szkło n  5 10 20 30 50  [m] krzywe dyspersji: Optyczne własności materiałów – c.d. Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  4. dyspersja pryzmatu n()  n() siatka dyfrakcyjna  Pryzmat z badanej substancji dyspersja siatki Badanie dyspersji materiałowej Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  5. Rozpraszanie światła r elektron • pole E(r, t) wypromieniowane przez przyspieszany ładunek (przyspieszenie a):  (wyprowadzenie np. - Feynman I.2, rozdz. 29, 32 - Griffiths ) • dla oscylującego ładunku, a(t)  2 • energia promieniowania rozproszonego  |E | 2  4  1/ 4  prawo Rayleigha i rozpraszanie rayleighowskie (kolor nieba) Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  6. Barwy nieba  Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  7. więcej częstości rezonansowych:   1 () p > c Modelowanie rzeczywistych materiałów: jądra elektrony f – tzw. „siła oscylatora” gdy  poza rezonansem: a)  << 0 b)  >> 0 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  8. Przykład – H2O Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  9. Niejednorodność – granica dwóch ośrodków z    Ei Er Et    ki kr kt r i    Br Bi Bt y x t  jeśli warunki spełnione t, r  w jednej płaszczyźnie (pł. padania) n1 n2 Warunki graniczne(ośrodki bez ładunków i prądów) E1s=E2s H1s=H2s Ei+Er=Et (Hi+Hr)cosi=Htcost - ciągłość składowych stycznych: Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  10. s   możliwość zmiany fazy fali odbitej p 1. E płaszczyzny padania (polaryzacja s, TE) Wzory Fresnela 2. E|| płaszczyzny padania (polaryzacja p, TM) Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  11.   0 prawo Snella: • zawsze r0, • gdy n2  n1 • zmiana fazy zal. • czyn2>n1 < r 1 Przykład – szkło-powietrze: n1=1, n2=1.5, n2 > n1 R R|| r|| i 0 /2 r -1 Szczególne przypadki:   90o +.04 Stosunki energetyczne (natężeniowe): B -.2 R rr* Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  12. Stosunki energetyczne (natężeniowe): Wektor Poyntinga: Gęstość strumienia promieniowania: Oświetlona powierzchnia na granicy ośrodków: A Współczynnik odbicia: stosunek mocy odbitej do padającej Współczynnik transmisji: stosunek mocy przechodzącej do padającej Zasada zachowania energii: Zatem: Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  13. z   Et Er  Ei B B y x 90o t Kąt Brewstera B • występuje tylko dla polaryzacji p (E || pł. padania) • konsekwencja poprzeczności fal EM i tego, • że odbicie to wynik oddziaływania fali z ładunkami w ośrodku, od którego • jest odbicie  iB = /2 – t gdy i+ t = /2, r|| = 0  Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  14. 90o Znikanie r|| (@B) to konsekwencja poprzeczności fal EM i ich oddziaływania z materią B • fala odbita to wynik • promieniowania całej • objętości ośrodka • przy polaryzacji p, • r|| (i =B)=0, • może się odbijać • tylko fala o polaryzacji s Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

  15. Polaryzatory płytkowe Przyrząd (polaryskop) Nörrenberga  polaryzacja przez odbicie Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 4

More Related