ЛФВЭ ОИЯИ litvin@moonhe.jinr.ru

1. Измерения спектров и зависимость от атомной массы ядра мишени для реакции рождения пионов под нулевыми углами в дважды кумулятивной области. Анатолий Литвиненко ЛФВЭ ОИЯИ litvin@moonhe.jinr.ru

2. ПЛАН: • Кумулятивная, дважды кумулятивная области; • Модели рождения кумулятивных частиц; • Импульсное приближение; • Зависимости от массового числа сталкивающихся ядер; • Схема постановки эксперимента; • Оценки скорости набора статистики.

3. начало 70-ых -- Эксперименты с неполяризованными пучками • середина 80-ых: --Эксперименты с поляризованными дейтронами.

4. Кумулятивное число (Кумулятивная переменная) }

5. Кумулятивное число (Кумулятивная переменная)

6. Кумулятивная область

7. Кумулятивные частицы Большие внутренние импульсы Малые расстояния Для связи кинематики реакции с внутренним импульсом нужна модель

8. Источник возникновения кумулятивных частиц Горячий флуктон Холодный флуктон C C Независимость от пучка, кумулятив из дейтрона, А-зависимости .......

9. Импульсное приближение для рождения пиона в дейтрон протонном рассеянии

10. Область интегрирования по внутренним импульсам

11. Дважды кумулятивная область

12. Импульсы пионов, рождённых под нулевыми углами, отвечающие различным кинематическим областям

13. Импульсное приближение для рождения пиона в дейтрон дейтронном рассеянии

14. докумулятивная область кумулятивная область дважды кумулятивная область

16. Экспериментальные данные для кумулятивной области Зависимость от атомной массы сталкивающихся ядер Ядро, на котором происходит фрагментация Фрагментирующее ядро 22.09.2014 16 A.Litvinenko

17. Экспериментальные данные L.Anderson etal., Phys.Rev.C, C28, 1224, (1983). E.Moelleretal., Phys.Rev.C, C28, 1246, (1983). 22.09.2014 17 A.Litvinenko

18. Экспериментальные данные Ю.С.Анисимовидр., ЯФ, 60, 1070, (1997). 22.09.2014 18 A.Litvinenko

19. Моделирование зависимости от атомной массы ядра, на котором происходит фрагментация

20. Моделирование зависимости от атомной массы ядра, на котором происходит фрагментация. Отличие кумулятивной и дважды кумулятивной областей. Кумулятивные ~ плотность нуклонов Кумулятивные ~ плотность флуктонов Вывод – Зависимость от атомной массы ядра мишени определяется распределением флуктонов

21. Для моделирования нужна модель флуктона Дальнейшее моделирование для объёмной модели флуктона см. например, А.М. Балдин, ЭЧАЯ, 8(3), 429, (1977)

22. Зависимость от ядра мишени в кумулятивной и дважды кумулятивной областях (объёмный флуктон) Моделирование Треугольники вершиной вниз дважды кумулятивная область Треугольники вершиной вверх кумулятивная область Открытые зелёные кружки Экспериментальные данные для кумулятивной области

24. Идентификация – времени пролёта достаточно

25. Скорость набора Аксептанс

26. Скорость набора Эмпирические оценки сечения A.G.Litvinenko, A.I.Malakhov,P.I.Zarubin, JINR Rapid Communication №1(58) ,27,(1993)

27. Скорость набора Мишень 10 г/(см х см), 10 часов набора, точность 2 % - 5 %

28. Выводы • Предложена программа изучения зависимости сечений от ядра мишени при фрагментации дейтронов в дважды кумулятивные пионы • Показано, что такая зависимость определяется выбором модели флуктона. • Приведены оценки скорости набора статистики.

29. Спасибо за терпеливое внимание Если понравилось, то до скорых встреч

30. Backup Slides

31. Экспериментальные данные L.Anderson etal., Phys.Rev.C, C28, 1224, (1983). E.Moelleretal., Phys.Rev.C, C28, 1246, (1983).

35. Протоны. Кумулятивные и испарительные (подпороговые)

36. Независимость от типа кумулятивной частицы

37. Независимость от типа налетающей частицы

39. Независимость от типа кумулятивной частицы

40. Независимость от типа кумулятивной частицы

41. Независимость от начальной энергии. Точность ~ 30-40 %