500 likes | 776 Views
FIZYKA III MEiL. Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych. Wykład 3 – własności jąder atomowych cd. modele jądrowe. Kształt jąder. a / b < 1.17. naskórek neutronowy. prawie stała gęstość. dyfuzyjna granica. Gęstość jądrowa. 208 Pb (eksperyment). rozkład Fermiego A > 40.
E N D
FIZYKA IIIMEiL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 3 – własności jąder atomowych cd. modele jądrowe
Kształt jąder a / b < 1.17 naskórek neutronowy
prawie stała gęstość dyfuzyjna granica Gęstość jądrowa 208Pb (eksperyment)
rozkład Fermiego A > 40 R – promień połówkowya – parametr rozmyciat = (4ln3)a – grubość warstwy powierzchniowej t 2.4 fm
gęstość średni promień kwadratowy (rms):
własność kwantowa • przybiera wartości równe wielokrotności • wyrażamy w jednostkach : Spin Spin – własny moment pędu
Liczba stanów (możliwych ustawień) wektora spinu : Spin Ustawienie wektora spinu nie jest dowolne – kwantyzacja przestrzenna Np. dla s = ½ liczba stanów = 2 dla s = 1 liczba stanów = 3
Bozony – cząstki o spinie całkowitym (0, 1, 2, 3,…) np. fotony, bozony W i Z Fermiony – cząstki o spinie ułamkowym (1/2 , 3/2 , 5/2,…) np. elektrony, protony, neutrony Fermiony podlegają zakazowi Pauliego: Dwa fermiony nie mogą znajdować się w tym samym stanie kwantowym Bozony i fermiony
Spin jądra Spin jądra jest sumą wektorową spinów poszczególnych nukleonów oraz ich momentów orbitalnych. • Spiny jąder zawierających parzystą liczbę nukleonów są całkowite (równe są całkowitej wielokrotności stałej Plancka) • Spiny jąder, w których liczba protonów jak i liczba neutronów jest podzielna przez dwa, tzn. obie liczby są parzyste - są równe zeru. • Spiny jąder o nieparzystej liczbie nukleonów są połówkowe (równe są nieparzystej wielokrotności połowy stałej Plancka)
…więc ten spin musi być połówkowy Przykład: rozpad Ta sama wartość A - oba spiny połówkowe lub obacałkowite. spin = ½ Całkowity moment pędu Całkowity moment pędu zachowany w każdym procesie jest równy sumie (wektorowej) spinów i orbitalnych momentów pędów. np. dla 2 cząstek: wykluczony kwant
masa mładunek qczęstość promień R S I stosunek giroskopowy moment magnetyczny: moment pędu: Moment magnetyczny
p = 2.8 0n = - 1.9 0 magneton jądrowy J = 0 = 0J = 1, 2... > 0J = 1/2, 3/2... różnie momenty jąder: Momenty magnetyczne jąder
parz.parz. J = 0niep.niep. J = 1, 2, ... 7J = 1/2, 3/2, ... 9/2 parzystenieparzyste spin: 176Lu200Bi J = 7 Spiny jąder Kompensowanie (dwójkowanie) spinów
p n p n n bo trzeba uwzględnić również orbitalny moment pędu Kompensowanie spinów
p p n Kompensowanie spinów n p p n
Parzystość hamiltonian symetryczny względem inwersji współrzędnych przestrzennych: …więc funkcja falowa będąca rozwiązaniem równania Schrödingera też będzie symetryczna.
z y …prawoskrętnego x z + lub - dwa rodzaje funkcji falowej x …czy lewoskrętnego y Parzystość Prawdopodobieństwo znalezienia cząstki w danym punkcie nie zależy od układu współrzędnych…
Parzystość funkcje parzyste: P = 1 funkcje nieparzyste: P = 0
Parzystość jądra: li – orbitalna liczba kwantowa określająca ruch orbitalny i – tego nukleonu wokół wspólnego środka masy np. ma 4 nukleony w stanie s (l = 0)i 3 w stanie p (l = 1). Parzystość jądra w stanie podstawowym = Parzystość Jądro w modelu powłokowym to układ nieoddziałujących nukleonów poruszających się w uśrednionym polu potencjalnym.
3,37 MeV 2+ 0+ Spin i parzystość Spiny i parzystości stanu podstawowego i stanu wzbudzonego jądra W oddziaływaniach silnych i elektromagnetycznych parzystość jest zachowana.
zlokalizowany układ ładunków: szereg Taylora: qi moment dipolowy moment monopolowy moment kwadrupolowy Elektryczny moment kwadrupolowy
moment monopolowy - skalar moment dipolowy - wektor moment kwadrupolowy - tensor symetryczny Multipole
Symetrycznyrozkład ładunku jeśli rozkład ładunków jest symetryczny względem osi z: diagonalny
Ciągły rozkład ładunku moment kwadrupolowy względem osi symetrii: a w przypadku symetrii sferycznej Q2 = 0 Q2jest miarą odstępstwa od sferyczności rozkład ciągły ładunków: - gęstośćładunku
b a < 0 Q2 < 0 Przykład elipsoida obrotowa o jednorodnej gęstości ładunku: średni promień > 0 Q2 > 0 parametr kształtu
Momenty kwadrupolowe jąder jądra o magicznej liczbie Z lub P : Q2 = 0 (jądra sferyczne)
Momenty kwadrupolowe jąder w przedziale między dwiema liczbami magicznymi jądro przybiera kształt:
Q2 > 0 Moment kwadrupolowy deuteru dodatnia wartość momentu kwadrupolowego rozkład ładunku rozciągnięty wzdłuż osi pokrywającej się ze spinem jądra Największa wartość sił jądrowych, gdy spiny nukleonów równoległe do osi deuteronu. Niecentralny charakter sił jądrowych – zależą nie tylko od odległości między nukleonami, a również od wzajemnej orientacji spinów.
Siły jądrowe • dwuciałowe • przyciągające
silne He: energia wiązania na nukleon: energia oddz. elektrom. na nukleon: • wysycone a nie: każdy nukleon oddziałuje tylko z najbliższymi sąsiadami Siły jądrowe
zależne od spinu Jądro 2H - największa wartość sił jądrowych, gdy spiny nukleonów równoległe do osi deuteronu. Siły jądrowe nie są siłami centralnymi. Siły jądrowe • krótkozasięgowe do 2 fm
niezależne ładunkowo Energie wiązania jąder zwierciadlanych są równe z dokładnością do poprawki na energie oddziaływania kulombowskiego. Oddziaływanie jądrowe każdej pary nukleonów jest jednakowe: Siły jądrowe
czas 1 cząstka wysyła i pochłania cząstki wirtualne 1 cząstka wysyła, a 2 cząstka pochłania cząstki wirtualne Oddziaływania wymienne Wirtualne cząstki przenoszące oddziaływanie Zasada nieoznaczoności: Próżnia wypełniona jest powstającymi i znikającymi cząstkami wirtualnymi.
zasięg (średnia odległość nukleon-nukleon w jądrze) Mezonowa teoria sił jądrowych Yukawa 1935 analog elektrodynamiki kwantowej oddziaływanie wymienne kwant pola silnego Hideki Yukawa1907 – 1981N – 1949
Mezonowa teoria sił jądrowych zasięg oddziaływania: energia spoczynkowa cząstki wirtualnej: wirtualne mezony (piony)
model cząstki niezależnej model kolektywny - nukleon porusza się w uśrednionym polu pozostałych nukleonów - oddziaływania między nukleonami tak silne, że ich ruchy są całkowicie skorelowane model powłokowy model kroplowy model gazu Fermiego Modele
Model kroplowy R = r0·A1/3r0 = 1.2 fm0 = 0.17 fm-1/3 średnia odległość między nukleonami:d0 = 0-1/3 = 1.8 fm energia wiązania ~ Anieściśliwość kropla
Energia wiązania • energia objętościowa: aV = const • energia powierzchniowa: aS = const • energia kulombowska: aC = const
Energia wiązania • energia asymetrii: aA= const znika dla N = Z • energia dwójkowania: dla jąder parzysto- parzystych dla A nieparzystych dla jąder nieparzysto- nieparzystych = const
C. F. von Weizsäcker i N. Bohr: półempiryczny wzór na energię wiązania: EB = EV + ES +EC + EA + EP + EM aV = 15.85 MeVaS = 18.34 MeVaC = 0.71 MeVaA = 23.22 MeV = 11.46 MeV po dopasowaniu do ponad 1200 nuklidów:
Model kroplowy fenomenologicznyklasycznykolektywny model kroplowy jest: można wyznaczać masy jąder:m = Z · mp + (A – Z) · mn – EB(A,Z) a także energie separacji, rozszczepienia, rozpadu itd...
A = const (nieparz.) δ = 0 m e+ jądra niestabilne (+) jądra niestabilne (-) e- e- e+ jądro stabilne Zo-2 Zo Zo+2 Z Stabilność jąder ze względu na przemianę EB(Z) jest zależnością paraboliczną. Jądro stabilne ma najmniejszą masę dla danego A. Warunek:
Stabilność jąder ze względu na przemianę jądra nieparz.-nieparz. (mniej stabilne) A = const (parz.) m δ > 0 δ < 0 jądra parz.-parz. (bardziej stabilne) e+ e- e+ e+ e- e- Zo-3 Zo Zo+3 Z nawet trzy stabilne izobary!
1938 Model gazu Fermiego Enrico Fermi(1901-1954)
Bariera kulombowska energia Fermiego Poziomy energetyczne Model gazu Fermiego Nukleony zajmują najniższe dostępne stany w studni potencjału. Na każdym poziomie tylko 2 identyczne cząstki – zakaz Pauliego.
zakaz Pauliego Model gazu Fermiego W stanie podstawowym wszystkie dostępne stany kwantowe zajęte. Nukleony nie mogą zmienić stanu swego ruchu bez doprowadzenia energii z zewnątrz – nie zderzają się. Średni pęd nukleonów – pęd Fermiego:
W zderzeniach protonu z jądrem trzeba uwzględnić pęd Fermiego energia progowa niższa Model gazu Fermiego Przykład: p + p p + n + + m = 140. MeV energia progowa ELAB = 290. MeV