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Energía del campo magnético

En material magnético. Energía del campo magnético. Energía almacenada en los campos magnéticos. Densidad de energía. La energía es la integral de volumen de la densidad de energía. Expresión válida en general. B 0 =0, dominios orientados al azar.

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Presentation Transcript

  1. En material magnético Energía del campo magnético Energía almacenada en los campos magnéticos Densidad de energía La energía es la integral de volumen de la densidad de energía Expresión válida en general

  2. B0=0, dominios orientados al azar B¹ 0, crecen dominios con orientaciones favorables a expensas de los otros (des-plazamiento de paredes de dominios) B lo suficientemente intenso como para producir alineación total de dominios Materiales ferromagnéticos Fuerte interacciones magnéticas entre m atómicos producen alienaciones totales en regiones llamadas “dominios magné-ticos” (~10-6 m hasta mm) aun sin campo exterior

  3. Rotación de paredes de dominios histéresis

  4. pared Por que se forman los dominios magnéticos? Formación espontánea de dominios en materiales ferromag- néticos de manera de reducir la energía asociada con la pérdida de flujo magnético en el espacio circundante Proceso continua hasta que la energía necesaria para formar nuevos domi nios (energía de las pare- des) es mayor que que la reducción de energía que se logra

  5. Material T Curie (ºC) Fe 770 Co 1122 Ni 358 Gd 16 Ds -188 Existe una temperatura para cada material ferromagnético (T de Curie) por encima de la cual se vuelve paramagnético Si M de material magnetizado en toroide colapsa porque se pone en cc los bornes de la bobina Energía disipada en cada ciclo es igual al área ence-rrada por la curva de histéresis

  6. Memorias magnéticas: histéresis rectangular • 1-10 Am-1 materiales muy blandos • >106 Am-1materiales duros SmCo5 Magnetos blandos: núcleos en campos alternativos Magnetos duros: imanes permanentes

  7. Imanes permanentes M=0 B=0 H=0 M H=0 B M=0 H=0 B=0 y como En e-h M B/m0 B M=0 M M M=0 B’@B B=m0H H H H’ Con entrehierro, M en material no cambia y en e-h M=0; B producido por im que se redujo en Dim=(Dq/2p)im) cambia poco en el material si Dq es chico respecto al valor anterior (m0M) y fuera idem, salvo distorsión H en el material tiene sentido contrario

  8. Líneas de B creado por i confinadas dentro del material ferromagnético A Despreciando efectos de borde i Si material compuesto por varias partes de long lj y permeabilidad mj N L lj En nuestro caso Con geometría de las piezas polares se puede contro-lar intensidad de B Circuitos magnéticos fmm: fuerza magnetomotriz R: reluctancia

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