1 / 13

Utjecaj kvantnog Hall efekta na električni transport u FISDW fazi (TMTSF) 2 PF 6

Utjecaj kvantnog Hall efekta na električni transport u FISDW fazi (TMTSF) 2 PF 6. 3. Znanstveni sastanak Hrvatskog Fizikalnog društva. T. Vuletić et al., Institut za fiziku. model: Institut des Materiaux Jean Rouxel. Lanac (TMTSF) 2 PF 6.

toan
Download Presentation

Utjecaj kvantnog Hall efekta na električni transport u FISDW fazi (TMTSF) 2 PF 6

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. Utjecaj kvantnog Hall efekta na električni transport u FISDW fazi (TMTSF)2PF6 3. Znanstveni sastanak Hrvatskog Fizikalnog društva T. Vuletić et al., Institut za fiziku

  2. model: Institut des Materiaux Jean Rouxel Lanac (TMTSF)2PF6 Autori: T. Vuletić1,2, C. Pasquier2,P. Auban-Senzier2 S. Tomić1: otkrila nelinearnu vodljivost VGSa D. Jérome2: otkrio supravodljivost (TMTSF)2PF6 K. Maki3: teorija nelinearne vodljivosti VGSa K. Bechgaard4: sintetizirao (TMTSF)2PF6 1 Institut za fiziku, Zagrebe-mail: tvuletic@ifs.hr2 Laboratoire de Physique des Solides, UPS,, Orsay, Francuska3 Dept. of Physics & Astronomy, USC, Los Angeles, SAD4 Dept. of Cond. Matter Physics and Chemistry, RNL, Roskilde, Danska

  3. Fazni dijagram (TMTSF)2PF6temperatura, T vs. p, tlak, uz magnetsko polje = 0 Slijed FISDW subfaza: N,...4, 3, 2, 1, 0, javlja se pri visokom tlaku p>9.4 kbar primjenom magnetskog polja

  4. Identificiranje FISDW subfaza... Identificiranje FISDW subfazamjerenjem komponenata tenzora otpornosti u ovisnosti o magnetskom polju I- Vxy H||c* Vxx I+ a b’ RHall=Vxy/I Rxx=Vxx/I

  5. Karakteriziranje FISDW subfaza Identificiranje FISDW subfazamjerenjem longitudinalnog otpora Rxx u ovisnosti o temperaturi za određena magnetska polja

  6. Karakteriziranje FISDW faza mjerenjem tenzora otpornosti u ovisnosti o temperaturi Visokokvalitetni uzorak (rr=1000) Raspoznaju se subfaze N=8,...,2 Pune linije na slikama b) i c) su rezultat izvrstne prilagodbe na teorijske izraze uz nr=0.003 PARADOKS: Longitudinalni otpor uzorka rxx ide u 0 za najniže T, a pokazali smo i da longitudinalna vodljivost sxx tada teži 0 zbog opadanja broja kvazičestica

  7. Karakteriziranje FISDW faza mjerenjem tenzora otpornosti u ovisnosti o temperaturi Niskokvalitetni uzorak (rr=40) Raspoznaju se samo subfaze N=4,...,2 Pune linije na slici b) su rezultat izvrstne prilagodbe na teorijske izraze uz nr=0.100 Crtkana linija predstavlja N=2 fazu visokokvalitetnog uzorka

  8. Sig_xy Tenzorske karakteristike transporta pod utjecajem QHE: TEORIJA definira vodljivost, s  EKSPERIMENT daje otpornost, r QHE čini dominantni doprinos izvandijagonalnoj, Hall, komponenti vodljivosti sxy Gustoća kondenzata proračunata u dinamičkoj i u statičkoj granici Pokazat ćemo kako je Hall komponenta ovisna o indeksu subfaze N i o detaljnom proračunu gustoće kondenzata

  9. Sig_xx Tenzorske karakteristike transporta pod utjecajem QHE: TEORIJA definira vodljivost, s  EKSPERIMENT daje otpornost, r Dijagonalne komponente vodljivosti sxx, syy smanjuju se proporcionalno smanjenju gustoće kvazičestica ulaskom u pojedinu FISDW subfazu smanjenje gustoće kvazičestica je približno eksponencijalno s temperaturom (procjep...), no pokazat ćemo postojanje rezidualne gustoće nr Temperaturna ovisnost procjepa u jednočestičnom spektru. D(0) je ovisno o magnetskom polju.

  10. rho_xxxyyy Tenzorske karakteristike transporta pod utjecajem QHE: TEORIJA definira vodljivost, s  EKSPERIMENT daje otpornost, r Komponente tenzora otpornosti rxx, ryy , rxy predstavljene preko prije dobivenih komponenata tenzora vodljivosti sxx, sxy , syy Kombinacijom izraza za komponente vodljivosti dobivaju se izrazi za (normirane) komponente otpornosti rxx, ryy , ryy prikladne za prilagodbu (fitanje) eksperimentalnim rezultatima

  11. A, gamma Jednostavna TEORIJA vodljivosti  izvrstno potvrđena EKSPERIMENTOM rezidualna gustoća kvazičestica, nr mjera kvalitete uzorka izvandijagonalni parametar A A/N2 ~ Hk; k=5.2; karakterizira normalnu, metalnu, fazu ~N2 ~H4 nr (highQ)/nr (lowQ)=33 izravno je usporedivo s rr(lowQ)/rr(highQ)=25 Širina procjepa D0(H)  u kombinaciji s izravno, eksperimentalno, utvrđenim TC(H) pokazana je prva potvrda teorije Montambauxa & Poilblanca o ponašanju procjepa za FISDW

  12. Paper fig 5:4 params. • Montambaux & Poilblanc, PRB 37 (1988) 1913 TC – određen eksperimentalno s preciznošću reda mK D(0) – dobiven iz prilagodbi s točnošću boljom od 1%

  13. Zaključak • Dobiveni su kvalitetni eksperimentalni rezultati za više uzoraka. Rezultati su konzistenti unutar jedne šire slike. • Postavljen teorijski opis tenzora vodljivosti unutar FISDW faza koji izvrstno opisuje eksperimentalne rezultate • Visokom točnošću određeni D(0) (uz precizno utvrđene TC). Otuda je dobivena važna potvrda standarnog opisa kvantiziranog vektora ugnježđenja FISDW: Qx=2kF – NebH/ħc • Ustanovljena razlika između visoko i niskokvalitetnih uzoraka kvantificirana je teorijskim parametrom nr,vrijednosti kojeg su neovisno određene iz eksperimenta.

More Related