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Soluções no Espaço de Estados e Realizações (C. T. Chen, Capítulo 4)

Soluções no Espaço de Estados e Realizações (C. T. Chen, Capítulo 4). Sistemas Lineares. Solução da descrição entrada-saída. Não há uma forma analítica simples de calcular a convolução A forma mais simples é calcular numericamente esta equação discretizada , ou seja, calcular.

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Soluções no Espaço de Estados e Realizações (C. T. Chen, Capítulo 4)

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Presentation Transcript


  1. Soluções no Espaço de Estados e Realizações(C. T. Chen, Capítulo 4) Sistemas Lineares

  2. Solução da descrição entrada-saída Não há uma forma analítica simples de calcular a convolução A forma mais simples é calcular numericamente esta equação discretizada, ou seja, calcular

  3. Caso de Sistemas LIT • Neste caso pode-se utilizar a relação para calcular a solução , via transformada inversa de Laplace (solução no domínio da frequência) • Se o sistema é distribuído, não será uma função racional de s. Se for este o caso, exceto em alguns casos especiais é mais simples computar a solução diretamente no domínio do tempo, como em (4.1) • Se o sistema é concentrado, será uma função racional de s. Neste caso, se também for uma função racional de s, então a solução pode ser obtida tomando-se a transformada de Laplace inversa de . Tal método requer computar os polos, gerar a expansão em frações parciais e usar uma tabela de Transformadas de Laplace, para obter a transformada inversa de cada fração parcial. Em MATLAB usam-se as funções roots (cálculo dos polos) e residue (cálculo dos resíduos nos polos, para fazer a expansão em frações parciais).

  4. Havendo polos repetidos, a computação da solução pode tornar-se muito sensível a pequenas variações nos dados, como erros causados por arredondamento. Portanto, computar a solução via Transformada de Laplace não é um método viável em computadores digitais, pois sempre haverá erros numéricos • Um método mais adequado é transformar funções de transferência em equações no espaço de estados, e então calcular sua solução

  5. Solução de Equações de Estado LIT Sejam as equações no espaço de estados lineares e invariantes no tempo onde , , , e são matrizes constantes , , , e , respectivamente, é um vetor , é um vetor e é um vetor . Deseja-se obter a solução excitada pelo estado inicial e a entrada . Tal solução depende da função exponencial de estudada na Seção 3.6.

  6. A função mais importante de é a função exponencial . Dado que a série de Taylor converge para todos e , tem-se que Propriedades importantes de

  7. Para provar (3.54), toma-se (3.53) com e leva-se em conta (3.52). Para calcular , basta diferenciar termo a termo (3.51), obtendo-se que é o resultado em (3.55).

  8. Verificando que (4.5) é solução de (4.2) Devemos mostrar que (4.5) satisfaz (4.2) e a condição inicial em . Para , (4.5) se reduz a e, portanto, (4.5) satisfaz a condição inicial.

  9. Cálculo de e Tais valores são calculados no domínio do tempo. Para isto basta calcular

  10. Como calcular Opções para cálculo da inversa de

  11. Exemplo 4.1

  12. Exemplo 4.1

  13. Exemplo 4.2

  14. Discretização Simples, porém imprecisa

  15. Método exato

  16. Solução de equação no espaço de estados discreta

  17. Solução geral para o caso discreto

  18. Equações de estado equivalentes Escolhemos como variáveis de estado (corrente no indutor) e (tensão no capacitor).

  19. Equações de estados equivalentes

  20. Autovalores e FT de sistemas equivalentes

  21. Sistemas equivalentes ao estado zero

  22. Exemplo 4.4

  23. Formas canônicas Forma canônica controlável Forma de Jordan

  24. Forma de Jordan com coeficientes reais

  25. Realizações de um sistema LTI

  26. Decomposição direta para o caso SISO

  27. Solução de sistemas lineares variantes no tempo

  28. Caso variante

  29. Exemplo

  30. Matriz fundamental

  31. Exemplo 4.9

  32. Prova

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