1 / 30

Topologiczne zjawiska krytyczne na granicy przejścia Motta

XI Krajowa Szkoła Nadprzewodnictwa: Zjawiska kolektywne i ich współzawodnictwo Kazimierz Dolny, 25-29 września 2005 r. Topologiczne zjawiska krytyczne na granicy przejścia Motta w nadprzewodnikach wysokotemperaturowych. Tadeusz K. Kopeć. Nieco historii. Nieco historii (c.d).

sumi
Download Presentation

Topologiczne zjawiska krytyczne na granicy przejścia Motta

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. XI Krajowa Szkoła Nadprzewodnictwa: Zjawiska kolektywne i ich współzawodnictwoKazimierz Dolny, 25-29 września 2005 r. Topologiczne zjawiska krytyczne na granicy przejścia Motta w nadprzewodnikach wysokotemperaturowych Tadeusz K. Kopeć

  2. Nieco historii...

  3. Nieco historii (c.d)...

  4. Idea KPK wraca, kwantowe AF: I etap teorii HTSC

  5. Geneza idei KPK w HTSC (eksperyment): Skalowanie „energia/temperatura”

  6. „konwencjonalny” KPK a... ...SO(5)

  7. Spór o to jak wygląda „kanoniczny” diagram fazowy dla miedzianów... T* QCP T*

  8. ... w.g. Chandra Varmy: „ukryty” KPK

  9. Efekt Halla w HTSC: osobliwości w UKPK

  10. „Ukryty” KPK a struktura elektronowa

  11. U=4eV Skale energii W HTSC Sztywności fazowe

  12. Model t-J

  13. Wpływ korelacji (U): relokacja wag optycznych M. V. Klein & G. Blumberg, Science, Vol 283, 42 (1999)

  14. Parametry pasmowe: istotny skośny hoping t’

  15. Sprzężenie między płaszczyznami Cu-O a nadprzewodnictwo

  16. Model mikroskopowy dla miedzianów

  17. Oddziaływanie Coulomba: rola symetrii sektor ładunkowy Symetria U(1), gdy złamana -nadprzewodnictwo sektor spinowy Symetria SU(2)/U(1), gdy złamana- porządek magnetyczny np. AF „urojony” czas Matsubary

  18. „Demontaż” oddziaływania Coulomba w sektorze ładunkowym, Model Fermionowo-Bozonowy

  19. Elektron jako obiekt złożony Silnie oddziałujące c-fermiony = Słabo oddziałujące f-fermiony ale w środowisku silnie fluktuujących U(1) potencjałów cechowania pola elektromagnetycznego = c f

  20. Ilustracja własności topologicznych w mechanice kwantowej Rotator Cząstka swobodna

  21. Druga kwantyzacja: sposób dobry na wszystko, ale...

  22. ...problem operatora fazy

  23. ...koherencja Parowanie... (fermiony) (bozony) ODLRO: Sztywności fazowe

  24. Istotna rola topologicznego „czynnika Berry” w efektywnym funkcjonale działania M. Berry

  25. Wkład do sumy statystycznej: Sumowanie po dynamicznie zmiennych trajektoriach i wkładach topologicznych (instantonowych) pól cechownia U(1) + Z + Z = Z m=2 m=1 + Z ... m=3

  26. Rezultaty: Ściśliwość ładunkowa Masa efektywna Temperatura krytyczna

  27. Pinning ponencjału chemicznego w HTSC

  28. Konkluzje *Istotą zagadnienia układów silnie skorelowanych jest oddziaływanie Coulomba U. *Oddziaływanie Coulomba + energia kinetyczna układu fermionów generują wszystkie pochodne skale energii (np. wymiana AF). *Oddziaływanie Coulomba jest opisywane wirtualną wymianą pola EM przy pomocą grupy U(1)- zmienne dynamiczne („faza”) są „potencjałami” pola EM. *Opis efektywny: Układ Fermionowo-Bozonowy -> układ „złożonych” fermionów (fermion + bozonowy czynnik fazowy wirtualnego pola EM). *Wzbudzenia topologiczne: efekt wynikający z własności grupy U(1), klasa homotopii p1(U(1))=Z określa nowe liczby kwantowe (U(1) winding numbers). *Dla dominującego U (bozonowe) wzbudzenia topologiczne fazy U(1) określają fizykę układu silnie skorelowanych fermionów.

More Related