mesure de la surface de Fermi par les oscillations quantiques

1. mesure de la surface de Fermi par les oscillations quantiques

2. origine des oscillations quantiques Effet d’un champ magnétique B sur le trajet d’électrons libres : surface de Fermi kx B ky e- espace réel espace réciproque

3. on ré-écrit comme un oscillateur harmonique : Effet d’un champ magnétique B sur le trajet d’électrons libres : oscillateur harmonique à une dimension selon x et celle d’électrons libres selon z généralisation à un métal quelconque avec traitement quantique : surface de Fermi où A(E) est l’aire de la section de la surface de Fermi et d’un plan perpendiculaire à B dans l’espace réciproque qui est quantifiée : l proche de 1/2

4. avec champ B sans champ B ky B E ky kx n=0 n=1 EF n=2 n=3 tubes de Landau kx hwc surface de Fermi kz surface de Fermi kz B E ky kx n=0 EF n=1 n=2 n=3 kz

5. Quand on augmente le champ B : Les tubes de Landau augmentent en taille car et Ils croisent la surface de Fermi en différents points : B valeur particulière de Boù le nombre d’états à l’intersection est très important B augmente

6. Intersection forte quand la condition correspond à une aire extrêmale de la Surface de Fermi donc pour un champ d’où des oscillations quantiques en 1/B de période

7. Quelques surfaces de Fermi

8. Différentes oscillations quantiques atténuation du son aimantation dT/dH effet thermo électrique effet Peltier Resistance conductivité thermique

9. Un exemple : la MagnétoRésistance pour une surface de Fermi donnée

10. Un exemple : la MagnétoRésistance pour une surface de Fermi donnée

11. Un exemple : la MagnétoRésistance pour une surface de Fermi donnée B

12. Les métaux alcalins, exemple du potassium M(H) de Haas-Van Alphen surface sphérique dans les alcalins : une seule oscillation

13. Les métaux alcalins, exemple du potassium M(H) de Haas-Van Alphen pour voir les petites déviations à la sphère, on effectue une mesure à champ constant en tournant le cristal : on mesure alors des variations d’aire extrêmale qui sont seulement de 10-4 :

14. Les métaux noblesexemple du Cuivre :M(H) de Haas-Van Alphen surface de Fermi plus compliquée et plusieurs oscillations possibles selon l’orientation du champ belly (ventre) B <111> neck (cou) 2 orbites selon 111

15. Les métaux noblesexemple du Cuivre :M(H) de Haas-Van Alphen selon 110 :

16. Sr2RuO4 D’après les calculs : 3 FS : une de trou notée « a » deux d’électrons notées « b,g »

17. Sr2RuO4:M(H) Shubnikov-de Haas mesure du data en 1/B : transformée de Fourier en 1/B :

18. Sr2RuO4 :Amplitude des oscillations vs angle

19. Mesure en champs pulsés

20. Effets de la température et du desordre cas idéal effet du désordre: élargissement des niveaux de Landau en h/t t = temps de diffusion E E h/t kBT EF EF hwc effet de la température: élargissement du niveau de Fermi en kBT kz hwc kz observation des oscillations seulement si basse température faible desordre sinon : à T=1 K, il faut B>>1 Tesla

21. Effets de la température et du desordre aire extrême de la SF masse cyclotron libre parcours moyen et temps de diffusion masse effective de l’électron (de la bande) terme RD exponentiel : si l’échantillon n’est pas assez pur, mesure infaisable libre parcours moyen libre parcours moyen Si on contrôle le desordre et la température suffisament, on peut donc récuperer des informations précieuses

22. Pour finir…

24. « Door meten tot weten »