Возможный след динамической массы вихря в ErNi 2 B 2 C

1. Возможный след динамической массы вихря в ErNi2B2C • Методом акустоэлектрической трансформации изучена динамика вихрей в борокарбиде эрбия. В.Д.Филь(1), И.А.Билыч(1), К.Р.Жеков(1), Г.А.Звягина(1), Д.В.Филь(2),S.I.Lee(3) 1.ФТИНТ НАН Украины пр.Ленина, 47, г. Харьков, 61103, E-mail: fil@ilt.kharkov.ua 2. Институт монокристаллов НАН Украины пр.Ленина, 60, г. Харьков, 61101,Украина 3. National Creative Research Initiative Center for Superconductivity and Department of Physics, Pohang University of Science and Technology, Pohang 790-784, Republic of Korea Схема эксперимента

2. Система уравнений (на единицу объёма)(смешанное состояние в пренебрежении нормальной компонентой) η- вязкость, αL и αM – параметры Лабуша и Магнуса соотв., u -смещение в упругой волне,w-смещение вихревой решётки , В-индукция в образце, σs-ac проводимость сверхпроводника,q-волновое число uST-инерционное поле Стюарта-Толмена

3. Излучаемое поле

4. В нормальной фазе В сверхпроводнике , поэтому Эволюция поля Стюарта-Толмена в ErNi2B2C

5. Фазовый угол поля E || u вErNi2B2C Из измеренных величин вычитается поле ST (с линейной экстраполяцией по магнитному полю) и рассчитывается фазовый угол поля Ex (красная линия). Чёрная линия – предельно возможное изменение фазового угла в пренебрежении пиннингом, массой вихрей и изменением вязкости по Бардину-Стефену. Отклонение наблюдаемой зависимости в сторону меньших величин вплоть до перехода в область отрицательных значений означает, что, в Exимеетсядополнительный отрицательный фазовый сдвиг, связанный с вкладом недиагональной компоненты массы. По Копнину она имеет вид: Этот вклад ортогонален к вкладу силы Магнуса и соотносится с ним , как (ω0~ eHC2/mc)

6. Эволюция фазового угла с температурой в ErNi2B2C

7. Эволюция фазового угла с температурой в Y0.95Tb0.05 Ni2B2C