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Perspektiven der experimentellen Hochenergiephysik - Teil 1

Perspektiven der experimentellen Hochenergiephysik - Teil 1. 135.284 Claudia-Elisabeth Wulz Institut für Hochenergiephysik der Österreichischen Akademie der Wissenschaften c/o CERN/EP, CH-1211 Genf 23 Tel. 0041 22 767 6592, GSM: 0041 79 201 0919 E-mail: Claudia.Wulz@cern.ch

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Perspektiven der experimentellen Hochenergiephysik - Teil 1

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  1. Perspektiven der experimentellen Hochenergiephysik - Teil 1 135.284 Claudia-Elisabeth Wulz Institut für Hochenergiephysik der Österreichischen Akademie der Wissenschaften c/o CERN/EP, CH-1211 Genf 23 Tel. 0041 22 767 6592, GSM: 0041 79 201 0919 E-mail: Claudia.Wulz@cern.ch http: //home.cern.ch/~wulz Nov. 2001

  2. Literatur Theorie: M. Treichel: Teilchenphysik und Kosmologie, Springer-Verlag (2000) D. Griffiths: Introduction to Elementary Particles, J. Wiley and Sons (1987) Allgemein: B.R. Martin, G. Shaw: Particle Physics, J. Wiley and Sons (2nd ed. 1997) D. H. Perkins: Introduction to High Energy Physics, Cambridge U. Press (4th edition, 2000) Detektoren: W. R. Leo: Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments, Springer-Verlag (2nd ed. 1994)

  3. Webseiten Einführungen in die Teilchenphysik: http://www.cpepweb.org/particles.html http://particleadventure.org/particleadventure/index.html http://hepwww.rl.ac.uk/Pub/Phil/ppintro/ppintro.html http://www2.slac.stanford.edu/vvc/home.html Für Physiker/Studenten: http://training.web.cern.ch/Training/ACAD/acad0_E.html http://pdg.lbl.gov/

  4. Hochenergiephysik = Elementarteilchenphysik • Frage nach dem Aufbau und • Zusammenhalt der Materie • Lehre von Teilchen und • ihren Wechselwirkungen • •

  5. Dp Dl≥h Heisenberg'sche Unschärferelation Hochenergiephysik Man benötigt umso höhere Energien, je kleiner die zu erforschenden Dimensionen sind. Dl@ 1/GeV @ 0.2 . 10-15 m 1/4 der Ausdehnung des Protons Wichtige Einheiten und Größen h … Planck’sches Wirkungsquantum h = h/2p = 6.6 . 10-22 MeVs 1 eV = 1.6 . 10-19 Ws … Energieeinheit Masse des Protons: 938 MeV/c2 Anmerkung: c bzw. h werden oft 1 gesetzt, so daß MeV bzw. GeV Energie, Impuls oder Masse darstellen können.

  6. Die fundamentalen Kräfte

  7. Die starke Wechselwirkung Sie hält Atomkerne zusammen. Teilchen, die eine starke Wechselwirkung besitzen, heißen HADRONEN. Sie sind aufgebaut aus QUARKS. Die starke Wechselwirkung kommt durch den Austausch von Teilchen zwischen den Quarks zustande. Diese heißen GLUONEN. Weder Gluonen noch Quarks existieren jedoch als freie Teilchen (“CONFINEMENT”).

  8. Die starke Wechselwirkung »» Ü u Þ u d Gluonen und Quarks tragen Farbladung (“COLOR”)QUANTENCHROMODYNAMIK Sichtbare Teilchen sind jedoch farbneutral. Ü Þ u u d Proton »» d d u d d u d + Neutron p

  9. Das Quarkmodell 1964: Gell-Mann, Zweig Elementare Bausteine der Materie:

  10. Das Quarkmodell

  11. Jedes Baryon besteht aus 3 Quarks. Jedes Meson besteht aus 1 Quark und 1 Antiquark. Mesonen,Baryonen

  12. - - p0: (uu-dd)/√2 h: (uu+dd-2ss)/√6 h’: (uu+dd+ss)/√3 h’: 3 + 3 = 1 + 8 - - - - - - - - - K0 (ds) K+ (us) p0, h - - - - - p - (du) p + (ud) (uu,dd,ss) - - K- (su) K0 (sd) Mesonenoktett

  13. n (udd) p (uud) S0 (uds) S- (dds) S+ (dds) L (uds) X- (dss) X0 (uss) Baryonenoktett

  14. L- (ddd) L0 (udd) L+ (uud) L++ (uuu) S*0 (uds) S*- (dds) S*0 (uus) X*- (dss) X*0 (uss) L+ hat gleichen Quarkgehalt wie Proton, aber verschiedenes Energieniveau, analog H-Atom in verschiedenen Anregungs-zuständen. Quarks: Spin 1/2! Pauli-Prinzip -> COLOR (O.W. Greenberg) W- (sss) Baryonendekuplett

  15. Teilchen ohne starke Wechselwirkung heißen LEPTONEN (z.B. Elektron, Müon, Neutrino). Die schwache Wechselwirkung wird durch die INTERMEDIÄREN VEKTORBOSONEN (W±,Z) vermittelt. Diese sind fast 100 mal so schwer wie das Proton und wurden 1983/1984 an den Experimenten UA1 und UA2 des CERN SppS-Colliders entdeckt. Carlo Rubbia und Simon van der Meer bekamen für ihre entscheidenden Beiträge den Nobelpreis. Sie tritt z.B. beim radioaktiven b-Zerfall auf:

  16. ( ( ( ( ( ( ) ) ) ) ) ) u d c s e ne t b m nm t nt [ + Antiteilchen ] x 3 Farben 36 Quarks Glashow, Salam, Weinberg (1978) 3 Familien (Generationen)von Quarks und Leptonen: + Antiteilchen12 Leptonen 4 Vermittlerteilchender elektroschwachen Wechselwirkung: 3 I.V.B. (W±, Z) + 1 Photon (g) 8 Vermittlerteilchender starken Wechselwirkung: 8 Gluonen (g)

  17. Alle existierenden Daten werden sehr gut durch das Standardmodell beschrieben. Jedoch ist die Frage der Teilchenmassen ungeklärt! Im Standardmodell existiert ein Teilchen, das den Mechanismus erklärt, durch den Teilchen Massen erhalten - das Higgs-Boson. • Bau des Large Hadron Colliders (LHC) ist notwendig! • Strahlenergie: 2 x 7 TeV p-p • Entdeckung könnte bei LEP gemacht worden sein, jedoch Signifikanz nicht hoch genug. Im Rahmen der Supersymmetrie könnte es auch mehrere Higgse sowie supersymmetrische Partner der bekannten Teilchen geben (Squarks, Sleptonen, Gluinos etc.).

  18. Linearbeschleuniger Speicherring Quellen hochenergetischer Teilchen 1950: Einzige Quelle hochenergetischer Teilchen war die Höhenstrahlung (kosmische Strahlung) Entdeckung von Positronen und Pionen. Heute: fast ausschließlich Teilchenbeschleuniger in Verwendung. Vorteil: nur 1 Projektil mit bekannter Energie. Fixed-Target-Experiment: stationäres Target Collider-Experiment: gegenläufige Teilchenstrahlen In beiden Fällen werden erzeugte Teilchen durch ihre Wechselwirkung mit Materie nachgewiesen Detektoren

  19. Teilchenbeschleuniger Elektromagnetische Kräfte werden benützt, um stabile, geladene Teilchen zu beschleunigen. Es wird eine Quelle benötigt, z.B. Glühkathode oder Ionenquelle. - Linearbeschleuniger (LINACs) - Zirkularbeschleuniger (Synchrotrone) Synchrotrone: “Kreisbahn” durch Anordnung von Dipolmagneten (Ablenkmagneten), Beschleunigung durch Hochfrequenzkavitäten. Zur Strahlfokussierung werden Quadrupol- bzw. Sextupolmagneten (Fokussiermagneten) verwendet.

  20. Prinzip der Beschleunigung Elektromagnetische Welle bewegt sich fort und nimmt Teilchen mit Elektromagnetische Welle von oben gesehen rot +, blau - Elektromagnetische Welle Positiv geladene Teilchen in der Nähe des Maximums der Welle erfahren die größte Kraft nach vorne; die in der Nähe des Umkehrpunktes die kleinste. Als Folge davon tendieren die Teilchen dazu, sich zusammen mit der Welle fortzubewegen.

  21. Schema eines Synchrotrons

  22. Super-Proton-Synchrotron des CERN

  23. Sextupolmagnet LHC-Teststand mit Dipolen

  24. Querschnitt eines LHC-Doppeldipols

  25. Schwerpunktsenergie - Laborenergie W2c4 = E2 - p2c2 W …invariante Masse einer Menge von Teilchen E, p … Gesamtenergie und -impuls Schwerpunktssystem (Centre of Mass Frame): p = S pi = 0 ECM = Wc2 z. B. Teilchenstrahl aus Teilchen mit Masse mS, der auf ein Target mit Masse mT trifft und den Impuls pL hat. Das Target ist in Ruhe, somit ist pT = 0. Teilchenenergien im Laborsystem: EL =√mS2c4 + pL2c2 ET = mT c2 W2c4 = (EL + mT c2 )2 - pL2c2 = mS2c4 + mT2c4 + 2 mT c2 EL ECM =√mS2c4 + mT2c4 + 2 mT c2 EL

  26. Fixed -Target-Beschleuniger Speicherring ECM = √mS2c4 + mT2c4 + 2mT2c2 EL ECM = 2 EL ECM ~√EL viele Teilchen nur stabile, geladene hohe Luminosität Teilchen, niedrigere Luminosität ECM … Schwerpunktsenergie, EL … Laborenergie pCM = 0 … Schwerpunktsimpuls, mS … Masse des Strahlteilchens, mT … Masse des Targetteilchens Fixed-Target-Beschleuniger und Collider

  27. Collider Fixed-Target-Beschleuniger Beschleunigung und Speicherung für gleiche Teilchen mit entgegengesetzter Ladung in ein und demselben Magnetring (Speicherringe). Beschleunigung bis zur Maximalenergie, Extraktion auf ein stationäres Target (fest oder flüssig). Primärstrahlen: stabile geladene Teilchen (z.B. p, e±) Sekundärstrahlen: neutrale oder instabile Teilchen (z.B. p, g, n).

  28. Erzeugung von Sekundärstrahlen p+ X p p+ p+ schweres Target Y elektrostat. u. magnet. Felder Kollimator monoenergetischer Strahl Zur Beschleunigung eignen sich nur stabile, geladene Teilchen. Jedoch braucht man auch neutrale (z.B. g) oder instabile Teilchen (z.B. p±). Diese können erzeugt werden, indem man einen Primärstrahl auf ein Metalltarget lenkt. Bei den Reaktionen mit den Kernen des Targets werden neue Teilchen erzeugt, die dann analysiert werden können. Beispiel 1:p+-Strahl

  29. Erzeugung von Sekundärstrahlen Beispiel 2:n-Strahl p±m± + nm m+ sowie noch nicht zerfallene p± werden in einem langen Absorber absorbiert. Keine Impulsselektion ist jedoch möglich! p± nm langes Vakuumrohr Absorber

  30. Synchrotronstrahlung Für b ≈ 1 (v ≈ c) mit E = gmc2 ist DE ~ 1/m4 hoher Energieverlust für Elektronen, deshalb haben in der Praxis konventionelle Elektronenbeschleuniger maximal ca. 100 GeV pro Strahl. Synchrotronstrahlung pro Umlauf: b = v/c, g = (1-b2)-1/2 r … Krümmungsradius der Umlaufbahn

  31. Teilchenbeschleuniger Impuls eines geladenen Teilchens im Magnetfeld: p = 0.3 B r r … Krümmungsradius in Metern B … Magnetfeld in Tesla Konventionelle Elektromagneten: Bmax ≈ 1.5 T Supraleitende Magneten: Bmax ≈ 10 T Aus obiger Formel wird ersichtlich, warum große Radien für große Strahlimpulse erforderlich sind. Die Synchrotronstrahlung spielt ebenfalls eine Rolle.

  32. Luminosität R = sL Beispiel Teilchen-Antiteilchen-Speicherring (pp, e+e-): 1 Vakuumröhre bei gleichem magnetischem Führungsfeld. N … Anzahl der Teilchen pro Paket (“bunch”) Bei je 1 Paket gibt es 2 Kollisionspunkte. In jedem Kollisionspunkt (“Interaction Region”) treten Zusammenstöße mit der Frequenz f ≈ c/u auf, wobei u der Umfang des Speicherringes ist. L … Luminosität in cm-2 s-1 , R … Kollisionsrate in s-1 s … Strahl-Strahl-Wirkungsquerschnitt in cm2

  33. Luminosität Dann ist die Luminosität in einem Kollisionspunkt durch folgende Formel gegeben: nbunch … Anzahl der Pakete, N± … Anzahl der Teilchen pro Paket A … Strahlfläche bei kompletter Überlappung L A Fokussiermagneten (Quadrupole) “low b region” (b ~ Strahlenvelope). Teilchenoszillationen in vertikaler und horizontaler Richtung zur idealen Bahn: Betatronschwingungen. Longitudinale Schwingungen relativ zur Bewegung eines idealen Teilchens (phasengleich zum Hochfrequenzfeld): Synchtotronschwingungen. N+N- L = f nbunch A

  34. Typische Luminositäten für Collider Beschleuniger Teilchen L/cm-2s-1 SLC (Stanford) e+ e- 0.35x1030 LEP (CERN) e+ e- 2x1031 HERA (DESY) e- p 1.6x1031 SppS (CERN) p p 6x1030 Tevatron (Fermilab) p p 2x1032 *) KEKB (Tsukuba) e+ e- 1x1034 PEP II (Stanford) e+ e- 3x1033 LHC (CERN) p p 1x1034 *) mit Main Injector, ohne 2x1031 1033 “TeV33”

  35. Beschleunigerkomplex des CERN LHC/LEP SPS

  36. Beschleunigerkomplex des Fermilab Tevatron Main Injector

  37. Beschleunigerkomplex des Fermilab Tevatron Main Injector

  38. Beschleunigerkomplex des SLAC

  39. Beschleunigerkomplex des SLAC

  40. Beschleunigerkomplex des KEK

  41. Teilchennachweis Erzeugte Teilchen werden nachgewiesen durch: • Wechselwirkung mit dem Detektormaterial • Starke Wechselwirkung für Hadronen • Schwache Wechselwirkung für Neutrinos • Erzeugung neuer Teilchen bei genügend großer Energie • Ionisierung von Atomen (geladene Teilchen) • Abgabe von elektromagnetischer Strahlung (geladene Teilchen) • g -> e+e-

  42. Wechselwirkung mit Atomkernen Kurze Reichweiten. z.B. mit einfachstem Kern, dem Proton: Elastische Streuung: z.B. p - + p -> p - + p Inelastische Streuung: z.B. p - + p -> p + + p - + p 0 + n p - + p -> K0 + L

  43. Wechselwirkung mit Atomkernen Totaler Wirkungsquerschnitt stot = sel + sinel stot = sel + sq + sinel (für größere Kerne) sinel… groß bei hohen Energien stot ≈ (10…100) mb (1 mb = 1 millibarn = 10-27 cm2) sq … Wirkungsquerschnitt für quasielastische Streuung (elastische Streuung an Nukleonen) Rückstoß -> Kernabstoßung -> Anregung bzw. Spaltung

  44. stot und sel für p - + p 100 stot s (mb) 10 sel 10-1 1 10 102 103 p (GeV/c) stot = (10 … 100) mb stot ≈ r 2p ≈ 30 mb für r ≈ 10-15 m

  45. Kollisionslänge Wahrscheinlichkeit (Pc) für eine Hadron-Kern-Wechselwirkung in dünner Schicht mit Dicke dx. Pc = n stot dx (n = rNA/A … Kerne pro Einheitsvolumen) A … Molmasse (g/mol), r … Dichte (g/cm3), NA … Avogadrozahl (6.022 . 1023 / mol) Mittlere freie Weglänge (“Kollisionslänge”): lc = 1/n stot Absorptionslänge (“Interaktionslänge”) la (la ) = 1/n sinel Kollisions- und Absorptionslängen werden auch oft in g/cm2 angegeben: lc’ = A/NAstot = rlc, la’ = A/NAsinel = rla Wechselwirkung mit Atomkernen

  46. Atomic and Nuclear Properties of Materials Particle Data Group (http: //pdg.lbl.gov)

  47. Ionisation Alle geladenen Teilchen betroffen. Für mittlere Energien (200 GeV max.) dominieren Ionisationsverluste durch Coulombstreuung an Hüllenelektronen. Die Bethe-Bloch-Formel (hier für Teilchen mit Spin 0 und Ladung ±e) gibt den mittleren Energieverlust an: x … zurückgelegte Wegstrecke im Medium me … Elektronmasse Z … Ordnungszahl I … mittleres Ionsationspotential d(g) … dielektrischer Abschirmfaktor (nur für hochrelativistische Teilchen wichtig) ne … Elektronendichte des Mediums (ne = r NAZ/A) D … 4pa2h2 / me = 5.1.10-25 MeVcm2

  48. Ionisationsenergieverlust für p ± und p in Blei Relativistischer Anstieg 20 1/b2 -dE/dx (MeV/cm) 15 Minimalionisierung (bg ≈ 3-4) 0.1 100 1 10 p (GeV/c) (dE/dx)min ~ e2 Suche nach freien Quarks!

  49. Geladene Teilchen werden im Kernfeld abgebremst bzw. beschleunigt Abstrahlung von Photonen Energieverlust (Bremsstrahlung). Vor allem wichtig für Elektronen und Positronen. (für relativistische Elektronen mit E >> mc2 / aZ1/3). X0 … Strahlungslänge (wichtig bei der Konzeption von elektromagn. Kalorimetern!) - dE/dx = E/Xo E = Eo exp(-x/Xo) N e 1 2 r A [ ] 4Z(Z+1) [ln(183Z )] » -1/3 a X m c 2 A 2 [ ] o e Strahlungsverluste

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