THÉORIE DU NOYAU

1. THÉORIE DU NOYAU Physique nucléaire Chapitre 13 Guy Collin, 2012-06-29

2. ÉLÉMENTS DE LA THÉORIE DU NOYAU • On s’est intéressé jusqu’ici au nuage électronique et à l’atome dans son ensemble. • Quelles sont les propriétés des noyaux ? • Comment sont-ils constitués ? • Quelles sont les règles, les lois, les forces qui gouvernent l’assemblage des particules qui le constituent ? • Quelle est sa grosseur ?

3. ÉLÉMENTS DE LA THÉORIE DU NOYAU • Puisque le nuage électronique porte des charges électriques négatives, où sont situées les charges positives ? • Existe-t-il d’autres particules que le proton et le neutron ? • Si oui, quelles sont leurs propriétés : leur masse, leur charge électrique, leur moment magnétique, … • Quelles sont les lois qui les gouvernent ?

4. Les forces en présence • La force de COULOMB : nous savons qu’elle est encore valable entre particules situées à des distances de l’ordre de 10-14 m (voir expérience de RUTHERFORD sur la déviation des particules a). • Les forces répulsives électrostatiques entre les protons doivent être considérables dans chaque noyau. • Quelle(s) force(s) nouvelle(s) agi(ssen)t pour stabiliser l’assemblage de protons et de neutrons ? • La force de gravité ?

5. Les constituants du noyau • Les particules de base qui constituent chacun des noyaux sont le proton et le neutron. • Le proton a été découvert par RUTHERFORD en 1910. • L’existence du neutron a été définitivement prouvée en 1932 par CHADWICK à la suite de travaux de BOTHE et BECKER en 1930 suivis de ceux de I. et J. CURIE en 1932.

6. Le proton et le neutron • Les masses : • proton = 1,007 276 63 ± 0,000 000 08 u ou en énergie (E = mc2 ) 938,256 ± 0,005 MeV • neutron = 1,008 665 4 ± 0,000 000 4 u ou 939,550 ± 0,005 MeV • La charge : le proton porte une charge électrique positive. • Le spin : les deux particules portent un moment angulaire intrinsèque (rotation de la particule sur elle-même). • Le moment angulaire de spin nucléaire LS correspond au nombre quantique de spin nucléaire S et sa grandeur est telle que :

7. Le moment magnétique nucléaire • Les moments magnétiques sont mesurés en magnéton nucléaire : ßn = e / 2 mn= (5,050 50 ± 0,000 13) 10-27 J/(Wb/m2) • Rappel : ße = e / 2 me= 0,927 32 10-23 J/(Wb/m2) • Le moment magnétique nucléaire du proton est de : + 2,792 76 ßn • Le neutron a un moment magnétique dont la valeur est de -1,913 15 ßn • Même s’il est neutre, le neutron a une distribution de charge non uniforme.

8. Densité de charge Proton Distance radiale 0 1 2 fermis Neutron Distribution de la charge électrique dans le proton et le neutron 1 fermi = 10-15 m

9. Énergie Énergie 0 Distance r 0 Distance r  3 fermis  2,5 fermis Interaction P - P Les forces entre les nucléons Force de répulsion électrostatique Interaction n - P Note : ƒ(n, n) = ƒ(n, p) 1 fermi = 10-15 m

10. La corde emprisonne le ressort en position compressée Énergie nucléaire et coulombienne Énergie nucléaire Énergie coulombienne

11. Le deutéron • Il est constitué d’un proton et d’un neutron : • Mp= 1,007 277 u • Mn = 1,008 665 u • Masse totale : = 2,015 942 u • Masse réelle : = 2,013 553 u • Défaut de masse, D M : = 0,002 389 u. • Puisque 1 u = 931,5 MeV/c2, on peut conclure que ce défaut de masse, encore appelé l’énergie de liaison du noyau, est tel que : D M c2= 2,225 MeV.

12. e- DM c2 Énergie Mnc2 MDc2 MPc2 Énergie de liaison du deutéron Bilan d’énergie : il faut ajouter une énergie de 2,225 MeV à un deutéron pour séparer à l’infini et au repos le proton et le neutron : c’est une photodésintégration. Note : DM c2 représente environ 0,1 % de la somme Mnc2 + MPc2

13. sont stables. Les noyaux stables • Soit Z le nombre de protons (numéro atomique). Les noyaux ayant la même valeur de Z sont les isotopes. • Soit N le nombre de neutrons. Les noyaux ayant la même valeur de N sont les isotones. • N + Z = M est le nombre de masse. Les noyaux ayant la même valeur de M sont les isobares. • Les noyaux stables sont ceux qui ont un nombre N égal ou légèrement supérieur au nombre Z.

14. N 100 Exemple de noyau stable : 50 0 40 80 Z Zone de stabilité des noyaux bissectrice de l’angle

15. 32 He 21 11 D H Couches (orbitales) neutroniques Couches (orbitales) protoniques énergie 42 He Le modèle en couche • Les nucléons sont dans un puits de potentiel (une boite tridimensionnelle). • La résolution de l’équation de SCHRÖDINGER conduit à un modèle similaire au modèle électronique avec orbitales, nombres quantiques, ...

16. Én Neutrons N Protons Z Configuration du noyau de • Si les niveaux peuplés par les neutrons sont régulièrement espacés, étant donnée la force coulombienne qui existe entre les protons, elle entraîne un élargissement graduel entre les niveaux peuplés par les protons. • Faibles valeurs de Z, Z@N. • Z < N pour des valeurs plus hautes de Z et de N.

17. Le rayon nucléaire • Les expériences de diffraction des noyaux a sur une cible suivent la loi de l’interaction coulombienne pourvu qu’ils passent à une distance supérieure à 10-14 m. • Avec des neutrons cinétiquement excités à 100 MeV, la longueur d’onde est de l’ordre de 1 fermi (10-15 m). • On montre que le rayon nucléaire R= ro M 1/3 , où ro = 1,4 fermis. • Avec des électrons, R = ro M 1/3 , où ro= 1,1 fermis. • Élevons au cube l’une ou l’autre des ces deux équations et multiplions par 4 p / 3. volume du nucléon :

18. Densité des nucléons : 1044 nucléons/m3 1,0 1,0 Densité de charge : 1025 C/m3 O,5 Distance radiale 0 2 4 6 8 10 fermis Distributions nucléaire et de charge dans le noyau Au • Le noyau n’est pas nécessairement sphérique. • La majorité des noyaux ont plutôt la forme d’un ellipsoïde de révolution. • Ainsi, le noyau Lu est un ellipsoïde dont le grand axe est environ 25 % plus grand que le rayon de la sphère de volume identique. Au

19. L’énergie de liaison des noyaux • DM = ZMp + ( M - Z ) Mn-M : • DM = défaut de masse; • Mp = masse du proton; • Mn = masse du neutron; • M = masse du noyau considéré contenant Z protons et M - Z neutrons. • L’énergie de liaison est le rapport entre l’énergie équivalente au défaut de masse divisée par le nombre de nucléons : Eliaison = DM c2 / M.

20. Le cas de l’oxygène • 8 protons = 8  1,007 277 = 8,058 216 u • 8 neutrons = 8  1,008 665 = 8,069 320 u • Total = 8  2,016 490 = 16,127 536 u • Masse de l’atome d ’oxygène = - 15,994 915 u • Défaut de masse : DM = 0,132 621 u • D M c2 = 0,132 621 u  931,5 MeV/u = 123,54 MeV • L’énergie de liaison = 123,54 / 16 = 7,9 MeV/nucléon • C’est une énergie moyenne. Cela ne veut pas dire que cela représente l’énergie pour extraire un nucléon.

21. Le cas de la réaction • Masse de 1 proton = 1,007 277 u • Masse de l’azote 17 = 15,000 108 u • Masse totale = 16,007 385 u • Masse de l’oxygène 16 = - 15,994 915 u • Variation de masse : DM = +0,012 469 u • D M c2 = 0,012 469 u  931,5 MeV/u = + 11,61 MeV • L’énergie pour extraire un proton est donc E = 11,61 MeV/nucléon.

22. MeV / nucléon 8 4 M = N + Z 0 100 200 Énergie de liaison du noyau

23. Le modèle de la goutte d’eau • Le modèle propose que le noyau ressemble à une goutte d’eau dans laquelle il existe deux sortes de nucléons, ceux à l’intérieur du noyau entouré par 12 nucléons, et ceux sur la surface (tension de surface) : • Chaque nucléon interagit avec ses voisins et atteint ainsi une saturation (12 voisins maximum, dans un empilement de sphères). • À lasurface, cependant, le nucléon n’est pas complètement entouré (9 voisins).

24. Empilement de sphères Vue de dessus Vue de côté

25. Le modèle de la goutte d’eau • L’énergie de liaison (ou énergie de volume) qui est proportionnelle à M = N + Z • EV = aVM • L’énergie de surface, proportionnelle à la surface du noyau, donc à R2 ou M 2/3 • ES = -aSM 2/3 • On montre que l’énergie coulombienne est en définitive proportionnelle à Z2M -1/3 • EC = -aCM -1/3 • L’énergie totale est donc :

26. MeV / nucléon A MeV / nucléon B 15 Énergie de volume 8 Énergie totale 10 5 100 200 300 M 4 0 - 5 Énergie coulombienne M = N + Z - 10 0 100 200 Énergie de surface Énergie de liaison du noyau

27. Le modèle des particules isolées • Environ 60 % des noyaux stables ont des nombres pairs de neutrons et de protons (85 % de la croûte terrestre). • Seulement moins de 2 % des noyaux stables ont des nombres impairs de neutrons et de protons.

28. Les nombres magiques • On constate aussi que les noyaux qui ont un nombre de protons et un nombre de neutrons égaux à 2, 8, 20, 28, 50, 82 et 126 sont les plus stables. • Comme dans le cas de la structure atomique où le dernier électron déterminait les propriétés de l’atome. • Les moments angulaires et les moments magnétiques des noyaux peuvent être expliqués en terme du dernier nucléon.

29. La combinaison des moments angulaires • Le moment angulaire total de n’importe quel noyau provient de trois sources : • le spin nucléaire du proton : 1/2  ; • le spin nucléaire du neutron : 1/2  ; • le moment angulaire orbital de chaque nucléon dans le noyau. • Ces trois moments angulaires se combinent vectoriellement : • pair-pair, combinaison par spins antiparallèles ; • pair-impair, le spin 1/2 se combine avec le moment angulaire orbital ; • impair-impair, le spin nucléaire total est un entier.

30. Les noyaux stables Exemples :

31. Les autres modèles • Le modèle en couche (MAYER et JENSEN, 1948). • Le modèle collectif(BOHR et MOTTELSON, 1953). • Et le neutron : est-ce un proton • autour duquel gravite un électron ? • au sein duquel est confiné un électron ? • L’absence de champ électrique intense et la mesure du magnéton nucléaire ne s’accommodent pas d’une telle hypothèse(un magnéton de BOHR est environ 1000 fois plus grand que le magnéton nucléaire).

32. Les particules élémentaires

33. Interaction proton-proton • La force qui interagit à courte distance, d£ l,4 fermi, dans le noyau doit être très importante et au delà de cette distance elle est négligeable. • YUKAWA a montré, en 1935, que cette force est associée à un échange de particules virtuelles, appelées mésons (mésons p , ou pions). • On peut montrer qu’il existe ainsi trois différents mésons, p+, p- et p°. Les deux premiers furent détectés en 1947 et le troisième en 1950.

34. t x Interaction proton-proton • Au point A un proton émet un méson p°; un laps de temps plus tard, Dt, un autre proton absorbe ce p° • Pendant donc un temps Dt, le principe de conservation de l’énergie ne tient pas, puisqu’il y a création de matière. • Cela est convenable à l’intérieur du principe d’indétermination Dt · DE = h/4p P1 P2 A P1 P2 Protons P1 et P2.

35. Propriétés des mésons

36. Autres particules

37. rayon cosmique muons solaires noyau d’azote ou d’oxygène pions muon électron autres particules neutrino Lab. sous-terrain Le neutrino ?

38. Propriétés des kaons

39. Conclusion • Les noyaux sont principalement constitués de protons et de neutrons en nombre relativement voisin. • En réalité il y a le plus souvent un peu plus de neutrons que de protons. • Il existe également une dizaine d’autres particules, certaines ont un temps de vie très court, d’autres sont sans masse ou n’ont pas de moment magnétique, … • Il existe des modèles pour expliquer la stabilité relative des noyaux. Ces modèles, parfois similaires à ceux retenus pour expliquer la stabilité des nuages électroniques, font appel à d’autres types de forces.