1 / 12

Podsumowanie W4

r. 1. R . R ||. r ||.  i. +.04. 0.  B.  /2. -.2. r . -1. Wzory Fresnela:. Podsumowanie W4. polaryzacja , TE. polaryzacja , TM. Przykład – szkło-powietrze: n 1 =1, n 2 =1.5, n 2 > n 1. 90 o. Znikanie r || ( @  B ) to. konsekwencja poprzeczności.

colorado-moore
Download Presentation

Podsumowanie W4

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. r 1 R R|| r|| i +.04 0 B /2 -.2 r -1 Wzory Fresnela: Podsumowanie W4 polaryzacja , TE polaryzacja , TM Przykład – szkło-powietrze: n1=1, n2=1.5, n2 > n1 Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  2. 90o Znikanie r|| (@B) to konsekwencja poprzeczności fal EM i ich oddziaływania z materią B • fala odbita to wynik • promieniowania całej • objętości ośrodka • przy polaryzacji p, • r|| (i =B)=0, • może się odbijać • tylko fala o polaryzacji s Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  3. z z 1 1 n1 y n2 x y x 2 90o Gdy 2 =  /2, 1 graniczny Granica n1>n2 (dla granicy powietrze/szkło, gr = 42o) a co gdy 1 > graniczny ? ?? - prawo Snella: n1sin 1 = n2sin 2 - w przedziale 0-90o, sin1, gdy 1, czyli możliwe w.t.w., gdy kąt 2zespolony a cos2urojony (tylko „-” ma sens fizyczny) Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  4. r  1 podobnie dla r||więc |R ,|||2 = rr* 1 całkowite odbicie ! (wewnętrzne) R R|| i 0 B gr /2 Współczynnik odbicia dla n1>n2 Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  5. z 1 y x fala propagująca wzdłuż x 2 exp. zanik w kier. z Fala zanikająca: z z x  >gr E(z)  >gr y x y  z Pole po drugiej stronie? To nie jest fala płaska ! Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  6. d >>  d <<  d   Fala zanikająca • zastosowanie: regulowane rozdzielacze wiązek świetlnych - Dośw. Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  7. n1>n2 Miraże Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  8. Daleki odbiór fal radiowych – odbicie od jonosfery - silna zależność od aktywności Słońca -  częstość graniczna Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  9. Mikroskopia bliskiego pola Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  10. Światłowody • wykorzystują całkowite odbicie • problemy • a) wprowadzenie i wyprowadzenie wiązki • b) fala zanikająca (specjalne konstrukcje, płaszcz) • c) absorpcję – specjalne materiały (kwarc) i odpowiednia dł. fali • d) zginanie – minimalny kąt zgięcia • e) zniekształcenia krótkich impulsów Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  11. z dużym   zespolona stała dielektryczna i Odbicie od metali • duża koncentracja swobodnych elektronów  silna absorpcja, silne oscylacje swobodnych elektronów oscylacje swob. elektronów  z „częstością plazmową” • propagacja w głąb metalu silnie osłabiana, • różnica faz między polami E i B (inaczej niż w dielektrykach) Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

  12. e /p  0.8 1 2 współcz. odbicia 1 .5 0  R /p 0.8 1 2 1 .5 0 Al R Ag Au 0 1 2 3 4 5 ħ [eV] „metaliczny” odblask i kolory metali • dla  > p,jest dodatnie a k rzeczywiste, 2) dla  < p,kjest urojone, brak propagującej fali sinusoidalnej, ampl. zanika wykładniczo i cała energia jest w fali odbitej (kompensacja prądów związanych z L i z oscylacjami elektronów) • dla  ;  =1, tzn. (minimum plazmowe) brak odbicia,R=0  Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 5

More Related