Distribution de charge dans ZnTe

1. Distribution de charge dans ZnTe par J-P. Vidal & G. Vidal Multipole Analysis Group – Visualisation 3D J-P. Vidal, G. Vidal, K. Kurki-Suonio Site web : www.vidaljp.univ-montp2.fr

2. Distribution électronique expérimentale dans ZnTe Les données expérimentales proviennent du groupe Saravanan, R., Israel, S.and Rajaram, R.K.) (Physica B : condensed matter, vol.363, issues 1-4, 2005, p.166 -177 ). Données : maille de dimension 6.0794 Å Méthode itérative d’affinement Fourier local B(Zn)=0,885Å2 B(Te)=0,327Å2 Le modèle géométrique indique un arrangement tétraédrique où les liaisons entre Zn et Te sont disposées tétraédriquement. Note : La structure cristalline de Zn seul est hexagonale celle de Te seul est aussi hexagonale. L’association des 2 devient cubique. Qu’en est-il de la distribution expérimentale de charge donnée par l’Analyse Directe Multipolaire ?

3. Nous traçons les densités radiales de charge 4r20(r) théoriques avec les facteurs de diffusion atomique et phases théoriques et les densités radiales expérimentales avec les phases affinées pour montrer la nécessité d’atteindre les phases expérimentales. (Ici nous utilisons des représentations différentes de celles de GaAs). Phases affinées : Les courbes de 4pr2r0(r) de Zn et Te présentent des bosses dans la zone interatomique. Ceci indique la présence d’effets covalents entre Zn et Te. Nous travaillerons sur un rayon de 2,1Å pour les 2 atomes. L’accumulation de charge à l’ordre zéroest représentée par l’intégrale de 4r20(r)sous le pic atomique pour des sphères concentriques de rayon R+dR. Remarque : Dans la recherche des meilleurs facteurs de diffusion atomique théoriques, I-1 a donné des meilleurs résultats queTe2-.

4. Densité radiale de charge dans ZnTeen rouge valeur expérimentale avec les phases affinéesen bleu valeur du modèle théorique avec les phases théoriques Les bosses visibles sur les courbes expérimentales font penser à la présence d’ un effet covalent entre les atomes Zn et Te. On a travaillé sur Zn2+ et l’équivalent de Te2- (ion I -) (ce qui ne veut pas dire qu’ils aient cette ionicité)

5. Accumulation de charge à l’ordre zéroen rouge valeur expérimentale avec les phases affinéesen bleu valeur du modèle théorique avec les phases théoriques Nombre d’électrons pour les atomes neutres Zn = 30 Te = 52. Les facteurs de diffusion de Te ne sont pas établis. On a travaillé sur Zn2+ et l’équivalent de Te2- (ion I-)(ce qui ne veut pas dire qu’ils aient cette ionicité).. Par affinement des phases, on atteint les facteurs de diffusion expérimentaux.

6. Pour Zn Phases affinées : l’étude est faite pour une sphère de rayon (2,1Å) légèrement supérieur au rayon de meilleure séparation. Pour Te Phases affinées : l’étude est faite pour une sphère de rayon (2,1Å) légèrement supérieur au de rayon de meilleure séparation. Nous visualisons des cartes analyse multipolaire après affinement des phases. Sur les plans (111), il est facile de voir que les déformations des 2 atomes sont disposées tête-bêche Le procédé itératif d’affinement des phases utilisé ici prend en compte l’effet des déformations ioniques sur les phases, ce qui est primordial pour une analyse des répartitions de charge dans le cristal, phénomène ignoré par les phases théoriques.

7. e/ Å 3 2.5 0 -2.5 Multipole Zn - Représentation 2D Phases affinées Les phases affinées tiennent compte des déformations ioniques Rayon d’observation R = 2.1Å Isolignes ±(0,4 0,3 0,16) et zéro e/Å3 Plan (100) Plan (101) Plan (111) Les cartes multipolaires représentent les séries différences entre les F(obs) expérimentaux avec phases affinées et le modèle théorique. Grâce au filtre spatial de l’Analyse Directe Multipolaire, on visualise le site atomique choisi sans les interactions électroniques des autres atomes.

8. e/ Å 3 2.5 0 -2.5 Multipole Te - Représentation 2D Phases affinées Les phases affinées tiennent compte des déformations ioniques Rayon d’observation R = 2.1Å Isolignes ±(0,4 0,3 0,16) et zéro e/Å3 Plan (100) Plan (101) Plan (111) Les cartes multipolaires représentent les séries différences entre les F(obs) expérimentaux avec phases affinées et le modèle théorique. Grâce au filtre spatial de l’Analyse Directe Multipolaire, on visualise le site atomique choisi sans les interactions électroniques des autres atomes.

9. Fourier centré sur Zn Phases affinées : l’étude est faite dans un cube d’arête 6,1Å, la maille est 6,0794Å. Fourier centré sur Te Phases affinées : l’étude est faite dans un cube d’arête 6,1Å. Nous visualisons des cartes Fourier après affinement des phases REPRESENTATION FOURIER - EXTRA-CHARGE dans un espace vide On observe sur les cartes Fourier l’apparition d’extra-charges ou faits locaux (artefacts)appelés A sur les cartes, typiques de la représentation Fourier en série différence. Ces artefacts sont des phénomènes d’origine artificielle liés à l’observation de la méthode utilisée. Sur les vues suivantes, nous avons noté quelques faits locaux qui se répètent par symétrie.

10. e/ Å 3 5.6 0 -5.6 Fourier centré sur Zn - Représentation 2D Phases affinées Les phases affinées tiennent compte des déformations ioniques Arête du cube = 6,1Å maille 6,0794Å Isolignes ±(0,8 0,4 0,2) et zéro e/Å3 Plan (100) Plan (101) Plan (111) Les cartes Fourier représentent les séries différences entre les F(obs) expérimentaux avec phases affinées et le modèle théorique. Plan (001) 4 sites atomiques aux 4 angles et 1 central tous de même espèce Plan (101) 3 sites atomiques de même espèce alignés sur la ligne médiane Plan (111) 6 sites atomiques sur des ½ arêtes du cube et un atome central , tous les atomes sont de même espèce.

11. A A A A e/ Å 3 5.6 0 -5.6 Fourier centré sur Te - Représentation 2D Phases affinées Les phases affinées tiennent compte des déformations ioniques Arête du cube = 6,1Å maille 6,0794Å Isolignes ±(0,8 0,4 0,2) et zéro e/Å3 Plan (100) Plan (101) Plan (111) Les cartes Fourier représentent les séries différences entre les F(obs) expérimentaux avec phases affinées et le modèle théorique.

12. Les représentations 3D sont incluses dans le chapitre semiconducteur