340 likes | 546 Views
Wykład z fizyki. dr Ewa Popko. Cząstka. Obiekt o masie różnej od zera i rozmiarach punktu (zero-wymiar). Dla ruchu translacyjnego można założyć, że obiekt to cząstka o masie równej masie obiektu umieszczonej w centrum jego masy. Wektor położenia. z. z. r. r. y. O. y. x. x. r. r.
E N D
Wykład z fizyki dr Ewa Popko
Cząstka Obiekt o masie różnej od zera i rozmiarach punktu (zero-wymiar) Dla ruchu translacyjnego można założyć, że obiekt to cząstka o masie równej masie obiektu umieszczonej w centrum jego masy.
Wektor położenia z z r r y O y x x r r r = [x,y,z]
Wektor przemieszczenia z r r(t2) r(t1) r(t) y r = r(t2) – r(t1) x
v r(t) dr r(t+dt) Wektor prędkości z y x
v(t) v(t+dt) a(t) -v(t) dv v(t+dt) Przyspieszenie z y x
f f f (x+x) f (x) Pochodna wektora Pochodną funkcji f(x), jest funkcjaf ’(x): x
Pochodna funkcji Infinitezymalna zmiana dfwartości funkcjif (x)spowodowana infinitezymalną zmianą dxjej argumentu nazywa się pochodną funkcji. f(x) df f x dx
Różniczkowanie wektora Każdą składową wektora różniczkuje się osobno.
v v v v vx vx vx vx a a a a vz vz vz Ruch pocisku W chwili t prędkość z I przyspieszenie UWAGA! x Słuszne tylko gdy przyspieszenie jest stałe.
Relacja odwrotna Podstawowe twierdzenie rachunku różniczkowego:: Niech f (t) będzie funkcją ciągłą, pochodną funkcji F(t), czyli f (t) = F’(t) wtedy A więc: Jeśli znana jest prędkość cząstki w chwili t1a przyspieszenie we wszystkich chwilach t' w całym przedziale między t1i t jest równe a, to prędkość cząstki w chwili t jest równa:
Relacja odwrotna … i Jeśli znane jest położenie cząstki w chwili t1i znana jest prędkość w chwilach t' pomiędzy t1a t, to położenie cząstki w chwili t jest dane wzorem:
i f (xi) Całka funkcji wektorowej Całka z funkcji wektorowej f(x) na przedziale [a,b] jest zdefiniowana następująco: x a b xi Interpretacja geometryczna; Powierzchnia pod krzywą
Całkowanie wektora Każdą składową wektora całkuje się osobno.
np: ruch ze stałym przyspieszeniem -przyspieszenie nie zależy od czasu Prędkość cząstki jest liniową funkcją czasu. gdzie: (prędkość początkowa) Położenie cząstkijestkwadratową funkcją czasu gdzie (położenie początkowe)
dr szybkość Moduł wektora prędkości jest zwany szybkością wniosek Długość drogi cząstki jest równa całce z szybkości po czasie.
Wartość średnia Wartość średnia funkcji f (x) w przedzialea,bjest liczbą: fav x a b uwaga
r Wektor prędkości średniej t1 t2 Jest to stosunek wektora przemieszczenia do czasu trwania ruchu
v Średnie przyspieszenie t1 t2
r0 r P(r, ) początek O Układ biegunowy UB - UK y = R sin()= R sin(t) x = R cos()= R cos(t) UK - UB = arctan(y/x) R2 = x2+y2
dr0 r0(t+dt) r0(t) P(r, ) początek O Prędkość w UB
Prędkość w UB Vr – prędkość radialna; V - prędkość transwersalna
Prędkość kątowa Przyśpieszenie kątowe
Przyspieszenie dośrodkowe • Jest to przyspieszenie skierowane do środka koła: Trójkąty podobne: v2 R R
a r v Ruch jednostajny po okręgu /1/dt Jest to ruch ze stałą szybkością . z v r y x
Ruch jednostajny po okręgu a = arad =adosr
r v Ruch niejednostajny po okręgu z niech adosr y = 0 x astyczne
v (x,y) R s t UKartezjański i UBiegunowy y = R sin()= R sin(t) x = R cos()= R cos(t) = arctan(y/x) = t s = v t s = R = Rt v = R
Okres i częstotliwość 1 obrót = 2 radianów (a) okres (T) = sek / obroty (b) prędkość kątowa () = rad / sek Z(a)i (b) w= 2/T częstotliwość(f) = obroty / sek więcT = 1 / f = 2/ v R s = 2 / T = 2f
constant Obrót wokół ustalonej osi • Niech = (t) • Przyspieszenie kątowe: • Niech = constant. • Po scałkowaniu:
Obrót v • s = R • v = R • at = R • at - przyspieszenie styczne s R
Współrzędne biegunowe W układzie kartezjańskim - prędkość dx/dt = v. Dla v=const x = vt W układzie biegunowym - prędkość kątowad/dt = . Dla = const = t [radiany/sek] s = vt. ale teżs = R = Rt, więc: y v R s t x v = R
Porównanie kątoweliniowe • x = rv = r at = r