1 / 12

Hoge Energie Fysica

Hoge Energie Fysica. Introductie in de experimentele hoge energie fysica Stan Bentvelsen NIKHEF Kruislaan 409 - 1098 SJ Amsterdam Kamer H250 – tel 020 592 5140 s.bentvelsen@uva.nl. Programma. “Particles and nuclei” Povh, Rith, Scholz, Zetsche Hoorcolleges: hoofdstuk 6 t/m 12

ivria
Download Presentation

Hoge Energie Fysica

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. Hoge Energie Fysica Introductie in de experimentele hoge energie fysica Stan Bentvelsen NIKHEF Kruislaan 409 - 1098 SJ Amsterdam Kamer H250 – tel 020 592 5140 s.bentvelsen@uva.nl

  2. Programma • “Particles and nuclei”Povh, Rith, Scholz, Zetsche • Hoorcolleges: hoofdstuk 6 t/m 12 • Verstrooings-experimenten • Inwendige structuur van protonen en neutronen • Quarks en gluonen – sterke wisselwerking • Experimenten in e+e- verstrooiing • De zwakke interactie • De Z0 en W± deeltjes • Het ‘standaardmodel’ • Werkcolleges • Versnellers en detectoren – verleden en toekomst • Opgaven

  3. Hoofdstuk 6 Maandag 7 maart 2005: Elastische verstrooiing aan nucleonen

  4. Elastische verstrooiing aan nucleonen • Rutherford verstrooiing • Verstrooing van spinloze puntdeeltjes • Historisch via α-deeltjes aan Au. • Geen rekening houdend met ‘recoil’. • Studie aan nucleonen dmv elastische verstrooing van electronen • Waterstof, deuterium: protonen en neutronen • De grootte is ongeveer 0.8 fm = 0.8· 10-15 m • Correspondeert met ~ 1/250 MeV • Massa van nucleonenis ongeveer 940 MeV,zelfde orde van grootteals resolutie nodig omnucleonen te observeren

  5. Recoil • Mott werkzame doorsnede • Het gevolg van de spin van elektronen is berekend, en geeft een extra factor cos2Θ/2 in de differentiele werkzame doorsnede volgens Rutherford • ‘Recoil’: het effect van de ‘terugstoot’ van de nucleus heeft tot gevolg dat de inkomende en uitgaande elektron energie niet meer gelijk zijn. • Via fase-ruimte dichtheid volgt: • Ook overgang naar 4-vectoren nodig. De impulsoverdracht q wordt: Omdat q altijd negatief is, wordt gedefinieerd:

  6. Magnetisch moment • Magnetisch moment (klassiek): • μ evenredig met stroom I en oppervlak A • Voor een (klassiek) elektron in een Bohr baan wordt de stroom I gegeven door: • In termen van draaimoment: • Definitie van Bohr magnetron, waarvoor geldt L=h

  7. Gyromagnetische verhouding • Magnetisch moment elektron • Heeft een spin s=1/2h, dus verwacht: • Maar: elektron wordt door de Dirac vergelijking beschreven. Deze vergelijking is gebaseerd op relativistische mechanica en geeft uiteindelijk een factor ~2 verschil: de gyromagnetische verhouding • Voor ‘laagste orde’ geldt precies g=2en wordt berekend aan hand van diagram: • Berekeningen van ‘stralingscorrecties’geven een iets andere waarde(anomalous magnetic moment) • Verificatie experiment zeer nauwkeurig(meest nauwkeurige overeenstemming met theorie)

  8. Magnetisch moment • Beschrijving magnetisch moment in verstrooiing • Voorwaardse verstrooiinggeen ‘spin-flip’ en magnetischeinteractie is dus klein • Terugkaatsing geeft spin-flipvan elektron en dus is magnetischeinteractie groot • Werkzame doorsnede wordtevenredig met:

  9. Magnetisch moment nucleonen • Ncleonen hebben een magnetisch moment g≠2 (meting) • Het zijn dus geen ‘puntdeeltjes’ die aan de Dirac vergelijking voldoen • Zeer verschillende waarden voor magnetisch moment protonen en neutronen • De elastische wisselwerking van elektronen met nucleonen wordt beschreven door elektrische en magnetische vorm-factoren:

  10. Rosenbluth formule • Interactie dmv GE en GM vormfactoren • Werkzame doorsnede kwadratisch • Expliciete berekening: Rosenbluth (nb: vgl met puntdeeltjes voor GE (Q2)=GM (Q2)=1) • Deze vormfactoren hangen van de impulsoverdracht Q2 af:oftewel van de ‘resolutie’ van de interactie • Voor limiet Q20 kunnen nucleonen als puntdeeltjes worden beschouwd (‘slechte’ resolutie) en worden de vormfactoren dus:

  11. Meting vormfactoren • Experimentele meting elastische verstrooiing nucleonen • Normeer naar punt-deeltjes Mott verstrooiing • Als functie van tan2Θ/2; extractie GE(Q2) en GM(Q2) • De vormfactoren blijken (genormeerd) hetzelfde voor protonen en neutronen

  12. Grootte van het proton • Experimentele bepaling Gdipool(Q2) • We hadden eerder gezien dat: • En dus is de ladingsverdeling exponentieel: • Uitdrukking voor de gemiddelde straal2: • Levert gemiddelde elektrische straal proton: • Ladings-straal proton:

More Related