Processus électroniques d'excitation et de relaxation

1. THÈSE soutenue à L'UNIVERSITÉ BORDEAUX I ÉCOLE DOCTORALE DE SCIENCES PHYSIQUES ET DE L'INGÉNIEUR par Jérôme GAUDIN POUR OBTENIR LE GRADE DE DOCTEUR SPÉCIALITÉ : Laser & Matière Dense Processus électroniques d'excitation et de relaxation dans les solides diélectriques excités par des impulsions IR et XUV ultracourtes. M. Gérald DUJARDIN Rapporteur M. Gérard JAMELOT Rapporteur M. Patrick MARTIN Directeur de Thèse M. Stéphane GUIZARD Responsable CEA M. Alexandre N. BOUZDINE M. Éric FREYSZ M. Sergey M. KLIMENTOV Membre Invité M. Andrei N. VASIL'EV Membre Invité Membres du Jury:

2. 3,1 énergie de photon 1,55 100 eV IR visible UV XUV X longueur d’onde nm 800 400 Bande de conduction Bande de valence Lumière & Diélectrique Lumière éclairement (W/cm²)  nbre de photons / unité de surface Interaction à faible éclairement Bande interdite Eg=largeur hv diélectrique

3. énergie bande de conduction Bande interdite Eg k bande de valence 3,57.10-10 m Diélectriques Réseau = N mailles primitives Densité 1021 atomes/cm3 Maille cubique face centrée du diamant

4. FWHM= 30.10-15 s = 30 fs Puissance crète 1012 W Laser Femtoseconde Caractéristiques : Technologie Ti:Sa – Amplification à dérive de fréquence (C.P.A.) λ émission : 800 nm (1,55 eV photons) énergie: qques mJ/impulsion • Impulsions • ultra-courtes: • quelques dizaines de fs • intenses: • jusqu’à 10OOTW/cm² • (1 Terra=1012) E 50.10-15s 50.10-15s time

5. e- Plasma ablation défauts Interaction à fort éclairement Bande de conduction A éclairement intense > 1TW/cm² interaction non linéaire menant à la création d’électrons chauds (plusieurs eV -> qques 10aines d’eV) Bande de valence

6. Absorption de l’énergie: excitation des électrons absorption 1fs Relaxation rapide Collisions inélastiques électron/électron => excitation d’électrons secondaires 1ps Transfert d’énergie au réseau interaction électron-phonon – recombinaison Processus électroniques dans les solides Excitation et Relaxation temps

7. ee e h ph hh e h hh Dynamique de relaxation dans les isolants “Diagram of Vasil’ev” 100 as 1 fs 1 ps 1 ns Ionisation Energie d’électron CONDUCTION BAND Thermalisation par les phonons Processus atomiques désorption, localisation, défauts 2Eg ee ph piégeage e–e inelastique Recombination Eg Energie de trou 0 h Vk + ph Ev Bande de conduction 10–16 s 10–14 s 10–12 s 10–10 s 10–8 s temps

8. Moyens expérimentaux mis en oeuvre • Techniques • photoémission (simple et résolue en temps) • - photoconductivité • luminescence (résolue en temps) • spectroscopie de masse • éléments mesurables • électrons • photons • atomes

9. PLAN IntroductionI / Processus d’excitation : photoémission lors de l’interaction diélectrique/impulsion IR fs intense II/ Processus de relaxationa/ Photoémission résolue en temps b/ PhotoconductivitéConclusion et Perspectives

10. phonon photon Montage expérimental: Laser kHz CELIA focalisé 45° d’incidence 0,1 à 10 TW/cm² << seuil claquage Spectromètre de photoémission hémisphérique CLAM. Excitation électronique par une impulsion laser fs IR Etude des processus d’excitation: comment est absorbée l’énergie laser? chauffages des électrons: collision électron-photon-phonon Photoémission = répartition en énergie des électrons excités = trace directe des processus d’excitation

11. Atomes (Ar)**: 66 -> 440 TW/cm2 60 μJ -> 2 TW/cm² Spectres mesurés* SiO2 • Pour tous les matériaux: • un plateau s’étendant sur plus de 30 eV • soit 20 photons (hv =1,55 eV) • population d’électrons chauds croit linéairement • Pour tous les matériaux: • un plateau s’étendant sur plus de 30 eV • soit 20 photons (hv =1,55 eV) • Pour tous les matériaux: • un plateau s’étendant sur plus de 30 eV • soit 20 photons (hv =1,55 eV) • population d’électrons chauds croit linéairement • spécifique aux solides • Pour tous les matériaux: *Belsky et al. , Europhys. Let. 67, 301 (2004) ** Paulus et al, PRL 72, 2851 (1994)

12. Modèle actuel: chauffage par collision électron/photon/phonon Monte-Carlo: évolution spatiale et en énergie d’un électron pendant et après l’impulsion laser Prise en compte: - des collisions e-/phonons (acoustiques et optiques) - ionisation par impact - e-/photons/phonons. Conditions initiales: 0< E < 1 eV, 0 < z < 50 nm Structure électronique: 1 bande de conduction parabolique isotrope Calcul sur 104 électrons *Arnold and Cartier, PRB 46, 15102 (1992)

13. Conclusion: impossible de reproduire les spectres avec comme seul mécanisme le chauffage électron/photon/phonon Modèle actuel: chauffage par collision électron/photon/phonon 3 eV 5,5 eV SiO2

14. Les transitions directes interbranches multiphotoniques peuvent être prises en compte. 1ère approche: ionisation multiphotonique de Keldysh 3 Tw / cm² 2.5 2 1.5 1 0.5 Modèle multi-branches paraboliques B.N. Yatsenko, H.Bachau, A.N. Vasil’ev On considère une structure électronique périodique* telle que: *Vasil’ev et al., PRB 60(8), 5340 (1999)

15. 3 photons 2 photons 1 photon 3D 5 TW/cm² Probabilité de transition Probabilité de transition 2 TW/cm² 1D 1 TW/cm² E (eV) Equation de Schrödinger dépendante du temps B.N. Yatsenko, H.Bachau, A.N. Vasil’ev Résolution de l’équation de Schrödinger dépendante du temps pour un électron dans le potentiel MPBB: prise en compte des « effets dynamiques » Structure 3D: possibilités de transitions plus nombreuses* Élargissement des bandes Apparition de nouvelles transitions 1,3 et 10 TW/cm² *Yatsenko et al., Phys. Stat. Sol. (c) 2, 240 (2005)

16. Conclusion Transitions directes interbranches multiphotoniques processus MAJORITAIRE pour le chauffage des électrons Mise en évidence expérimentale et théorique Influence sur les modèles de claquage optique

17. Limites du modèle Importance du processus initial d’ionisation: change l’efficacité du chauffage CeF3 0,6 TW/cm² 1,5 TW/cm² Compétition avec les processus de relaxation entraine une saturation pour les éclairements les plus forts 0,125 -> 1 TW/cm²

18. PLAN IntroductionI / Processus d’excitation : photoémission lors de l’interaction diélectrique/impulsion IR fs intense II/ Processus de relaxationa/ Photoémission résolue en temps b/ PhotoconductivitéConclusion et Perspectives

19. Etude des processus de relaxation Photoémission résolue en temps expériences « pompe/sonde » 2 couleurs = mesure des temps de vie pour 1 énergie B.C. Utilisation des Harmoniques d’ordres élevés = excitation directe des électrons = contrôle de l’énergie d’excitation B.V.

20. t2 t0 t1 < < EK EK EK amplitude de photoémission EMEASURE t0 t1 t2  Expériences pompe/sonde à 2 couleurs C.B. pompe Population d’électrons excités V.B. hv=1.5 eV temps Spectre de photoémission mesuré hv=30 to 50 eV

21. Montage expérimental ligne IR (sonde) déplacement 0,1 µm délai τ Ligne harmonique + spectromètre de photoélectron CLAM Résolution temporelle: 600 fs

22. -10 0 10 20 30 40 50  (ps) Cinétiques mesurées CeF3  Signal PE (u.a.) 25 30 35 40 45 E (eV)

23. Cinétiques mesurées SiO2 P Signal PE (u.a.) Signal PE (u.a.) 0 20 40 60 80 100 E (eV) (ps)

24. Cinétiques mesurées CsI Signal PE (u.a.) Signal PE (u.a.) -10 0 10 20 30 40 E (eV)  (ps)

25. diamond 1 τ (fs) 0.1 10 20 30 40 50 E (eV) Temps de décroissance - A partir de Keldysh* on estime le taux de collision @ 10 eV est de 6 fs-1 -> 0,15 fs - Calcul temps de vie** pour E > ES (V. Olevano, Théorie LSI) * Keldysh, Sov.Phys.JETP 37,509 (1960) ** Gaudin et al., Las.Phys.Lett. 1–5 (2005) in press

26. émission N hv sonde recombinaison Conclusion • sonde non linéaire: • état de basse énergie Relaxation rapide par ionisation par impact sub fs Relaxation lente par phonon Ec 40 eV 30 eV hv pompe 20 eV BC Eg 10 eV 0 eV BC BI temps BV fs ps 0

27. PLAN IntroductionI / Processus d’excitation : photoémission lors de l’interaction diélectrique/impulsion IR fs intense II/ Processus de relaxationa/ Photoémission résolue en temps b/ Photoconductivité: collision inélastique électron/électronConclusion et Perspectives

28. C.B. 3 électrons C.B. V.B. 4 électrons V.B. Collision inélastique électron/électron C.B. 1 ESEUIL 2 électrons 2 V.B. Nombre d’électrons excités dans le matériau permet d’évaluer l’efficacité de la relaxation induit par les collisions inélastiques

29. électrodes Cristal Photoconductivité General Physics Institut B. Carré + gpe Atto S.M. Klimentov • : mobilité : facteur géométrique • L: distance interélectrodes • Uo: amplitude du créneau HT • N: nombre de porteurs INTERETS: - observation directe du nombre d’électrons excités (1aires et 2aires) - sensibilité jusqu’à 107 e-/cm3 S.V.GARNOV et al., JETP 67(3),600 (1988)

30. Électrode HT échantillon signal Montage expérimental Laser LUCA: 50 fs – 50 mJ – 20 Hz – Ti:Sa Harmoniques « grand volume »: Jet pulsé - Xénon Harmoniques 9->19, hv=14 ->30 eV Echantillons: diamant naturel II a diamant synthétique CVD Temps (ns)

31. PM Dépendance PC nombre de photons Normalisation des dépendances en fonction de la réflectivité de l’échantillon 0,01 PC 1e-3 1e-3 0,01 0,1 1 R = coef. de réflexion  = sensibilité PM PM

32. Evolution de l’efficacité de l’ionisation par impact CVD II a • Observations: • croissance du signal pour les harmoniques 9 (hv=13.95 eV) à 13 (hv=20.15 eV) • saturation ou diminution pour les harmoniques plus hautes hv > 20 eV

33. 1 1 2 3 2 Evolution de l’efficacité de l’ionisation par impact Excitation à partir du haut de la bande de valence 1 B.C. Es4=21 eV Es3=16,5 eV Es2=11 eV Es=5,5 eV B.V.

34. Evolution de l’efficacité de l’ionisation par impact

35. nm Evolution de l’efficacité de l’ionisation par impact • Plusieurs hypothèses: • augmentation du rendement de la photoémission • mécanisme de relaxation plus efficace à partir de 20 eV: plasmon, création de défaut (lacune) = pas avant E>30 eV • effet de la structure électronique nm

36. Modélisation Monte-Carlo évolution d’1 électron et comptabilisation du nombre d’électrons secondaires induits = reproduction des courbes de PC. Prise en compte des conditions initiales : densité d’état bande de valence et « trou » dans la bande de conduction densité d’état 2 = largeur 2nde bande interdite 1 = largeur 1ère bande de conduction

37. 1 Résultats Monte-Carlo 2 Largeur de la 2nde bande: 2= 0 eV 6 4 2 Largeur de la 1ère bande de conduction : 1= 15 11 13 17 9 eV

38. Conclusion Les simulations montrent un effet sur le nombre d’électrons 2aires produits Prise en compte de la conservation en k Présence d’une seconde bande interdite dans la BC Les conditions de relaxation pour une excitation XUV directe dépendent donc des conditions initiales d’excitation (E photon)

39. CONCLUSION • Nouveaux mécanismes de chauffage des électrons par laser fs intense: transitions directes interbranches • relaxation ps des électrons pour E<Es: domaine extrèmement complexe et encore peu exploré • mise en évidence expérimentale d’une 2nde bande interdite dans la structure électronique du diamant.

40. PLASMON diamond 1 τ (fs) 0.1 10 20 30 40 50 E (eV) PERSPECTIVES PC avec des photons de plus hautes énergies (2nd gap et effet plasmon) Source XUV

41. Ec 40 eV émission émission 30 eV hv pompe 20 eV BC Eg 10 eV N hv sonde 0 eV BC BI temps BV recombinaison recombinaison fs ps 0 Ec 20 eV 15 eV Eg N hv sonde 10 eV BC 5 eV 0 eV BC hv pompe BI temps BV fs ps 0 PERSPECTIVES Expériences de photoémission résolues en temps avec 100 fs de résolution Source VUV proche fs

42. PERSPECTIVES luminescence résolue en temps = effet de densité nouvelles sources ultrabrèves > 1019e-/cm-3 1ers résultats sur LEL : accélérations des cinétiques de relaxation avec l’augmentation de la densité Test avec le rayonnement HOH

43. Merci a /БольшоеСпасибо Stéphane, Ghita, Anatolly, André, Patrick M. Guillaume Petite Directeur LSI СергейМ. Климентов (Sergey M. Klimentov) groupe Harmonique CELIA groupe Atto Saclay (B. Carré) Membres du Jury ( Членыжюри ) FIN

44. Publications: • “Time resolved two-colour VUV-IR photoemission in wide band gap dielectrics” Phys.Stat.Sol.(c) 2 (1), 223 (2005) • “PLasmon Channels in the electronic relaxation of diamond under high-order harmonics femtosecond irradiation” Laser Phys. Lett. 1-5, DOI 10.1002 (2005) • “Creation of high energy electronic excitations in inorganic insulators by intense femtosecond laser pulses” Phys. Stat. Sol. (c), in press • “Observation of high energy photoelectrons from solids at moderate laser intensity” Appl. Phys. B 78 (7-8),989 (2004) • “Photoconductivity and photoemission studies of diamond irradiated by ultrashort VUV pulses” Appl. Phys. B 78 (7-8),1001 (2004) • “Femtosecond laser ablation of transparent dielectrics: measurement and modelisation of crater profiles” Appl. Surf. Sci. 186, 304 (2001).

45. Problèmes Expérimentaux 2 main problems: • Surface charging (emitted charges are not replaced) => charge buildup at the surface of the sample => shift of the spectrum • Space charge: charges in the « flying » packet induce a modification of the photoemitted spectrum (  random shift and broadening) Emax = hv (39eV) – Egap (9eV) + shift spectro (5eV) =35eV Solutions: - Sample heating (ionic enhanced conductivity + detrapping of electrons) - Electron gun to compensate the emitted electrons if heating is not enough efficient - Lower as far as possible the number of emitted electrons

46. 600 fs Artefact expérimental ? résolution temporelle = 600 fs limitation due à l’utilisation d’un réseau de diffraction • Problème de charge d’espace et de surface: • - chauffage de l’échantillon • utilisation d’un canon à électron pour compenser la charge émise a-SiO2 600fs Photoemission signal pump- probe delay (ps)